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两等同双能级原子与q模腔场任意N~∑光子共振相互作用辐射谱研究 总被引:3,自引:0,他引:3
本文建立了“q模腔场-两原子”系统的任意N∑光子相互作用模型,利用这一模型研究了两个偶极一偶极力关联的等同双能级原子与q模腔场任意N∑光子.共振相互作用的辐射谱.对q模腔场分别处于不同数态:即q模腔场均为真空场、q模腔场均为强场、1模为真空场(q-1)模为强场、q0模为真空场(q—q0)模为强场、以及(q—1)模为真空场1模为强场时辐射谱的结构持征及物理特性进行了详细分析,揭示出“q模腔场-两原子”系统任意N∑光子共振相互作用辐射谱的一般特征.现有文献报道,仅仅是本文的普遍性结果在各种不同情况下的特例. 相似文献
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双模腔场中具有不同耦合常数的两原子多光子辐射谱 总被引:1,自引:0,他引:1
研究了与双模腔场具有不同耦合常数的两个二能级原子的多光子辐射谱,给出了双模多光子辐射谱的一般表达式.结果表明,当双模腔场分别处于不同数态时,虽然两原子与双模腔场之间具有不同的耦合常数,但对于任意的N1和N2(Ni(i=1,2,)为模i腔场被每个原子吸收或发射的光子数),辐射谱总是关于共振频率ω0对称分布;并且,当N1=N2时,对于任意的数态光子数n1和n2交换,辐射谱不变.上述特点用解析方法给予了解释.计算了非简并双光子情况下的辐射谱,并得到了一些新结果.双模腔场中单原子及具有相同耦合常数的两原子辐射谱可从本文结果分别做为特例而得到. 相似文献
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两等价二能级原子与三模腔场共振相互作用的辐射谱 总被引:7,自引:0,他引:7
本文研究了两个偶极-偶极力关联的等价二能级原子与三模腔场共振相互作用的辐射谱,对三模腔场分别处于不同数态(即真空场,弱场以及强场)时,其辐射谱的结构特征与物理特征进行了详细的分析,得出一系列有趣的新特点。 相似文献
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研究了双模腔场中两个偶极相互作用原子的辐射谱,详细讨论了双模腔场分别处于不同数态时的情形,发现其辐射谱具有如下特点:当两模腔场均处于真空态时,随着δ=ga/g的增加,辐射谱交替出现六峰、五峰结构,且在δ(=3-1/2)很小时就出现了非对称五峰结构,与单模双原子情形相比较,更为灵敏地反映出原子间的偶极相互作用;当一腔场为真空场,另一腔场为强场时,辐射谱显示出对称的六峰结构,任意两对称峰的间距与(2n2)1/2g成正比;当
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两原子非简并双光子Jaynes-Cummings模型的辐射谱 总被引:2,自引:2,他引:0
本文研究了两原子非简并双光子Jaynes-Cummings模型的辐射谱,结果表明,当双模腔场处于不同数态时,辐射谱呈现如下新特性:当一腔场处于真空态,另一腔场为强场时,辐射谱为对称六峰结构,任两对称峰的间距均与√2n2g成正比;当双模腔场均为强场时,辐射谱为对称四峰结构,两内峰的间距(4g)与数态光子数n1及n2无关;当一腔场处于真空态,另一腔场处于数态|n2>时,辐射谱一般为对称六峰结构,当n2=1时,谱变为对称四峰结构。 相似文献
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一种新型的多模虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩 总被引:45,自引:25,他引:20
本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)态|Ψi,e(2)>q是一种典型的多模非经典光场,当压缩阶数N为奇数时,态|Ψi,e(2)>q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应;当腔模总数q与压缩阶数N这两者的乘积q·N为奇数时,则在一定条件下态|Ψi,e(2)>q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应.2)态|Ψi,e(2)>q的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩效应这两者的压缩程度和压缩深度分别与几率幅γq(e)、压缩参数Rj、各模的初始相位φj(或者各模的初始相位和 φj)、压缩阶数N以及腔模(指纵模)总数q等呈较强的非线性关联,等阶N次方H压缩效应与上述诸参量之间的非线性关联程度要比等阶N次方Y压缩效应的更强.3)多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q与多模偶相干态光场|Ψ,e>q及多模复共轭偶相干态光场|Ψ*,e(2)>q这后两者的等阶N次方Y压缩效应和等阶N次方H压缩效应的压缩条件和压缩特性正好相反,这种现象就称为相反压缩. 相似文献
