随机分布粒子侧向散射光特性的实验研究

两种不同直径(0．22μm和0．494μm)的粒子与过滤的蒸馏水制作不同体积分数的悬浮液作为散射介质。比较了微粒子群侧向散射光中垂直与水平两种偏振光的强度分布。实验结果表明，直径大的粒子其侧向散射光中水平方向线偏振强度远远小于直径小的粒子，而垂直方向线偏振强度却完全相反，远远大于直径小的粒子。     

＝1800GeV pp碰撞荷电粒子多重性分布的计算

假设高能强子—强子碰撞的多重性分布中，软相互作用部分和硬相互作用部分都服从ＫＮＯ无标度性，只是它们各自的参数不同．由已有的实验数据，计算出＝１８８ＧｅＶ处，碰撞的平均多重性〈ｎ〉＝４７．０及其荷电粒子的多重性的分布．可供实验检验．     

用脉冲激光全息术测量喷雾场中粒子的分布和运动速度

本文叙述了用脉冲激光全息术测量喷雾场中粒子的分布和运动速度的原理，阐明了同轴全息和离轴全息在测量雾场的应用范围，重点讨论了离轴全息。测量光学系统是４Ｆ系统，它可以测量粒子浓度大的雾场中大于５μｍ的粒子分布和运动速度。在平行光场区段，可进行不同装置、不同景深的喷雾研究，使每个粒子具有相同的放大倍数，它给再现、数据处理、粒子大小的标定都有很大的好处。文中还分析了在底片上形成干涉的各种情况；粒子直径ｄ，远场数Ｎ和从底片到粒子的距离Ｚ的关系。给出脉冲间隔为５μｓ；１０μｓ粗度为±０．１μｓ时不同直径粒子的分布和运动速度在电视屏幕上显示出来的照片。在上述实验结果的基础上讨论了粒子的识别，噪音的消除等问题。     

不在“大数近似”下推导粒子三种分布

本文不用“大数近似”（ＬＮＡ），而在平均值的基础上为费米子、玻色子和玻尔兹曼粒子的分布提供一种新的推导方法．这个推导只用到传统的组合方法，其物理内容的适用性并不依赖于最可几值和“大数近似”方法的运用．本方法的基础，是把密度矩阵的本征值作为香农（Ｓｈａｎｎｏｎ）熵中的几率，把密度矩阵本征值的简并度与玻尔兹曼的计数因子（ｅｎｕｍｅｒａｔｉｏｎ　ｆａｃｔｏｒ）等同起来，因此避免了诸如与最速下降法、极限过渡技巧和玻尔兹曼热力学几率相关的问题．此外，本方法立足于密度矩阵的本征值，也不需用到系综的概念．     

球对称引力场中运动粒子的分布

本文将导出重力场中粒子按高度分布的精确表达式，然后将这一分布应用于大气：估算大气的总重量；导出由大气压确定高度的近似表式．     

用小角X射线散射研究纳米粒子的粒度分布

采用小角X射线散射中的对数高斯分布函数的方法，确定了纳米粒子的粒度分布。通过理论分析、计算，对氧化锌纳粒子进行实验测试。结果表明，氧化锌纳米粒子的平均半径尺寸为3．34nm，分布的标准偏差为1．35。     

纳米氧化锌的过饱和控制生长与大小分布控制.

"在非水介质中合成了纳米氧化锌,测定了纳米氧化锌的紫外吸收光谱,并用有效质量模型计算了粒子大小,开发并命名了一种称之为纳米粒子过饱和控制生长的技术,该技术涉及将小的纳米粒子悬浊液加入到大的粒子悬浊液中,结果因为不同大小粒子间的溶解度差异小的粒子将全部溶解,大的粒子将整体长大,大粒子悬浊液的粒子数将保持不变,大粒子的生长速度显著比Ostwald老化的高．该技术最显著的特征是只要最初两悬浊液粒子大小的差异足够大,分布不是太宽,则粒子大小的分布将会因为粒子如此长大而变窄．"     

用密度算子推证麦克斯韦速度分布律

利用密度算子在表象中的矩阵，分别求出自由粒子和高温时三维各向同性谐振子在动量表象中的密度矩阵．密度矩阵的对角元即为粒子的动量概率密度，从而用两种方法推证了麦克斯韦速度分布律．     

谈气体混合后自由焓的变化

本文从量子统计出发证明了：１．不同组元的弱简并性理想气体在粒子质量差δ→０时，等温混合后其自由焓Ｇ将有一突变的极值量；２．当粒子热波长λ远小于粒子间的平均距离ｄ时，此极值量与经典理想气体的热力学计算结果一致；３．自由焓佯谬本质上是由组元粒子数密度的突变所引起的．     

二维直通道内气固两相流动的实验研究

本文利用频闪激光片光源摄像和图象处理技术，对二维直通道内气固两相流动进行了实验研究，定量测定了固体粒子的运动参数、运动速度、方向．测得了粒子的运动轨迹．并得出一些有价值的结论：在本实验范围内粒子基本上沿直线运动，并处于不断加速的状态；粒子与壁面碰撞的时间极短，反弹角小于碰撞角，反弹速率小于碰撞速率．从而获得了在不同的进口气流速度及不同的通道倾角下固体粒子与固体壁面碰撞的某些规律．得到了粒子与壁面相互作用的关系表达式．为理论计算打下了基础．     

