透镜抛光机主轴转速与摆架摆速的匹配

从计算得出的浮动上模作往复周期摆动时工件表面上任一点的相对线速度表达式看出，线速度幅值是一个多变量函数，在这些参数中，只有主轴转速与摆架摆速是机床本身的固有参数，从均匀抛光角度出发，提出主轴转速与摆架摆速匹配的观点，为抛光机换代设计提供了依据。     

976 nm激光抽运二氧化硅微球级联拉曼散射激光的研究

利用电极放电产生的电弧高温熔融二氧化硅单锥细纤, 熔融的二氧化硅在表面张力作用下形成表面光滑的微球, 完成高品质因子微球腔的制备. 将976 nm激光通过锥光纤以倏逝场方式高效耦合入微球, 研究具有高能量密度回廊模的微球腔中的三阶非线性现象——受激拉曼散射现象. 在实验中测得了六级级联的拉曼散射激光, 各级拉曼散射激光分别测得单纵模或多纵模; 在抽运光功率不少于582.6 μW时, 测得位于1200 nm附近的拉曼散射激光; 当抽运光功率为3.014 mW时, 测得位于1287.04 nm附近的第六级拉曼散射激光. 关键词： 微球腔 锥光纤 高品质因子 拉曼散射激光     

双层孔大模场微结构光纤的模式特性分析

本文分析一种由两层低折射率孔组成的大模场光纤的模式特性.采用多极法和有限元方法数值计算并分析了内层孔与外层孔尺寸变化对光纤基模与高阶模的束缚损耗与弯曲损耗的影响,设计获得了一种具有较高的高阶模和基模损耗比同时允许一定程度弯曲的大模场光纤.结果表明:当内层孔直径为34 μm,外层孔直径为24 μm时,其基模束缚损耗为0.000 17 dB/m,而高阶模束缚损耗为1.39 dB/m;光纤的基模模场面积为2 150.9 μm²,当弯曲半径为1.2 m时,弯曲损耗为0.106 dB/m.     

双层孔大模场微结构光纤的模式特性分析

本文分析一种由两层低折射率孔组成的大模场光纤的模式特性,采用多极法和有限元方法数值计算并分析了内层孔与外层孔尺寸变化对光纤基模与高阶模的束缚损耗与弯曲损耗的影响,设计获得了一种具有较高的高阶模和基模损耗比同时允许一定程度弯曲的大模场光纤,结果表明:当内层孔直径为34μm,外层孔直径为24 μm时,其基模束缚损耗为0.00017 dB m,而高阶模束缚损耗为1.39 dB/m;光纤的基模模场面积为2450.9μm2,当弯曲半径为1.2m 时,弯曲损耗为0.106 dB/m.     

用积分方程方法决定胶粒之间的空耗势

用硬球模中性胶体粒子 ,数值求解双组分Ornstein Zernike积分方程 (当大的中性胶体粒子的浓度为零时 ) ,用来决定悬浮在溶剂 (用小的硬球模拟 )中两个胶粒之间的空耗势 .所预言的空耗势与文献的模拟数据和实验数据能很好地符合 .研究发现 ,基于空耗势的有效一组分Hansen Verlet一相相变标准完全不能预言双组分系统的液 固相变 .讨论了导致这种现象的原因 :Hansen Verlet一相相变标准不能自地处理有效一组分系统中固相与液相的体积能     

固态氚增殖包层中球床堆积性能研究

基于球床堆积实验和离散元数值模拟对包层中球床的堆积性能做了初步研究。圆柱形一元(单尺寸颗粒)球床的堆积性能的结果显示随着球床直径与颗粒直径比的增大,球床的平均堆积因子逐渐增高,实验与模拟结果一致;采用二元颗粒(双尺寸颗粒)、提高颗粒粒度比可以显著提高球床的堆积因子,二元球床的堆积因子随着大颗粒体积分数的增加先增加后减小,在大颗粒体积分数约为60%~80%时达到最大。优化了二元球床的填充工艺,最终二元球床的堆积因子基本达到0.8,但球床的均匀性欠佳。     

镀膜相移长周期光纤光栅大间隔双峰滤波特性

研究了镀膜相移长周期光纤光栅(PS-LPFG)工作于相位匹配转折点(PMTP)时的大间隔双峰滤波特性。LPFG工作于PMTP时,纤芯模与高次包层模耦合产生的损耗峰3dB带宽可达288nm以上,在此LPFG中点引入单个π相移时在中心波长两侧出现的两个阻带峰间隔达388nm,远大于低次包层模耦合π相移LPFG的双峰间隔。在LPFG中均匀地引入M(M>1)个π相移时,双峰间隔随M的增大而增大,M为奇数时,中心波长损耗为0;M为偶数时,中心波长损耗随M的增大而减小。薄膜折射率与厚度的增加都将使两个阻带峰向短波长方向移动并增大双峰间隔。光栅长度的增大在改变双峰峰值损耗的同时使双峰间隔逐渐减小。     