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制备出确定旋轨态的OCS+(X2∏)离子,在260~325 nm波长范围内研究了OCS+经由B2∑+←X2∏3/2(000)和B2∑+←X2∏1/2(000,001)跃迁的分质量光解离谱.由光解离谱得到OCS+(B2∑+)电子态的光谱常数υ1(CS stretch)=828.9(810.4) cm-1,υ2(bend)=491.3 cm-1和υ3(CO stretch)=1887.2 cm-1.在B2∑+←X2∏跃迁谱中只能观察到B2∑+(010)←X2∏1/2(000)跃迁的谱峰, 而观察不到B2∑+←X2∏3/2(000)跃迁的谱峰. 用X2∏电子态的(000)2∏1/2和(010)2∑+1/2电子振动能级之间的K耦合解释了这种B2∑+的υ2弯曲振动模的激发对X2∏电子态的旋轨分裂分量(Ω=1/2,3/2)的相关性 相似文献
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两等同双能级原子与三模腔场六光子共振相互作用辐射谱研究 总被引:7,自引:0,他引:7
研究了两个偶极-偶极力关联的等同双能级原子与三模腔场六光子共振相互作用的辐射谱,对三模分别处于不同数态时辐射谱的结构特征和物理特性进行了详细分析,从而揭示了一系列重要的新特点。 相似文献
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多模复共轭虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩 总被引:41,自引:24,他引:17
本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的多模复共轭虚偶相干态光场|Ψi,e*(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)当压缩阶数N为奇数时,态Ψi,e*(2)>q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应;当腔模总数q与压缩阶数N两者之乘积q·N为奇数时,则在一定条件下态|Ψi,e*(2)>q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应.2)态|Ψi,e*(2)>q与多模偶相干态光场|Ψi,e*(2)>q与多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q的压缩幅度、压缩条件和压缩特征等完全相同.这一结果再次从理论上证实了多模压缩光中的确存在着“相反压缩”和“压缩简并”这两类新的物理现象. 相似文献
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多模偶相干态光场中的N次方Y压缩与N次方H压缩特性研究 总被引:62,自引:39,他引:23
本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模偶相干态光场冲|ψ,e〉q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N-Y最小测不准态以及N-H最小测不准态等进行了详细研究。结果表明:1)当N为偶数时,态|ψ,e〉q恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|ψ,e〉q在一定条件下存在着周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应,2)当q·N为偶数时,态|ψ,e〉q恒处于N-H最小测不准态。当q·N为奇数时,在另外的条件下,态|ψ,e〉q存在着周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应。3)N次方Y压缩效应与N次方H压缩效应两者的压缩程度和深度均与几率幅yq(e)、压缩参数Rj、各模的初始相位ψj(或者初始相位和∑j=1qψj)、压缩阶数N及腔模总数q等非线性相关,后者与上述诸参量的非线性关联程度要比前者的更强。 相似文献
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两种特殊四态叠加多模叠加态光场的等N次幂H压缩 总被引:3,自引:0,他引:3
根据线性叠加原理,用多模相干态|{Zj*}〉q,|{-Zj*}〉q及其复共轭|{Zj*}〉q和|{-Zj*}〉q组成了两种四态叠加多模叠加态光场|Ψoe(4)Ⅵ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q,利用多模压缩态理论研究了它们的等N次幂H压缩,结果发现:态|Ψoe(4)Ⅵ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q具有完全相同的等N次幂H压缩规律;当压缩幂次N与腔模总数q之积,即qN为偶数时,态|Ψoe(4)Ⅵ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q恒处于等幂次N-H最小测不准态或呈现"半相干态效应";当qN为奇数时,在不同条件下,态|Ψoe(4)Ⅵ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q可以呈现三种不同状态:第一正交分量呈现等N次幂H压缩;第二正交分量呈现等N次幂H压缩; 可呈现"半相干态效应". 相似文献
