规范不变性在π~0→γγ过程中的一个物理推论

本文分析了π~0→γγ过程中强子波函数的价夸克态和高福克组态的贡献。利用规范不变的轴矢流散度等式证明了一个重要的推论,即在π~0→γγ过程中价夸克福克态对振幅的贡献占总振幅的一半。由此推论所导出对价夸克波函数的约束条件在遍举过程的QCD唯象分析中是十分有用的。     

深度非弹光子结构函数计算的一种方法

本文利用矢量为主模型, 假定ρ⁰介子内的价夸克分布函数可以用π⁰介子内的价夸克分布函数描述, 并且利用我们已经给出的在带头对数近似下π介子价夸克分布函数的解析表达式^[13], 加上类点分量的贡献, 讨论并计算了光子结构函数的行为, 和现有的实验数据进行了比较, 本文的理论结果和实验符合得较好.     

蝌蚪图、ΔI=1/2增强及ε′/ε

本文分析标准模型中包括t有c夸克中间态的蝌蚪图对K⁰→2π的振幅及ε′/ε的贡献.结果表明它的贡献很可能是主要的.在对K⁰波函数贡献的夸克相对动量割断取合理的数值时,它有可能给出足够的ΔI=1/2增强.不过,如果CP破坏全部起源于小林-益川相,得到的│ε′/ε│偏大.或许可以假定ε主要起源于超弱CP破坏来克服这一困难.     

带头对数近似下的π介子价夸克分布函数的QCD行为和有关的微分截面

本文利用我们已经给出的在带头对数近似下强子价夸克分布函数的解析表达式^[11], 讨论了π介子价夸克分布函数的QCD行为, 很好地解释了现有的π介子价夸克分布函数数据. 同时预言了Drell-Yan机制产生大质量轻子对的微分截面M³ dσ/dM, 并和现有的实验数据进行了比较.     

关于产生S态（π+π-）s 原子的直通图

本文求出了梯形近似下（π⁺π^-）_s 态原子的相对论协变的 B-S 波函数,并通过应用这一相对论协变的 B-S 波函数和假设复合场论微扰展开中的最低次项——“直通图”为主,计算了过程π⁺+n→p+（π⁺π^-）_s的截面,讨论了直通图的一些性质.此外,这一计算对如下更有兴趣的过程或许提供了粗略的估计:μ⁺+n→（μ⁺π^-）+p.     

原子核中的△（1236）对（p,π+）反应的影响

我们假定了一个p→Δ⁰+π⁺的一核子模型,在平面波玻恩近似下,把Δ⁰波函数取为谐振子形式,计算了²⁶Mg（p,π⁺）²⁷Mg 反应的微分截面.为了比较,在同样近似下,对 p→n+π⁺的一核子模型,也做了计算.结果表明,两种机制给出的角分布,无论大小和形状都有明显的差别.对于Δ⁰波函数,我们还选取了高动量成分较大的 Eckart 形式,由计算结果看出,它比谐振子波函数有很明显的改进.这表明,（p,π⁺）反应对束缚态波函数的高动量成分很敏感.     

袋模型中强子结构函数的雷吉修正与标度破坏

本文利用文献[1]给出的方法计算了介子结构函数. 在另级近似下对于π介子有: W^π₁(x)~(1-x). 接着引入共振-雷吉修正的近似式, 得到在整个区间0≤x≤1与实验相符的核子、π介子价夸克分布函数. 我们还推测了标度破坏对旁观夸克数及有效袋半径的可能影响. 最后指出海夸克的分布函数也可用相似的玻密修正估算.     

关于高能p+N→μ(?)+X中μ对的横动量分布

本文讨论了高能p+N→μμ+X中μ对横动量Q_T,谱和〈Q_T²〉随Q²的变化。指出如果在α_s阶QCD的计算结果上再考虑价夸克-价夸克子过程中双夸克态的贡献,并假定初态部分子有通常估计的固有横动量〈P_T〉～0.3GeV/c后,利用核子深度非弹实验得到的部分子分布函数,能使计算结果与实验数据有较好的符合。     

(0—3/2)电磁束缚系统的B-S方程及其近似解

本文在梯形近似和弱耦合条件下求解了(0—3/2)电磁束缚系统的Bethe-Salpeter方程, 给出了精确到0(α)量级的相对论协变的近似B-S波函数, 进而利用此波函数和复合粒子量子场论的微扰展开理论, 计算了Ω^－+p→(π⁺Ω^－)+n过程中(π⁺Ω^－)原子的最大产生截面. 其结果为σ_max≈4×10^－37cm².     

质子两体衰变

我们把质子和介子作为夸克构成的强子束缚态, 用场论方法^[1]求出了SU(5)大统一规范理论(GUT)的质子两体衰变振幅. 运用简单夸克部分子观念, 在最低次近似下, 这个振幅含有质子和介子的内部时空波函数的重迭积分.     

