光解产生的铅原子中受激喇曼散射和共振激光辐射

用2660(?)的紫外激光解离PbCl_2分子时,发现在3740(?)和3734(?)波长上有较强的受激辐射输出.根据它们的光谱特性和铅原子的能级结构判断,这些辐射是基于双光子解离PbCl_2分子得到的铅原子在6p~(23)P_2亚稳能级上的布居而产生的光泵共振激光辐射和受激喇曼散射.提出了描述整个过程的理论模型,通过拟合实验结果,确定了2660(?)激光双光子解离PbCl_2产生6p~(23)P_2亚稳态铅原子的光解系数.当PbCl_2分子密度为N_(00)=6.21×10~(16)cm~(-3)时,光解产生的铅原子在6p~(23)P_2和6p~(21)D_2这两个亚稳态的最大布居数近似相等,称为2.0×10~(16)cm~(-3).     

钡原子6s~2、5d~2、6p~2组合的电子相关效应及其组合相互作用

用模型势方法和斯莱特-高登(Slater-Condon)理论计算了钡原子偶宇称6s~2,5d~2,6p~2电子组合、角动量J=0,1,2的双激发能级的激发能和组合相互作用(configuration interaction)。结果表明,6s~2,5d~2和6p~2组合在~1S_0态中强烈地混合,使常规能级标识符号失去意义。另外,我们的结果也从理论上证明了曾引起争议的6p~(21)S_0能级是位于第一电离势之上的自由离能级。     

用Schaefer和Harris方法计算LS耦合原子态及其简洁本征函数

应用推广Schaefer和Harris的方法(即对于给定的电子组态,在Slater行列式基上构造算符L2+λS2的矩阵,通过对角化此矩阵求得LS耦合原子态的本征函数)开发一套Fortran程序,不仅可以求得某一对称下最简洁的的LS本征函数,而且能够求得任一电子组态(同科电子组态和非同科电子组态)的所有LS耦合原子态.作为例子,具体计算Np(Z=93)电子组态5f46d的LS耦合原子态和对应于6I光谱项的最简洁的LS本征函数.     

氪的类氖离子能级和振子强度的相对论性计算

本文采用相对论的多组态的Dirac-Fock(MCDF)方法计算了氪的类氖离子(Kr XXVII)的基态以及组态2p~53s,3P和3d和的所有激发态的能量。同时使用在Jj耦合表象中的多组态公式计算了2p~6-2p~53s,3d,2p~53s-2p~53p和2p~53p-2p~53d所有允许跃迁的振子强度gf值,计算结果同可得到的实验数据以及理论值进行了比较。比较表明,能级值好于其它的理论值,与实验的能级值符合得非常好。振子强度值与他人的理论值非常相近。     

L-S耦合中原子基态诸量子数的计算

由原子基态的电子组态所形成的可能状态中,能级最低的为原子的基态.在LS耦合中,利用原子中电子的壳层分布,应用洪特定则,可以推导出几个公式计算各种原子基态的总轨道角动量量子数L、总自旋角动量量子数S和总角动量量子数J.一、原子基态(L,S,J)的计算 大多数元素的原子中只有一个次壳层未被电子占满,计算时只需计及这一个次壳层中的电子,其他已占满的次壳层无需考虑.下面先讨论这种情形. 根据洪特定则,由同一电子组态所形成的原子状态中,S最大的态能级最低;具有相同S的态中,L最大的态能级最低.所以,由原子基态电子组态所形成的状态中,S…     

Fe_2P_2S_6晶体基态能级的精细结构及其Jahn-Teller效应的研究

在弱场图像下,利用Racah不可约张量算符方法得到了三角对称3d4/3d6电子组态的完整的哈密顿矩阵。研究了Fe2P2S6晶体中Fe2+的基态能级和晶体结构,考虑了自旋-轨道耦合与自旋-自旋耦合对基态能级的影响,对Fe2P2S6晶体基态能级和电子顺磁共振的零场分裂进行了计算。计算结果与实验值符合得较好。基于此计算结果,对基态能级和零场分裂中的自旋-轨道耦合、自旋-自旋耦合以及3 L低自旋态进行了更深入的研究,并对Fe2P2S6晶体的Jahn-Teller效应进行了研究。     