用于光学相干层析成像设备点扩散函数测量的模体制作与使用方法研究

点扩散函数一般用于成像光学系统的分辨率评价,而掺杂微球的模体经常被用于获取光学相干层析成像(OCT)系统的点扩散函数。采用一种简单快速的基于表面硅烷化处理的加工工艺,制作出掺杂直径为1μm聚苯乙烯微球的聚二甲基硅氧烷(PDMS)点扩散函数模体,该工艺无需任何打磨与抛光即可得到光洁度优良的模体表面。使用一台谱域OCT系统对该模体进行检测,通过处理OCT图像得到点扩散函数并计算得到OCT系统的轴向与横向分辨率,分别为6.8 mm和14.3 mm,与理论预测值十分接近,证明了点扩散函数模体评价方法的有效性。     

“超级球”在水平板上一次碰撞弹回现象的研究

通过理论推导和实验探究,阐述了"超级球"与水平板发生一次碰撞后速度与角速度的变化规律,从平板的粗糙程度和"超级球"入射方式研究,找到影响"超级球"弹回的主要因素为球板间的摩擦力和角速度方向。并得出均质超级球只有在下旋入射且与粗糙水平板一次碰撞后线速度与角速度及半径R满足v_(1x)/ω_18R/3e_x+5时才会弹回,同时分析了其他条件下不能弹回的原因。     

球底蜂窝组合叶顶对涡轮叶尖泄漏流动的控制

本文提出一种新型球底蜂窝组合叶顶结构,数值研究了其对涡轮叶栅叶顶间隙流场的影响,并探讨了底部球形结构相对几何深度对泄漏流动的影响规律。结果表明:蜂窝腔内形成旋涡改变间隙流场结构,球底蜂窝组合结构加强了该类旋涡,对泄漏流动具有更好的抑制效果;与平顶叶栅相比,蜂窝叶顶和球底蜂窝组合叶顶叶栅泄漏量分别减小了11.18%和15.13%,损失降低了8.17%和10.42%;另外,间隙泄漏量和损失均随球底蜂窝组合结构的球底几何深度呈抛物线变化,球底深度为1/6球径时,叶栅具有最小的泄漏量和损失。     

低磁场过模慢波结构型高功率毫米波发生器的改进

 利用粒子模拟的方法设计了一个高功率毫米波发生器,并对其进行了实验研究及改进。采用过模慢波结构以增大束波作用空间,从而提高功率容量;为实现过模慢波器件的单模、单频工作,选择TM01模的π模作为工作模式。采用过模慢波结构,结合合理的器件结构设计,可降低器件工作所需的导引磁场。实验在TORCH-01加速器平台进行,产生的微波频率由色散线法测量,其功率由远场积分法得到。最初的器件采用矩形波纹慢波结构,得到频率为33.56 GHz、功率约110 MW的微波输出,但功率难以进一步提高,脉宽仅为7~8 ns,且在慢波结构边沿发现击穿痕迹。对矩形慢波结构进行倒圆角处理后,借助数值模拟,发现其TM01模的π模频率变化不大。改进后的器件在0.8 T导引磁场下,当电压和电流分别为590 kV与5.2 kA时,实验得到频率33.56 GHz、功率320 MW的毫米波输出,微波模式为准TM01模,效率约10%,脉宽延长至约13 ns,器件内表面无明显击穿痕迹。     

具有不同耦合常数的两原子-双模光场拉曼相互作用模型的腔场谱

研究了两原子与双模腔场之间具有不同耦合常数(g1≠g2)时拉曼相互作用模型的腔场谱.通过求解本征方程,导出了该系统腔场谱的计算公式,给出了双模光场初态处于不同光子数态时的数值结果,重点讨论了相对耦合常数R=g2/g1对腔场谱结构的影响.结果发现,在模Ⅰ为真空场、模Ⅱ为弱场时R对峰高无影响,只使峰间距变大;若两模初态均为光子数相同的弱场时,R主要对模Ⅰ产生影响;模Ⅰ处于真空场、模Ⅱ为强场时两模都产生较明显的拉比劈裂,R对腔场谱的影响比对辐射谱的影响大;若两模均为强场时,R对高频腔场模Ⅰ的峰高有增强作用;对模Ⅰ为真空场、n2取1、2、4、6、8,R取0.5和1的腔场谱进行对比可以看出拉曼相互作用对谱结构和场强都有较大的影响.在R=0和R=1时,腔场谱为对称的简并峰结构,当R介于0和1之间时,一般呈现较复杂的非对称结构.     

