共查询到20条相似文献,搜索用时 406 毫秒
1.
2.
近年来, 基于非晶硅太阳能电池在提高能量转换效率和降低成本等方面的研究越来越受到学者的关注, 其中, 太阳能电池吸收峰值的位置, 反映了电池对该频点及其附近频谱光波吸收具有较好的效果. 然而, 非晶硅太阳能电池的吸收峰位置主要是由非晶硅和金属电极的参数决定, 很难实现位置的可调以及进一步的吸收效率增加. 所以, 在周期结构太阳能电池的金属光栅结构中引入单层石墨烯薄膜, 借助石墨烯的特殊光电特性, 即介电常数可通过改变化学势μc来调谐, 并结合频域有限差分方法的数值模拟, 理论上实现了对太阳能电池能量吸收峰位置的调谐. 针对石墨烯电导率的虚部出现奇异点, 本文提出了采用数值拟合予以解决奇异点的方法, 数值结果表明近似表达式的最大绝对误差为0.8%. 本设计结构的理论结果可为实际有机薄膜太阳能电池在工作频段的调节和优化提供理论基础和技术支撑. 相似文献
3.
4.
5.
临界耦合谐振器是一种薄膜结构, 可以吸收几乎所有的入射电磁波而不产生散射. 为了有效的实现和控制临界耦合现象, 本文提出了在临界耦合结构中加入了基于石墨烯的多层薄膜结构来代替原来的吸收薄膜层. 计算表明临界耦合现象出现在近红外波段, 且可以通过调节石墨烯的费米能级来获得不同的临界耦合频率; 另外改变多层薄膜结构中介质的厚度、石墨烯的层数, 实现了临界耦合现象的可调谐性, 同时对于弛豫时间和入射角度对吸收效率的影响也做了相应讨论. 本文理论结果为基于石墨烯的临界耦合器件和光探测器件的设计提供了理论依据. 相似文献
6.
设计了一种改进的正方形格点双芯负色散光子晶体光纤,其包层是由在纯硅背景上以正方形格点排列的三种大小不同的空气孔构成,这些空气孔和中心的缺陷形成了这种负色散光子晶体光纤的双芯.用频域有限差分法对其分析表明,该光子晶体光纤具有宽带负色散的特性.当相邻空气孔间距取2.05 μm,空气孔直径分别取1.9 μm,1.3 μm,0.9 μm时,可在1.55 μm处实现宽带负色散,其半峰全宽超过了300 nm.这种光纤可用于波分复用光纤通信系统中的宽带色散补偿. 相似文献
7.
双芯复合格点光子晶体光纤的负色散特性 总被引:5,自引:1,他引:4
介绍了一种双芯复合格点负色散光子晶体光纤,其包层是由连续电介质纯硅背景上挖出的两种大小不同的空气孔构成,芯区是由掺锗的高折射率的材料构成。为了实现负色散,还移去了包层中的一圈空气孔。采用频域有限差分法对其负色散特性进行分析表明,通过调整空气孔间距和两种空气孔的尺寸,可以得到不同程度的宽带负色散。当内芯半径取0.95μm,孔间距取2.15μm,大空气孔直径取1.9μm,小空气孔直径取1.1μm时,可在1.55μm处实现宽带负色散,其半峰全宽超过了200 nm。这种光纤的包层中空气孔呈六边形分布,空气孔的尺寸均大于1μm,降低了制作的难度。这种光纤可以用于波分复用光纤通信系统中的宽带色散补偿。 相似文献
8.
分析三维频域有限差分(FDFD)中通过总场-散射场(TF/SF)边界引入入射波的方法.基于等效原理,在TF/SF边界处设置等效面电磁流,将入射波引入总场区.根据边界附近节点的位置特点,将方程式中的相关节点加入或扣除入射波的相应分量修正FDFD方程式,使得方程式中的各节点满足同为总场或同为散射场的条件.算例结果验证了该方法的正确性.利用FDFD方法计算涂敷吸波材料的复合von Karman型弹头和某导弹模型的双站RCS(radar cross section),数值结果说明该方法是分析复合目标电磁散射问题的一种有效方法. 相似文献
9.
10.
量子体系中的时域压缩-频域展宽正、逆效应及其非经典性 总被引:25,自引:17,他引:8
本文利用全量子理论,对连续能谱量子体系和分立能谱量子体系中的时域压缩-频域展宽以及频域压缩-时域展宽效应进行了详细研究.在文献17构造时间算符的基础上给出频率算符ω∧的定义,根据时间算符t∧与频率算符ω∧之间的对易关系并利用Cauchy-Schwartz不等式导出t∧和ω∧所满足的测不准关系式.给出时域压缩和频域压缩的定义,并对时域/频域上的最小测不准态、压缩最小测不准态和压缩态等进行了详细讨论,指出了时域压缩和频域压缩的非经典性质.给出时域上的拟量子产生算符τ∧+(t)、拟量子湮没算符τ∧(t)和拟量子数算符N∧τ(t)的定义,首次建立了时域量子化的形式理论,并由此进一步提出了时域量子化的基本观点. 相似文献
11.
12.
改进的八重准光子晶体光纤的色散特性研究 总被引:1,自引:0,他引:1
设计了一种改进的准光子晶体光纤,其包层由呈准八重周期分布的空气孔构成,其中靠近芯区的两层小宅气孔的直径一致,第三层以外的大空气孔直径一致.采用带有良匹配层(APML)吸收边界的全矢量频域有限差分(FDFD)方法法其色散特性进行了数值分析,计算了孔间距取1.40~2.50 μm,小空气孔直径取0.10~0.50μm,大卒气孔直径取0.20~1.00μm的条件下这种光纤基模的色散曲线.结果表明,通过调节包层中两种不同尺寸的空气孑L的大小以及孔间距这三个参数,可以得到不同水平的平坦色散曲线. 相似文献
13.
包层空气孔渐变的准光子晶体光纤的色散特性研究 总被引:2,自引:0,他引:2
设计了一种准光子晶体光纤,其包层由呈准周期分布的空气孔构成,其中靠近芯区的空气孔的直径是渐变的.采用带有良匹配层(APML)吸收边界的全矢量频域有限差分(FDFD)方法对其色散特性进行了数值分析,计算了孔间距取1.5μm~2.2μm,最小空气孔直径分别取0.4μm~0.6μm,从第一层到第三层直径线性递增量分别为0.1μm和0.2μm的条件下,这种光纤基模的色散曲线.结果表明:通过调节包层中三种不同尺寸的空气孔的大小以及孔间距这四个参数,可以得到不同平坦水平的色散曲线,甚至于超低超平坦的色散曲线.例如,当孔间距取1.7μm,空气孔直径分别取0.5μm、0.7μm、0.9μm,在1.4μm~1.7~m波段内,这种光纤的色散值可以控制在6.0±3.0 ps/km.nm范围内. 相似文献
14.
15.
16.
17.
Absorption is the origin of luminescence. But it must be noticed that the
lifetime of luminescence might reversely influence the rate of
absorption. In this paper, it is reported that the luminescence intensity of copper and manganese changes with the driving frequency at constant voltage.The variation of luminescent intensity depends only on the lifetime of luminescence but not on the type of quenching or other factors. Generally the rate of absorption is dominantly determined by the material property and the lifetime of luminescence centres, the absorption of shorter lifetime centre will be larger than that of the longer lifetime centre at the same excited condition. 相似文献
19.