LEP对撞机上τ粒子寿命的最新测量结果

报道了τ粒子寿命的最新测量结果，着重介绍了我们参加的Ｌ３实验组的测量方法和结果。最新测量结果的τ寿命平均值为２９３．９±３．５ｆｓ，该结果与标准模型轻子普适性理论的假定相一致。     

随机分布烟尘簇团粒子缪勒矩阵的数值计算

利用蒙特卡罗方法根据团簇-团簇凝聚（CCA）模型对由球形原始粒子凝聚而成的烟尘簇团粒子进行了模拟,用离散偶极子近似（DDA）方法对随机分布的烟尘簇团粒子的缪勒矩阵元素进行了数值计算,给出了不同入射波长情况下随机分布烟尘簇团粒子的缪勒矩阵元素与组成簇团粒子的基本粒子的粒径和数目的数值关系,为进一步研究随机分布簇团粒子的形成机理、形态特性、散射特性提供了一种理论方法. 关键词： 烟尘簇团粒子 缪勒矩阵 离散偶极子近似方法     

中纬度卷云中冰晶形状浓度分布的研究

在中纬度卷云冰晶双峰厂分布的基础上,对不同温度下的冰晶粒子的分布进行了计算,得到中纬度卷云的浓度分布谱。计算结果表明：在-15～-55℃时,在所有形状的冰晶粒子中,卷云的散射特性主要由柱状和子弹玫瑰状的冰晶粒子决定,柱状冰晶粒子含量随温度的降低而增加,而板状和子弹玫瑰状则减少。     

粒子双缝衍射的强度分布

粒子状态用波函数描述,由动量概率分布,推出粒子双缝衍射的强度分布。     

等离子体鞘层中尘埃粒子的分布特性

采用柱槽状电极的流体模型，数值模拟了等离子体鞘层及鞘层中尘埃粒子的分布结构. 研究了尘埃粒子数、粒子大小、电极尺寸等因素对尘埃分布结构的影响. 研究表明：当等离子体密度较高时，鞘层较薄，反之鞘层较厚；当尘埃粒子数少时，尘埃分布形成一层结构，反之则形成多层结构；随电极尺寸的不同，尘埃粒子形成一些复杂而又有趣的结构. 关键词： 尘埃粒子 等离子体鞘层 电极     

相对论条件下的麦克斯韦分布

本文自玻耳兹曼分布入手，对相对论粒子的麦克斯韦分布作了若干探讨，并由此过渡到非相对论与极端相对论情形．     

理想气体压强与内能的关系式的证明和讨论

由于粒子的动量能量关系不同，在理想气体的压强和内能之间存在有不同的关系．本文用统计力学的基本方法证明，对于由动量能量关系为з＝ｂｐｓ的粒子组成的气体，其压强和内能的关系为ｐＶ＝ｓ／３Ｕ上述关系对于经典气体和量子气体都是成立的。     

在变值测量模拟中的条件概率统计分布

针对常见的两类量子交互干涉实验,Young 氏双缝干涉和超低强度长时间曝光量子交互结果显示出的明显波动统计分布特性,本文基于另一种经典概率测量模型Bayes统计依据的条件概率方法,提出条件概率变值测量模型,建立了测量模拟方法,给出了不同参量的测量公式,并对相关的重要条件进行描述.通过2个具体例子按每个函数形成四组16个直方图统计分布进行比较,对给定例子中的重要特性进行了分析.分析表明,在同步/异步、对称/反对称的作用下,条件概率测量模拟系统能针对左路、右路、双路粒子和双路波动交互作条件形成两类8种不同的统计分布.从不同的侧面显现了双路粒子同左/右路异步加算符信号之间的直接耦合关系,以及左/右路同步加算符信号与双路波动之间的干涉输出关系.在条件概率模型的条件下,单路/双路、粒子和波动的区别非常明晰,可以从中看到Feynman提炼的经典和量子统计之间的区别,统计判据直接从直方图分布中即可区分. 这类特性从基础层面显示了波/粒二重性的怪异特性,可以通过粒子性的模型完整描述.     

把粒子物理学前沿渗入物理教学

本文介绍了粒子物理学研究的最新成果以及把现代物理学前沿渗入物理教学的研究与探索． 探索粒子物理学的奥秘──夸克和轻子 物理学的精髓在于探索未知，本世纪初，物理学家发现了原子的核模型结构．３０年代，人们又发现原子核是由紧密结合在一起的质子和中子组成的．自然，质子和中子被认为是基本粒子，但是大量的称为强子（包括介子和重子两类）的相似粒子于５０年代和６０年代初被发现，目前已知的有一百多种强子．人们提出了这样的观点，强子并不是基本粒子，而是由电荷为１／３ｅ或２／３ｅ的更小粒子──夸克构成的，即强子的夸克模…     

HT－6M托卡马克蒸钛硼化实验的可见辐射测量

给出了在蒸钛和硼化实验中碳氧杂质以及中性氢的朝内通量的变化。在蒸钛实验中，碳氧杂质朝内通量减小２倍以上，中性氢的朝内通量减小４０％，粒子循环系数由０．９５降到０．８５．在硼化实验中，碳氧杂质朝内通量减小６０％左右，中性氢的朝内通量减小２０％，粒子循环系数由０．９５降到０．９１左右．充分表明钛和硼化能有效地控制碳氧杂质的来源，改善粒子循环和杂质循环。