物理方程的迭代法计算

对一些需要作近似计算了物理方程（非线性方程，超越方程等）用解析方法确定根所在区间，采用Ｘ＝φ（Ｘ）的形式进行迭代计算。     

流体饱和蒸气压实验中杂质影响的修正

实验样品杂质对于高精度流体热物性实验有显著影响。本文以新环保工质1-氯-3,3,3-三氟丙烯[HCFO-1233zd(E)]的饱和蒸气压实验为例,细致讨论了样品纯化方法;通过气相色谱-质谱联用确定了杂质种类,以理想溶液模型为基础发展了饱和蒸气压杂质影响修正的计算方法,讨论了主要杂质种类对修正量的影响。提出了一种在杂质种类不能完全确定的情况下,合理确定饱和蒸气压杂质影响的方法。修正后的实验数据与已有的高精度饱和蒸气压实验数据具有较高的一致性。     

低温的获得与测量

低温的获得实验是通过降低恒温器内液氮的蒸气压使液氮达到预期的低温状态.通过实验,得出了液氮蒸气压与温度的关系曲线,并求得二者的拟合方程.该实验拓宽了学生的知识面,提高其学习兴趣.     

固—气相平衡时的蒸气压方程

本文以固气平衡为例，当考虑到潜热与温度的关系时，深入地讨论了克劳修斯－克拉珀龙方程或称蒸气压方程的形式。     

钨合金的高压本构研究

通过静高压实验、动高压实验及理论计算相结合的方法，确定了钨合金的一种高压本构方程 （Steinberg模型方程）中的各参数.用数值模拟计算方法，采用几种不同的本构模型进行了 计算，并与实测结果进行了比较.结果显示，确定的高压本构方程计算值与实测值符合最好. 关键词： 高压本构方程 Steinberg 模型 数值模拟计算 粒子速度波形     

旋转系统内流动分离的渐进结构方程

本文运用量级分析和渐进展开匹配方法推导了适用于旋转系统流动分离的渐进结构方程，此方程具有三层结构的特点，每层有不同的流动性质，层与层之间通过匹配关系联系起来，旋转效应在渐进结构中不出现。由于层间参数的传递反映了该方程及其定解条件的椭圆型特征，加之三层区域的精细结构，该方程为激波／边界层干扰的计算提供了手段。     

平面波通过强度不相等的两δ势垒问题的求解

双平面波通过强度不相等的两个δ势垒（阱）的定态薛定谔方程作了详细的理论计算，得到了此问题的解，讨论了解的物理含义，分析了入射波产生共振透射的条件及其亚稳态的描述方法。     

考虑中子泄漏修正的快堆蒙特卡罗少群截面参数制作与验证方法

一种基于B1均匀化方程的泄漏修正模型在连续能量蒙特卡罗程序TRIPOLI4中得以实现并且用于制作少群截面参数。此蒙卡泄漏修正模型通过在连续能量的蒙卡模拟以及求解B1均匀化方程之间迭代,最终得到蒙卡模拟下的临界状态。通过此方法得到的少群截面参数较其他蒙卡以及确定论方法有两点显著优势:用于求解B1均匀化方程的少群常数是用通过临界状态的通量谱得到的;考虑了泄漏效应的蒙卡模拟可以更真实地反映组件计算时的能谱状态。为验证此泄漏修正模型,一个由连续能量的TRIPOLI4模拟而得到的数值临界实验被用于分析与比较。通过与其他蒙卡程序SERPENT以及确定论程序ECCO进行结果对比,可证明此B1泄漏修正方法能够给出更精确的用于堆芯计算的少群截面参数。     

平面波通过强度不相等的两个δ势垒问题的求解

对平面波通过强度不相等的两个δ势垒（阱）的定态薛定谔方程作了详细的理论计算，得到了此问题的解．讨论了解的物理含义，分析了入射波产生共振透射的条件及其亚稳态的描述方法     

HFC—32的热力学性质

1前言HFC－32和其它HFC类物质的混合物被认为是HCFC－22的最有希望的替代物，因此，需要HFC－32的热物理性质。本文提供了一个适用于整个区域的HFC－32状态方程，结合理想气体比热关系式，给出了HFC－32各种热力性质，如：PVT（压力-比容-温度），内能，Helmholtz函数，Gibbs函数，焓，熵，等容比热，等压比热，声速等的计算式。另外，还给出了单独的饱和蒸气压和饱和液密度关联式。2蒸气压方程与饱和液密度方程至今已有多位学者测量过HFC－32的饱和蒸气压，提供了从180K至临界温度的蒸气压测量数据，根据实验中使用的样品纯度…     

HCFC133a的热力学性质的实验研究

l引言替代工质和替代技术的研究，都离不开工质准确而可靠的热物性数据。HFC134a是目前国际上公认的制冷剂CFC12的替代物之一，而HCFC133a是合成替代工质HFC134a过程中的中间产物。为了提纯HFC134a，需要设计分离装置，这就必需知道HCFC133a的热力学性质。但是，目前公开发表的HCFC133a的热力学性质数据很少。本研究的目的就是测量HCFC133a的热力学性质，为HFC134a的合成工艺设计和其它工业应用提供基础的物性数据。2实验装置、实验方法及其可靠性检验本研究工作是在我室于1985年建成，并经过多次改进的定容法PVTX试验台上进…     

