3290LaⅡ5d21G4→4f5d1F3超精细结构光谱测量

利用少有的共线快离子激光光谱学方法研究了LaⅡ的超精细结构,测量了5d21G4态→4f5d1F3态的超精细结构光谱,分别得出了相应的磁偶极矩和电四极矩的超精细相互作用常数.     

Ba原子6s5d~3 D与6p5d~3 F态的超精细结构及态间跃迁的同位素移动的直接确定

提出并演示了一种光泵预选态的原子光谱测量方法,并对Ba原子的6s5d3 D态与6p5d3 F态的超精细结构及该跃迁的同位素移动进行了直接测量。首先利用791nm的激光激发Ba原子特定同位素及特定超精细结构的6s6s 1 S0→6s6p3 P1跃迁,并利用6s6p3 P1→6s5d3 D2的自发辐射有选择地分别将这些同位素制备到6s5d3 D2态不同的超精细能级上,再用778nm的激光扫出对应的6s5d3 D2→6p5d3 F2跃迁的荧光光谱,通过这几组光谱之间的对比直接实现了对22条超精细谱线的认定和归属,从而得到了135 Ba和137 Ba的6s5d3 D2能级与6p5d3 F2能级的超精细结构常数及该跃迁的同位素移动。     

LaⅡ5d2 1G4→4f5d 1F3超精 细结构光谱测量

利用少有的共线快离子激光光谱学方法研究了LaⅡ的超精细结构,测量了5d² < sup>1G₄态→4f5d ¹F₃态的超精细结构光谱,分 别得出了相应的磁偶极矩和电四极矩的超精细相互作用常数. 关键词： 共线快离子束激光光谱学 超精细结构 共振激发     

~(143,145)Nd~+4f~45d~6K_(9/2)→(23229.991)_(9/2)~o跃迁超精细结构光谱

利用共线快离子束 激光光谱学方法测量了1 4 3 ,1 4 5Nd+6K9/ 2 → (2 32 2 9.991 ) o9/ 2 跃迁的超精细结构光谱 ,得到了上、下能级的超精细相互作用常数 .     

金等离子体M带谱3d→4f和3d→5f电子离子碰撞激发强度

电子离子碰撞激发强度在超组态碰撞辐射模型中真实模拟非局域热动平衡金激光等离子体M带谱跃迁中离子的平均电离度、电荷态分布和能级布居数等离子的电离态特性是必不可少的.基于全相对论扭曲波电子碰撞激发计算程序REIE06,系统计算了高离化态金离子(Au51+、Au50+、Au49+)精细结构能级3d→4f和3d→5f的碰撞强度,计算中详细考虑了电子关联效应和Breit相互作用对碰撞强度的影响.计算结果与可获得的其它理论及实验结果进行了比较,取得了好的一致性.     

~(159)TbII超精细结构光谱测量

利用具有光谱高分辨和选择性激发等特点的共线快离子束激光光谱学方法研究了159Tb II亚稳态 4 f95 d7H08和激发态 4 f96 p3 / 2 ( 1 5 /2 ,3/2 )的超精细结构光谱 ,所有光谱线可以很好地分辨 ;并由实验测量到的高分辨超精细结构光谱 ,给出了相应能级的超精细结构常数     

由基样条构造有限基集计算的超精细结构常数(英文)

多体微扰论有效算符方法应用于超精细结构的计算 .由HF波函数计算零阶超精细常数 .使用基样条构造了薛定谔方程的有限基集 .使用这些有限基集计算了原子实极化和关联 ,以及 7Li,2 3 Na ,3 9K和4 3 Ca离子的s1/ 2 ,p1/ 2 和p3 / 2 态的超精细结构常数和4 3 Ca离子的d3 / 2和d5/ 2 态的超精细常数 . The effective-operator form of many-body theory is applied to the calculation of hyperfine structure. The zeroth order hyperfine constants are evaluated with Hartree-Fock wavefunction. Τhe finite basis sets of Schrdinger s equation are constructed by using B-splines. With the finite basis sets, we have calculated the core polarization, and the correlation diagrams. The hyperfine constants of the s 1/2, p 1/2and p 3/2 states of 7Li, 23Na, 39K, 43Ca + as well as the d 3/2...     

Ga原子4s~24p及4s~25s态的超精细结构常数

基于相对论多组态Dirac-Fock（MCDF）方法的GRASP2K程序,通过系统的考虑电子关联效应和相对论效应,详细计算了⁷¹Ga原子的基态4s²4p²P_1/2、亚稳态4s²4p²P_3/2及激发态4s⁵s²S_1/2的超精细结构常数.结果表明原子实的极化效应对超精细结构常数起到了重要作用.     