铅原子6O~2—6P7S跃迁相对论多组态的振子强度

本文用相对论的多组态的Dirac—Fock(MCDF)波函数计算了铅原子6p~2—6p7s跃迁的振子强度。计算的结果同可得到的实验数据以及理论值进行了比较。比较表明,用MCDF波函数计算的振子强度与实验值比较符合,与用半径验的波函数得到的结果相当。     

jj耦合下二阶原子精细结构能给的一般表达式

利用表象变换理论以及由拉卡代数方法计算双电子组态ＬＳ谱项能量的结果，导出ｊｊ耦合下二阶原子精细结构能级的一般表达式。     

jj耦合下二价原子精细结构能级的一般表达式

利用表象变换理论以及由拉卡代数方法计算双电子组态ＬＳ谱项能量的结果，导出了ｊ耦合下二价原子精细结构能级的一般表达式     

利用光电离技术研究奇宇称的Sm原子光谱

采用一台频率可扫描的染料激光器将Sm原子从4f66s2 7FJ(J=1,2)态分别激发到具有不同电子组态的若干原子态上,然后利用光电离技术对处于上述状态的Sm原子进行高灵敏探测.通过波长固定在355nm的紫外激光器,我们对一系列具有4f66s6p或者4f55d6s2电子组态的原子状态进行了精密的光谱测量.本实验研究不但确定了这些态的能级位置,还给出了它们的相对光谱强度.通过理论方法对光谱数据详细的分析,我们不但确认了文献中Sm原子的部分奇字称能级的位置和光谱标识,还同时给出了许多新的跃迁及其光谱特性.     

25≤Z≤35类氟离子能级和相干辐射波长的MCDF计算

本文用相对论多组态Dirac-Fock广义平均能级(MCDF-EAL)模型,计算了可形成软x射线区相干辐射的可能的类氟等离子体型激光工作物质:25≤Z≤35的类氟离子2s~22p~5、2s~22p~43l、2s2p~53l、2p~63l组态共113条能级,以及上述单激发态M亚壳层至2s~22p~5态的~2P_(3/2)、~2P_(1/2)和2s2p~6态的~2S_(1/2)能级全部允许跃迁的强相干辐射波长值。从上述的波长理论计算值与实验观测值对比,可知我们的计算结果是相当可靠的。     

类氟离子ClⅨ,ArⅩ,KⅪ和CaⅫ精细结构能级的相对论多组态Dirac-Fock计算

本文用相对论多组态Dirac-Fock方法计算了类氟离子ClⅨ,ArⅩ,KⅪ和CaⅫ的1s~22s~22p~5、1s~2s2p~6、1s~22s~22p~43s、1s~22s~2p~43p组态的精细结构能级和作为微扰的Breit修正、量子电动力学(Q,E,D)修正对能级的贡献,能级的计算值与实验值符合得很好。     

CoⅩⅧ离子2s~22p~53l2s2p~63l、2s~22p~54l组态的能级及跃迁波长计算

本文用相对论多组态Dirac-Fock广义平均能级(MCDF-EAL)模型,计算了可能形成超真空紫外区相干辐射的类氖等离子体激光工作物质的CoXVⅢ离子2s~22p~53l、2s2p~63l、2s~22p~54l组态精细结构能级的能量值,以及3l、4l-2p~6(~1S_0)、3l-3l＇、3l-4l＇、4l-4l＇多重态之间的跃迁波长值。3l、4l-2p~6(~1S_0)跃迁波长计算值与已知观测值符合相当好。     

电子碰撞诱导原子从低激态向高激态弛豫

本文根据空心阴极放电中电子能量分布的物理图象,分析了原子从低激态向高激态弛豫的可能途径。建立高低激态集居数密度增量的关系。讨论高激态集居数密度增量获得可观量的条件。根据此条件分别选取钠原子的基态3s~2S_(1/2)和铜原子的亚稳态4s~2D_(3/2)为与激光共振的下能级,并激发具有较大自发发射几率的3s~2S_(1/2)→3p~2P°_(1/2)(和3p~2P°_(3/2))和4s~2D_(3/2)→4p~2P°_(1/2)跃迁,在远离上能级的高激态上观测到敏化荧光,并精确测得这些态的自发发射系数比值,而在更高激态上没有观测到敏化荧光,表明讨论中提出的条件是合理的。     

