电偶极子源定位问题的研究

首先得到了封闭形式的电偶极子处于任意位置时电场分布的公式，它是一个线性变换，称其变换矩阵为传递矩阵.并给出了传递矩阵的具体表达式和许多有用的性质，得到了传递矩阵的逆矩阵，导出了利用电场分布来确定单个或者多个偶极子源位置矢量和电偶极矩矢量的公式.对单个偶极子源的计算表明，如果测得两点的电场分布相同，就可以确定偶极子处于它们连线的中点上. 关键词： 电偶极子 传递矩阵 电场分布 定位问题     

微波烹调的基本原理

微波烹调的基础是微波介质加热．根据物理原理可知,介质分子可分为有极分子和无极分子两大类．有极分子的正负电荷的中心并不重合而有一段距离,可等效为一个电偶极子．在外电场作用下,使原来杂乱无章的有极分子沿着外电场的方向偏转,产生转向极化（而无极分子在外电场...     

再证互感系数相等

利用电偶极子与磁偶极子(小载流线圈)在主、被动方面的相似性,通过电偶极子在周围空间的电场分布类比出磁偶极子在相同方位上的磁场分布,从而可进一步计算出两线圈的磁通量,给出一种互感系数相等的证法.     

方向微商在静电学中的应用

普通物理教学中，必须借助于电偶极子的物理模型，才能对电介质极化现象以及由此产生的静电场进行讨论，但是，一般教材中大多只求出偶极子中垂线和延长线上的场；对空间任意点的场，由于推导太繁而不予给出。另外，一个均匀介质球在电场中被均匀极化后，球内任意点的场往往通过求解拉普拉斯方程的边值问题来解决，     

介质球极化强度矢量的辨析

问题的提出:将一介电常数为ez,半经为a的介质球置于均匀外场E0中,若球外充满另一介电常数为e1的介质,求球内、外的电场,进而讨论介质球的极化强度矢量.很显然,球内、外的电场是原来的均匀电场与球面上极化电荷的场的叠加,用分离变数法容易求得叠加后球内电场仍为均匀场　　　　　　　,而球面上极化电荷在球外的场则等效于一个位于球心、电矩 的电偶极子所激发的.由于球内的场是均匀的,介质球的极化也是均匀的,因此在有的教科书[1]和参考书[2]中,得出介质球的极化强度矢量 必须指出,用(1)式来表示介质球的极化强度矢量是错误的.因为电矩 是…     

二次等效法求三层媒质中静态电偶极子的场分布

在唯一性原理的基础上，提出采用二次等效的方法，求解三层平行媒质模型下，位于中间层的静态水平电偶极子在其他层媒质中产生的电场分布的解析表达式．也就是先经过一次等效求出场源同层时的场分布，然后利用二次等效将三层模型等效为两层模型，进而利用镜像法求出场分布．所得标量电位分布的表达式被证明是满足边界条件的，由此说明推导结果的有效性．并在实验室中模拟空气一海水一海床三层模型，对位于海水中的静态水平电偶极子在海水和海床中的标量电位进行了实测，并利用实验参数进行了仿真分析．实测结果和仿真分析相符合，表明推导结果的正确性．研究所得场分布表达式为以静态电偶极子为基本模拟体的电场分布的数学模拟、场分布特征分析等应用奠定了理论基础．     

电偶极子位于均匀介质球中时球外电场的研究

采用分离变量法求解了电偶极子位于均匀介质球中时复连通域的拉普拉斯方程和泊松方程,求出了球内外两种不同介质的电势分布和球面上的极化电荷分布;通过求解二阶非线性微分方程得到了球外的电场线函数;利用计算软件Math-ematica 5.0,作出了相应的相互正交的等势线簇图形和电场线簇图形,并且进行了必要的讨论.     

匀速运动的电偶极子的电场和磁场分布

本文通过对电偶极子电磁势的分析和相对论下电磁场在不同惯性系中的协变分布，计算了作匀速直线运动的电偶极子的电场和磁场的空间分布．     

均匀外电场中无限长介质圆柱壳的场分布的计算和讨论

用圆柱坐标系中的分离变量法计算了位于均匀外电场中的无限长介质圆柱壳各区域的电势和电场,由计算结果分析了无限长介质圆柱壳对外电场的屏蔽效果,并指出均匀外电场中的无限长导体圆柱壳、无限长介质圆柱体、无限长导体圆柱及无限大均匀电介质中开有一无限长的圆柱形空腔的电势和电场都可以由均匀电场中的无限长介质圆柱壳电势及电场给出.     