Hg~+离子5d~(10)6s ~2S_(1/2)→5d~96s~2 ~2D_(5/2)钟跃迁同位素位移和超精细结构的理论研究

本文首先在Dirac-Hartree-Fock近似下理论评估了Hg~+离子5d~(10)6s ~2S_(1/2)→5d~96s~2 ~2D_(5/2)钟跃迁的质量位移(mass shift, MS)和场位移(field shift, FS)在其同位素位移(isotope shift, IS)中的相对贡献,发现MS远小于FS而可以被忽略.在此基础上,通过系统地考虑该原子体系中主要的电子关联效应,计算了这条钟跃迁FS的精确值以及涉及到的上下两个能级的超精细结构常数,并得到了几种稳定汞同位素离子该跃迁的IS和超精细结构分裂.其中,计算的~(199)Hg~+和~(198)Hg~+离子之间的钟跃迁频率偏移与已有实验测量值相比误差为2%左右.最终,本文给出了汞离子7种常见同位素该谱线的绝对频率值,为实验上的谱线测量提供了有效的理论依据.     

钕离子同位素移位和超精细结构光谱

原子光谱中,同位素移位和超精细结构光谱是少数几个能够将原子物理和原子核物理这两个不同的物理分支联系起来的课题之一.利用共线快离子束-激光光谱学方法测量了单电荷态钕离子4f45d6G3/2→(26041)°5/2跃迁(波长577.21 nm)的共振光谱,得到了所有7个稳定同位素(A=142～146,148,150)之间的能量移位和2个奇同位素(A=143,145)的超精细结构光谱.     

(C5H5NH)2MnxZn1-xCl4和((CH3)4N)2MnxZn1-xCl4中Mn2+的电子顺磁共振

对于发绿光的四面体化合物(C5H5NH)2MnCl4和((CH3)4N)2MnCl4人们已做了广泛的研究。但是它们的电子顺磁共振谱仅表现为一些很宽的带而没有精细和超精细结构。在同晶型的(C5H5NH)2MnxZn1-xCl4或((CH3)4N)2MnxZn1-xCl4中掺入低浓度的Mn2+(x=1%),我们可以由(g～值的)角度变化导出自旋哈密顿量的全组参数来。这种四面体的晶格发生了严重的畸变且(在所有的情况下)产生一种C1-对称。     

LiⅠ等电子序列[(1s2p)3P,4d]2P0及 [(1s2s)1S,5p]2P0自电离态的计算

利用鞍点复转动及全实加关联的方法,计算了LiⅠ等电子序列[(1s2p)3P,4d]2P0及[(1s2s)1S,5p]2P0自电离态的能量和宽度.计算结果中包括相对论修正和质量极化修正.文中讨论了自电离宽度随核电荷数Z的变化关系,同时也讨论了精细结构分裂值及相对论修正随核电荷数Z的变化关系.     

单晶LiNbO3:Mn2+的ESR谱研究

用室温电子自旋共振(ESR)实验研究单晶LiNbO3中Mn2+的精细结构和超精细结构.对ESR谱的分析得出,零磁场的能级分裂数值:自旋角动量能级|±1/2>与|±3/2>之间的间隔为△ε1=-587×10-4cm-1,而|±3/2>与|±5/2>之间的能级间隔为△ε2=-2633×10-4cm-1;其各向异性朗德因子g//=2.1810,g⊥=2.0937;精细结构常数D=-536×10-4cm-1;超精细结构常数A//=88.36×10-4cm-1,A⊥=81.20×10-4cm-1,即精细结构相互作用要比超精细结构相互作用大得多.另外,特别值得提到的是实验中还发现两组明显的禁戒跃迁,|-3/2> |1/2>和|-1/2> |5/2>.     

钫原子磁偶极超精细结构常数及其同位素的磁偶极矩的理论计算

应用基于B样条基组的相对论耦合簇理论方法,计算了~(212)Fr原子的n S (n=7—12), n P (n=7—12)和n D (n=6—11)态的磁偶极超精细结构常数.与精确实验值的比较说明这套理论方法能精确计算出磁偶极超精细结构常数,其中7P态的磁偶极超精细常数的理论值与实验值之间的差异小于1%.在忽略场移效应对Fr原子7P态超精细结构常数的影响下,通过结合实验值进一步定出了~(207-213,220-228)Fr核磁偶极矩μ,这些值与已有的测量值具有非常好的一致性.本文报道了12S, n P (n=9—12)和n D (n=10—11)态的磁偶极超精细结构常数.     