QCD微扰理论和原子核(2)核子-介子耦合顶点的结构

利用禁闭夸克系统的QCD低阶微扰,讨论了核子-介子耦合顶点的结构。在MIT袋模型球腔近似下,导出了从核子→核子（重子）+介子顶点结构的几率振幅。在不考虑末态重子与介子的分裂和相对运动时的计算表明,相应于核子-核子相互作用中的激发态重介子（B、δ、A₁…）交换和有激发态重子（N^*、Δ^*）为中间态的双π交换过程是主要的。但单π、单ρ、ω等介子交换过程未出现。     

量子色动力学中的e++e-→π+q+q过程

本文利用QCD的渐近自由性质,求出一条腿动量平方固定另一条腿动量平方趋于无穷大时的波函数,并把它应用于计算e⁺+e^-→π+q+（?）过程（其中π介子相对于层子喷注轴有大的横动量）。计算结果表明,这个过程对e⁺+e^-→强子截面的贡献比e⁺+e^-→g+q+（?）过程的贡献小得多。     

145Tb的高自旋态能级纲图

利用能量为161—175MeV的³²S束流,通过反应¹¹⁸Sn(³²S,1p4n)产生了¹⁴⁵Tb的高自旋态.进行了γ射线的激发函数、γγt符合测量.首先建议了由24条能级和42条γ跃迁组成的¹⁴⁵Tb核的能级纲图,并指定了各条能级的自旋值及部分低位能级的宇称.用一个πh_11/2价质子与¹⁴⁴Gd核芯激发态的耦合定性地解释了¹⁴⁵Tb的一些低位激发态.     

单电荷交换反应的Isobar激发机制

用Isobar激发机制研究了到达同位旋相似态的单电荷交换反应¹³C（π⁺,π⁰）·¹³N_g.s.。计算了最低阶图的贡献,得到的总截面与实验很好地符合。     

Fep(x, Q2-Fen(x, Q2)的行为和标度性破坏参数

利用在文章[1]中给出的强子的价夸克分布函数的解析表达式, 我们讨论了电生过程的非单态分量, F^ep-F^en, 标度性破坏参数F^ep(x, Q²), 以及一些其它的量. 文中也给出了与实验数据的比较.     

质子衰变和质子波函数

本文采用了复合粒子场流关系式和软π介子近似等技巧, 在SU(5)大统一规范理论里讨论了质子两体衰变, 如p→π⁰e⁺等. 我们把它与J/ψ→pp衰变振幅联系起来, 这样就可由J/ψ→pp衰变宽度的实验值给出质子零点波函数值, 从而确定质子衰变寿命的大小. 为了估计质子零点波函数给质子寿命带来的不确定性, 利用一个具体模型分析了零点波函数可能的下限. 如果Λ_MS=200 MeV, 这将是对简单的SU(5)大统一规范理论的一个严峻考验. 值得注意的是本文提供了一种把质子衰变过程与其它相关过程联系起来的方法, 这对于确定质子衰变寿命来讲是很有用的.     

π-核双电荷交换反应与核结构

用相干结构核模型和格劳伯多次散射理论,计算了¹⁶O和¹⁸O的π-核双电荷交换反应截面。结果表明,由于核子的成对结构,同位旋非相似态之间的双核子跃迁显著增大。理论计算的¹⁸O（π⁺,π^-）¹⁸Ne与¹⁶O（π⁺,π^-）¹⁶Ne反应截面的比值,在¹⁶O基态不需含有太大的两个粒子-两个空穴组态成份时,便能很好符合实验。多步过程中间激发态的贡献也被估计了,表明贡献是小的。     

核子-核子相互作用中由六夸克集团激发引起的关联效应

本文在RGM的框架下,研究了核子-核子相互作用中由六夸克集团激发引起的关联效应,分析了它对¹S₀态的相对运动波涵数的影响.结果表明,六夸克集团效应在两核子间距离为1fm附近最强,在大于2fm后可忽略不计,它把核子之间的相对运动波函数在R_N小的地方向外推了一些,同时加大了1fm附近的振幅.     

(0－3/2)电磁束缚系统的库仑裂解与衰变

本文利用(0－3/2)电磁束缚系统相对论协变的近似B-S波函数和复合粒子量子场论的微扰展开理论, 分别计算了(π⁺Ω^－)原子的库仑裂解截面与衰变几率. 高能(π⁺Ω^－)原子在原子核屏蔽库仑场中的裂解截面为σ=Z^4/3×2.9×10^－18cm², 衰变几率的计算结果为w[(π⁺Ω^－)→π⁺Λ⁰K^－]/w[Ω^－→Λ⁰K^－]=1+O(α).     

在Δ33准门口态模型中相干的π0光产生

把先前用于描述π^－核散射的准门口态模型^[1]用来研究光子引起的原子核的Δ-空穴态的激发, 并对π^－核弹性散射和光生过程的统一特征作了简单的讨论, 将我们的结果与W. Weise的微观粒子-空穴模型及平面波冲量近似的计算作了对比研究, 结果由¹⁶O(γ, π⁰)¹⁶O和¹²C(γ, π⁰)¹²C过程给出, 并和实验数据作了比较, 与冲量近似的结果相比有显著的压低.