一个新的通用流体蒸汽压方程

1基于对比态原理建立的新方程对比态原理是被广泛应用于推算流体热力学性质的方法之一，最初由范德瓦尔斯提出，但它只适用于简单流体。之后，Pitier等人山引人称为偏心因子的参数。来改进对比态原理，使之能适用于标准流体。P让zer定义的偏心因子为：。—－1－10g（P，。）T，－0．7（1）根据Pitier对比态原理，对偏心因子为。的标准流体，其饱和蒸汽压可以表示为：InPr、二InP｝9）＋。InP｝：）（2）式中，牲’表示简单流体的对比蒸汽压，欢’是校正函数，呻2）是标准流体相对于简单流体的蒸汽压偏差项。由于Pitier三参数对比态原理…     

应用热压计算纯有机物质的汽化热

本文应用热力学基本定律建立了汽化热与热压的关系,然后把立方型状态方程引入上述关系式,从而导出可推算各种物质汽化热的通用公式。本文应用该公式对３２种常用的物质（其中包括强极性,氢键缔合物质,如醇类等）的汽化热进行计算,并与实验数据进行比较,总的平均误差为 １５５％。     

二甲醚专用状态方程的研究

在对二甲醚实验数据进行文献调研的基础上,运用生物进化优化算法开发了二甲醚的饱和蒸汽压、饱和液密度及饱和汽密度方程和 Helmholtz 状态方程.其中二甲醚的饱和蒸汽压、饱和液密度和饱和汽密度方程的平均绝对偏差分别为 0.50%、0.38%和 0.55%.新的 Helmholtz 状态方程计算密度的偏差在液相区为 0.1%以内,临界点附近为 l%,可以很好地用于工程计算.     

对立方型状态方程的分析和改进及对超临界工质的计算

1对现有立方型状态方程特性的分析研究与改进现有的立方型状态方程无论是SRK方程还是PR方程都有其固定的适用范围，井且与偏心因子有关。另外，这两个方程的引力项中均引人温度函数叫Tr；叫。但是，偏心因子。不反映强极性物质的特点，这对计算强极性质起不到应有的作用，还有这两个方程中的常数a和b，其系数几和成都是定值，特别是门数值偏大，对计算液体密度是不利的，甚至有时还出现摩尔体积比6值还小，即V＜6，这是很不合理的。在超临界流体区流体密度也比较大，相当于液体密度，故这种状态方程也不适用，基于这些不足之处，本文作者…     

炸药爆轰产物Jones-Wilkins-Lee状态方程不确定参数

Jones-Wilkins-Lee (JWL)状态方程是一种不显含化学反应、由实验方法确定参数的半经验状态方程, 能比较精确地描述爆轰产物的膨胀驱动做功过程. 在JWL状态方程中有多个未知(不确定)参数需要确定. 传统的确定JWL状态方程参数的方法是“调参数”, 人为因素影响较大, 无法给出参数的不确定性信息. 本文利用贝叶斯分析方法研究了炸药的不确定参数, 该方法能够基于以往的认识、实验和模拟数据标定(calibration)不确定参数. 在本文结果中, 不确定参数的后验分布均值与文献结果相符合, 基于参数标定结果的数值模拟90%置信区间完全包含实验数据. 数值标定结果说明贝叶斯参数标定适用于确定样品炸药的JWL状态方程参数. 特别是, 在本文JWL状态方程参数标定过程中极大地减少了人为因素的影响.     

纯物质亚稳态机理的研究及液体过热亚稳态极限的预测

在通常条件下，物质到达该条件下的平衡相变点却没有发生相变，仍然保持相变点以前的形态，这种形态称之为物质的亚稳态。亚稳态分为过冷态和过热态，如图1所示，液体在某压力下在L点应开始蒸发为气体，液体却处于过热亚稳态，曲线CL和CO间的相区为过热区，点O是T2温度下液体过减压的极限点，也是P=Pnor=0.101325MPa下液体的过热极限点，液体状态达到O点必产爆炸式的气化，CO线就是过热极限曲线，也称旋节线。在定容条件下，液体达到过热极限时，产生爆炸式气化，在极短的时间内会产生很大压力。工程上由于过热液失稳引起的蒸汽爆炸带…     

乙酸-乙醇汽液平衡数据的测定与关联

用小型循环式汽液平衡釜测定了常压下乙酸-乙醇二元体系的汽液平衡数据,并用Willson 方程关联实验数据,利用Willson方程进行了汽液平衡数据计算,计算结果与实验值基本吻合.     

饱和蒸气密度、焓和蒸发潜热的通用对比态推算式

本文提出了新的饱和蒸气密度的通用对比态推算式,并分别以标准沸点下的蒸发潜热和临界温度与标准沸点温度之差为基准,对蒸发潜热和温度无量纲化导出了工质蒸发潜热通用对比态方程,结合饱和液体焓通用对比态方程导出了饱和蒸气焓通用对比态方程,揭示出饱和蒸气焓通用对比态方程为双变量函数,除有温度变量外还包含有表示物质差异的变量。对多种物质的文献值计算比较,以上方程的总的平均绝对偏差分别为0.43％、0.87％和O.35％。     

50 GPa下NiO等温状态方程的高压X光研究

 本文采用在位的（in situ）高压X光衍射方法研究了近50 GPa和室温下三方结构NiO的等温压缩行为，并用Murnaghan状态方程对实验值进行了最小二乘法拟合，得到的NiO室温状态方程的相应参量分别为：B₀=223 GPa，B₀'=4.21。在室温压力范围内没有观察到第一类结构相变。NiO在六方指标下的轴比c/a随压力的变化在实验压力范围内可用c/a=2.450~1.569×10^-3（GPa）近似描述。