新型4d/5d基超导体的结构和物性

在强关联电子体系中,轨道、自旋和晶格等自由度之间的相互作用一直是研究的热点.这些自由度之间的竞争和共存产生了复杂新奇的物理现象,如超导现象、量子相变、自旋有序、拓扑相变、金属绝缘转变等,这些丰富的物理现象来源于不同的有序态或量子涨落之间的竞争和耦合.自旋轨道耦合作用是指粒子的自旋角动量和轨道角动量之间的相互作用,在4d/5d基化合物中,由于电子的运动速度较快,自旋轨道耦合的效应不可忽视,可能表现出与3d基化合物不同的物性.例如,在含4d/5d过渡族金属元素的超导体中,其电子配对的机制可能不同于常规的s波Bardeen-Cooper-Schrieffer超导体.本文以几种典型的4d/5d基超导体为例,对其晶体结构和超导物性及其内在联系进行了详细论述,重点探讨了阴离子共价键强弱对晶体结构、相变和超导物性的影响,希望引起相关研究者对该类超导体的重视.     

NiI［14. 6］2Δ5/2-X 2Δ5/2（9，0）带的超精细结构

在可见光范围内 ,用激光蒸发 /反应、超声射流和激光诱导荧光光谱方法 ,对NiI[14 .6 ]2 △5/ 2 -X2 △5/ 2跃迁的 (9,0 )带进行了高分辨研究 .80MHz分辨的光谱显示超精细结构是由于激发态中未成对电子与碘 (I=5 /2 )核大磁矩相互作用引起的 .在v =9能级上低J谱线的超精细线宽快速下降 ,表明在 [14 .6 ]2 △5/ 2 态中超精细耦合适合Hundaβ 耦合情况 .[14 .6 ]2 △5/ 2 态的精确转动参数和超精细参数已得到 ,而且显示v =9能级被微扰了 .     

单晶LiNbO3:Mn2+的ESR谱研究

用室温电子自旋共振（ESR）实验研究单晶LiNbO3中Mn2+的精细结构和超精细结构.对ESR谱的分析得出,零磁场的能级分裂数值：自旋角动量能级±12〉与±32〉之间的间隔为Δε1=-587×10-4cm-1,而±32〉与±52〉之间的能级间隔为Δε2=-2633×10-4cm-1；其各向异性朗德因子g∥=21810，g⊥=20937；精细结构常数D=-536×10-4cm-1；超精细结构常数A∥=8836×10-4cm-1，A⊥=8120×10-4cm-1，即精细结构相互作用要比超精细结构相互作用大得多.另外，特别值得提到的是实验中还发现两组明显的禁戒跃迁，-32〉12〉和-12〉52〉. 关键词： 单晶 精细结构 超精细结构 禁戒跃迁     

Rb(5P)激发态的辐射及与N2碰撞的能量转移

应用激光吸收和荧光方法,测量了Rb(5P)态与N2碰撞的精细结构混合和碰撞猝灭截面.Rb原子被激光激发到5P3/2态,将与泵浦激光束反向平行的检测激光束调到5PJ→7S1/2的跃迁,测量5PJ激发态的密度及空间分布,由此计算了5PJ→5S的有效辐射率,在T=340K和N2密度0.5×1016＜N＜4×1016cm-3范围内测量了5P1/2→5S1/2(794nm)发射的敏化荧光强度I794,量N/I794与N有抛物线型的关系,表明了5PJ的猝灭是由于与N2分子的碰撞产生的,而不是由与Rb基态原子碰撞产生的.由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到5P态与N2碰撞精细结构混合截面σ3/2→1/2=(10.43±3.54)×10-16cm2,猝灭截面σD=(9.8±3.4)×10-16cm2.与在不同的实验条件下得到的结果在误差范围内一致.     

UCFC晶体场理论方法(Ⅱ)——d~4组态空间能量矩阵

这是以d4 /d6离子为例系统地介绍“UCFC(统一晶场偶合 )图象晶体场理论方法”(简称UCFC方法 )的系列论文的第二篇。第一篇已介绍了UCFC方法的基本概念 ,同时还介绍了d4 /d6离子UCFC方法基本内容的第一部分 ,即d4 离子全组态空间标准基链的构造方法。本篇将介绍如何在此标准基链中建造能量矩阵链。第三篇将介绍d4 /d6离子UCFC方法的EPR理论部分。UCFC方法不仅是一种考虑d电子组态全部多重态的完全计算方法 ,而且是一种统一的、规范化的、简洁的理论方法体系。它克服了强场、弱场等传统逐次对角化方法的局限性 ,无需区分晶体场的强弱 ,因而原则上可通用于任意过渡金属络合物。     

Nd:YVO4/KTP环形倍频激光器三次谐波稳频碘吸收谱线超精细结构的研究

采用三次谐波稳频的方法,对Nd：YVO4／KTP环形倍频激光器的碘吸收谱线的超精细结构进行研究,在实验上观测到的两组谱线的超精细结构与理论值基本相符,其中,观测到的R(70)36-1谱线属于第一激发态跃迁,这一结果尚未见报道。