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C(γ,η)X反应与N(1535)在核内的性质 总被引:15,自引:0,他引:15
在N*(1535)共振模型下,研究了γ在原子核上产生η的反应,通过N衰变的实验数据以及γp→ηp反应确定了模型参数,结果表明,MN*=1550MeV才较好地符合γp→ηp的实验,对12C上的η介子光生的总截面计算发现,N*(1535)在核内的宽度由于多体修正而增大,N*-核的相互作用具有排斥性质. 相似文献
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两双能级原子与双模腔场多光子共振相互作用辐射谱的一般特征 总被引:2,自引:2,他引:0
本文从非相对论量子电动力学理论的普遍原理出发,首先建立了与J-C模型相关的“双模腔场-两原子”系统的多光子相互作用模型,并求得本征算符在共扼相互作用情形下的本征函数展开式;然后,重点研究了两个通过偶极-偶极力关联的有效二能极原子与双模腔场多光子共振相互作用辐射谱的一般特征。结果表明,当双模腔场分别处于不同数态时,辐射谱一般呈现出非对称的8峰结构,但在不同的条件下,辐射谱会呈现出数目不等、形状各异的谱线。两原子非简并双光子J-C模型的辐射谱可作为特例得出。 相似文献
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第V类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩 总被引:45,自引:25,他引:20
本文构造了由多模真空态|{0j}>q和多模虚相干态的相反态|{-iZj}>q这两者的线性叠加所组成的第V类两态叠加多模叠加态光场|ψ5(2)>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ5(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)态|ψ5(2)>q是一种典型的多模非经典光场;无论压缩阶数N取奇还是取偶,只要各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q)和态间的初始相位差(θnq(I)-θoq(o))等满足一定的取值条件,态|ψ5(2)>q总可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的广义非线性等阶N次方Y压缩效应.2)态|ψ5(2)>q所分别呈现的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶N次方Y压缩效应,其压缩条件、压缩特征以及压缩程度和压缩深度等各不相同.3)无论压缩阶数N取奇还是取偶,态|ψ5(2)>q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方Y压缩效应总是呈现出周期性的互补关系. 相似文献
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第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的非线性高阶压缩特性研究 总被引:87,自引:30,他引:57
本文在文献20的基础上进一步提出了多模辐射场的N-Y最小测不准态、N-H最小测不准态、N-Y压缩最小测不准态以及N-H压缩最小测不准态等的定义.构造了由多模(q模)相干态|{Zj}>q及其相反态|{-Zj}>q的线性叠加所组成的第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场|ψ1(2)>q,利用文献20新近提出的有关多模辐射场的两种非线性高阶压缩的定义,首次对态|ψ1(2)>q的N次方Y压缩及N次方H压缩效应进行了详细研究.结果表明,1)当N为偶数时,态|ψ1(2)>q恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|ψ1(2)>q在一定条件下可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应.2)当q·N为偶数时,态|ψ1(2)>q恒处于N-H最小测不准态;当q·N为奇数时,在另外的条件下,态|ψ1(2)>q则可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应.3)N次方Y压缩及N次方H压缩效应的压缩深度与腔模总数q、压缩参数Rj以及压缩阶数N等非线性相关,后者与上述参量的非线性关联程度要比前者的更强. 相似文献