基于LVQ神经网络的图像边沿检测研究

分析了传统边沿检测算子的优缺点,引入LVQ神经网络检测图像边沿;阐述了其以传统算子检测结果为教师信号,以灰度图像5×5邻域的中值特征量、方向特征量、Kirsch算子方向特征量为一组特征量作为输入信号训练权值的检测原理与训练过程,给出了特征量的计算公式;以检测脐橙图像边沿为例,设置了不同阈值、不同教师信号类型。结果表明,LVQ神经网络检测边沿,不依赖于教师信号的类型和阈值,在提高边沿连续性和抑制过度曝光点两方面比传统算子检测有显著优势。     

球面镜盘计算尺

设计球模时,最初需确定球面镜盘的大小(D_f或γ_f)和镜盘排列(行数M及每行零件数N)。要确定这些参数,可用作图法或解析法求出。图1中尼R_(f1)为镜盘半径,R_i为当透镜边缘厚度较大时的假设半径,边缘薄时R_(f1)=     

相位匹配下锥形光纤激发出的回廊模谐振

分别计算不同直径下锥形光纤基模和玻璃微球谐振腔内最低阶径向回廊模的传播常量,利用相位匹配条件,作出了锥形光纤与石英玻璃微球腔的直径对应关系曲线.在此基础上,选择锥腰直径2.8 μm左右的低损耗锥形光纤与直径143.1 μm球形度很好的玻璃微球腔进行近场耦合以激发球内的最低阶径向回廊模谐振,在锥形光纤的两端进行通光测试,在输出端获得了等间距分布的窄线宽滤波谱线,其吸收峰位置与利用Mie理论计算的球内最低阶径向回廊模谐振峰位置相一致.     

不同调制方式下偏振度与偏振模色散的关系

给出了偏振度与偏振模色散关系的理论模型,分析了非归零和归零两种调制方式下的偏振度与偏振模色散关系特性,结果表明偏振度町以作为实时检测偏振模色散的信号;且偏振度对偏振模色散的有效检测范围不大于调制光信号的占空比α,同时检测灵敏度与有效检测范围成反比;在非归零调制时偏振度对偏振模色散的有效检测范围最宽,为调制光信号的一个调制周期,是常规归零调制(占空比为0．5)时的2倍,但灵敏度只有常规归零调制时的一半。进一步探讨了在实际应用中改善偏振度对偏振模色散的有效检测范围和灵敏度的方法。实验验证了非归零调制时偏振度与偏振模色散关系特性。     

两等同双能级原子与q模腔场任意N∑光子共振相互作用辐射谱研究

本文建立了“q模腔场-两原子”系统的任意N^∑光子相互作用模型,利用这一模型研究了两个偶极一偶极力关联的等同双能级原子与q模腔场任意N^∑光子.共振相互作用的辐射谱.对q模腔场分别处于不同数态:即q模腔场均为真空场、q模腔场均为强场、1模为真空场(q-1)模为强场、q₀模为真空场(qq₀)模为强场、以及(q-1)模为真空场1模为强场时辐射谱的结构持征及物理特性进行了详细分析,揭示出“q模腔场-两原子”系统任意N^∑光子共振相互作用辐射谱的一般特征.现有文献报道,仅仅是本文的普遍性结果在各种不同情况下的特例.     

胶体中排空作用的耦合效应

通过Monte Carlo模拟和接受率方法研究了限制在圆柱形管道中大胶球之间以及大胶球与管壁之间排空作用的耦合效应.研究发现,当两个大胶球靠近时,大胶球之间的排空作用因与大胶球与管道壁之间的排空作用耦合而得到加强,同样当大胶球与管道壁靠近时,大胶球与管道壁之间的排空作用也因与另一大胶球之间排空作用的耦合而得到了加强.此外,研究还发现,随着圆柱形管道直径的减小,胶球之间、胶球与管道壁之间的排空作用的耦合效应是增强的. 关键词： 排空作用的耦合效应 接受率方法 Monte Carlo模拟     

新型光敏胶在黑底彩色显象管涂屏中的应用

(1)研究的背景 在保护带式(或称黑圈式)黑底屏工艺中,使用直接摄影法容易发生洞的桥联,因为黑底上的洞比葫罩上的映孔尺寸小。洞的桥联是由于两个相邻光点的重叠引起的。例如在屏上做蓝洞和绿洞时,先后通过同一映孔向屏上投射光点,这两个光点容易发生重叠。此外,为了保证在制成的显象管中,荧光屏边沿区的彩色纯度容许偏差高,在黑底上做洞的时候,洞的尺寸由屏中心向边沿逐渐缩小,因此要求光源要大,使边沿区的     

含有湿蒸汽的燃气热力性质的计算

1、计算特点及公式 当一定压力和温度(P_o、T_o)的燃气在水洗除尘后含有饱和蒸汽时,已知原燃气组份的容积百分比y_i~o,并假定各组份遵循理想气体状态方程,由可分别求得含饱和蒸汽时燃气各组份的模尔和重量百分比。其中,为蒸汽组份的模尔百分比;N~o为含有饱和蒸汽时之混合气体总模尔数;而为初始饱和时水蒸汽的模尔数。注意到y_i已与初始状态参数p_o、T_o有关。