余弦分布球面电荷的电场

用电场的迭加原理及等效变换法则，可给出真空中具有余弦分布球面电荷的电场公式． 若在匀强电场的无限大介质中引入另一均质介质球（包括挖成一个球形空腔），或引入一个导体球，则球面上的束缚电荷或自由电荷均属于余弦型分布．运用静电场边值条件（Ｄ１ｎ＝Ｄ２ｎ），可决定相应的电荷面密度的最大值σ０；从而求出相应情况下的电场分布．     

宏观电偶极子对聚丙烯铁电驻极体膜电荷储存及其动态特性的影响

利用栅控恒压电晕充电组合反极性电晕补偿充电法，研究了孔洞(单元电畴)内分布的空间电荷型宏观电偶极子的形成，及其增长对聚丙烯孔洞膜电极化期间的电流特性及电导率的影响. 借助等温表面电位衰减测量、开路和短路热刺激放电电流谱分析等，讨论了宏观电偶极子及其密度变化时的聚丙烯孔洞驻极体膜电荷储存稳定性及电荷动态特性. 实验结果说明：由电极化形成的宏观电偶极子的自身电场提高了聚丙烯孔洞驻极体膜的电导率，从而降低了驻极体膜电荷储存的稳定性. 对呈现弱极化强度的孔洞驻极体膜，以孔洞为畴结构基本单元内的宏观电偶极子，其两性空间电荷的大部分仅仅分别沉积在透镜状孔洞上下两壁的两端. 外激发脱阱电荷从脱阱位置的输运路径，主要是绕孔洞两边沿介质层迁移；而极化强度较高的样品，其两性电荷则分别分布在上下两壁的宽广区域内，脱阱电荷的大部分在驻极体电场驱动下从脱阱位置通过孔洞层间的介质层迁移并衰减.     

垂直电偶极子在球外侧电磁场的闭合解及验证

给出了理想导体球外侧垂直电偶极子激励电场的闭合解，解决了直接场的级数表达式的不连续性问题.同球外电磁场直接级数求和表达式的计算结果进行了比较.在相同的电磁模型下，利用闭合解对一种近似方法进行了验证：当垂直电偶极子以及场点在球体表面附近并且频率较低时，这两种方法的计算结果非常一致；当垂直电偶极子以及场点不在球体表面附近并且频率较高时，闭合解的计算结果逐渐出现了近似方法未出现的干涉现象.     

散射介质中多重散射太赫兹脉冲的时域统计特性

对散射介质中多重散射太赫兹脉冲的时域统计特性进行了分析.给出了时间延迟量取不同值时电场的概率分布、散射场强度及其概率分布、散射场实部和虚部的概率分布.由于脉冲的宽带特性及瞬间特性,多重散射场概率统计分布与不同时间延迟量有关,太赫兹脉冲多重散射场的统计特性分布是非平稳过程.     

平行板间充入角隅形介质的电场

本文用差分法计算了平行板间四分之一角隅充以某种介质时的电场。该电场是非匀强电场。在介质边缘,特别是尖角处电场强度会有突变并进而讨论了介质表面的束缚电荷分布的显著特征。指出一般书中作出的匀强电场假定只有距尖角较远处方为合理。     

定轴转动带电体的磁场分布

类比定轴转动刚体转动贯量以及电偶极子电场的计算方法得出定轴转动带电体的磁矩及其磁场分布。     

定轴转动带电体的远区磁场分布

类比定轴转动刚体转动惯量以及电偶极子电场的计算方法，得出定轴转动带电体的磁矩及其远区磁场分布。     

螺旋线型微秒级高压长脉冲产生器数值模拟

 探索了采用CST软件和PSpice软件进行加速器场分布数值模拟的方法,利用该方法可方便地获取设备内部动态场分布图及动态电压变化规律。针对螺旋线型μs级高压长脉冲产生器系统建立了数值模拟模型,给出了详细的模拟步骤及结果。分析表明,利用场分布模拟方法获取的电压变化规律与电路模拟方法获取的结果是一致的。基于CST模拟方法,可以给出螺旋线及主开关等电气结构的瞬态电场分布,场强增强点主要出现在螺旋带的外沿及金属电极连接处,在介质支撑内部也有较高的场强分布。     

螺旋线型微秒级高压长脉冲产生器数值模拟北大核心CSCD

探索了采用CST软件和PSpice软件进行加速器场分布数值模拟的方法,利用该方法可方便地获取设备内部动态场分布图及动态电压变化规律。针对螺旋线型μs级高压长脉冲产生器系统建立了数值模拟模型,给出了详细的模拟步骤及结果。分析表明,利用场分布模拟方法获取的电压变化规律与电路模拟方法获取的结果是一致的。基于CST模拟方法,可以给出螺旋线及主开关等电气结构的瞬态电场分布,场强增强点主要出现在螺旋带的外沿及金属电极连接处,在介质支撑内部也有较高的场强分布。     

外场中介质球周围电势分布的一种新解法

利用点电荷与介质球系统的镜像电荷分布规律以及对外加电场源的等效,并结合场的叠加原理和连带勒让德函数的性质导出在外加电场中介质球周围电势分布的表达式。在此基础上,讨论了几种特殊情形,从而验证了其正确性。本文方法新颖,对于更好地理解球形介质边界的镜像、场的等效原理以及特殊函数在静电势的求解中的应用具有指导意义。     

略论电偶极线

本文首先仿照电偶极子模型的定义给出了电偶极线模型的定义,然后导出了电偶极线的电势公式和电场公式,最后利用电偶极线模型求出了沿垂直于轴方向均匀极化的长圆柱体周围的电场.