41≤z≤48类氟离子精细结构能级和跃迁波长的相对论多组态狄拉克-福克的计算

本文用相对论多组态狄拉克-福克(Draic-Fock)广义平均能级(MCDF-EAL)模型计算可能成为激光工作物质的类氟NbXXXIII、MoXXXIV、TcXXXV、RuXXXVI、RhXXXVII、PdXXXVIII、AgXXXIX和CdXXXX的2s~22p~5、2s2p~6、2s~22p~43s、2s~22p~43p组态的各30个精细结构能级和若干3s—3p组态跃迁波长。除最低两级外的所有计算值都是本文首次作出的理论预言。     

《原子和原子核物理学》辅导之四──多价原子

前两章氢原子和单价原子的学习,使我们获得以下几点重要的认识:(l)原子内部的能量、角动量及其空间取向是量子化的,这是由微观粒子的波粒二象性所决定的;(2)研究原子的能级结构,应考虑其中全部的相互作用,电子与核(或原子实)的库仑作用决定了能级的主要成分(粗结构),电子对原子实的极化和贯穿造成能级的分裂,解除了能级对于量子数l的简并;电子自旋-轨道相互作用造成能级的精细分裂,解除了能级对于总角量子数j的简并,而自旋-轨道相互作用取决于角动量的耦合;(3)原子中存在一些确定的守恒量,相应地有一些确定的量子数,这些量子数用来标记原子…     

WBEPM下PbⅠ原子JJ耦合Rydberg态能级研究

在最弱受约束电子势模型理论框架下,利用Martin公式研究了PbⅠ原子在JJ耦合下的Rydberg系列能级,计算了6pnd1/2[5/2]3(n≥6)和6png1/2[5/2]3(n≥5)两个光谱系列的能级和量子亏损值,结果与实验值符合较好,最大相对误差小于0.032%.表明该方法对jj耦合下的能级计算也是合适的.     

类氮SⅩ、PⅨ精细结构能级和跃迁波长的相对论多组态Dirac-Fock计算

本文用相对论多组态Dirac-Fock广义平均模型(MCDF-EAL)计算了可能成为激光工作物质的类氮SX、PⅨ的2s~22p~3、2s2p~4、2p~5、2s~2p~23s、2s~22p~23p组态的各44条精细结构能级和32条3s-3p组态跃迁波长。其中关于SⅩ的3s、3p组态的能级和PⅨ的3p组态能级的计算值是本文首次预言的。     

Ca原子4s~2-4s4p电子碰撞激发特性

基于全相对论扭曲波电子碰撞激发计算程序REIE06,系统计算了Ca原子基态3p~64s~(21)S_0到激发态3p~64s4p~3P_(0,1,2)~1P_1精细结构能级的碰撞截面,总结了在不同入射电子能量下碰撞截面的变化规律.目前计算中,细致考虑了电子关联效应和Breit相互作用,计算结果与已有的理论计算进行比较,对实验值的相对误差较小.     

德拜模型和自洽场离子球模型屏蔽效应的比较

本文分别用德拜模型和自洽场离子球模型研究了等离子体中类氦铝离子1snp [n=2-3](~1P_1)原子态的能级移动量随电子密度的变化规律,并对二者所计算的能级移动量进行了比较.结果表明:能级移动量随着耦合强度的增大而增大;当耦合强度为一定值时,能级移动量随着电子密度的升高而增大.当电子密度小于1.0×10~(23)cm~(-3)时,不同耦合强度下德拜模型和自洽场离子球模型所计算的能级移动量几乎是相同的.当电子密度大于1.0×10~(23)cm~(-3)时,随着耦合强度的增大,1s2p (~1P_1)原子态的德拜模型的能级移动量由小于自洽场离子球模型的能级移动量,逐渐转变为大于自洽场离子球模型的能级移动量; 1s3p (~1P_1)原子态的德拜模型的能级移动量始终小于自洽场离子球模型的能级移动量.