铍原子里德堡能级的计算

依据最弱受约束电子势模型及其微扰修正理论,计算了铍原子1s22sns 1S0(n=3-50) 、1s22snp 1P01 (n=3-50) 和1s22snd 1D2(n=3-50)里德堡系列能级和量子亏损。计算结果与已有的实验结果符合得很好。     

镁原子里德堡能级的计算

依据最弱受约束电子势模型理论，计算了镁原子1s22s22p63snp 3P2,1,0(n=3-50) 和1s22s22p63sns 3S1 (n=４-50)里德堡系列能级和量子亏损。计算结果与已有的33个实验数据符合得很好，预言了136个能级的位置。     

氖原子奇宇称里德堡能级的理论计算

本文依据最弱受约束电子势模型理论,计算了氖原子1s22s22p5(2Po3/2)ns 2[3/2]o1,2(n=3-50) 和 1s22s22p5(2Po3/2)nd 2[1/2]o0,1(n=3-50)里德堡系列能级和量子亏损。计算结果与已有的51个实验数据符合得很好,并预言了141个能级的位置。     

镁原子里德堡能级的计算

依据最弱受约束电子势模型理论,计算了镁原子1s22s22p63snp 3P2,1,0(n=3～50) 和1s22s22p63sns 3S1 (n=4～50)里德堡系列的能级和量子亏损. 计算结果与已有的33个实验数据符合得很好,预言了136个能级的位置.     

氖原子奇宇称里德堡能级的理论计算

本文依据最弱受约束电子势模型理论,计算了氖原子1s22s22p5(2Po3/2)ns 2[3/2]o1,2(n=3～50) 和 1s22s22p5(2Po3/2)nd 2[1/2]o0,1(n=3～50)里德堡系列能级和量子亏损.计算结果与已有的51个实验数据符合得很好,并预言了141个能级的位置.     

铍原子1s22pnd 1Po1 (n=3-50)双激发态能级的计算

依据最弱受约束电子势模型及其微扰修正理论,计算了铍原子1s22pnd 1Po1 (n=3-50)双激发态系列能级和量子亏损。计算结果与已有的实验结果符合得很好。     

铍原子1s22snp 3P态精细结构的理论计算

以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式为基础,借助不可约张量理论,对铍原子1s22snp(n=2-6) 3P态精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用)进行了具体地计算,并将计算结果与文献结果进行了比较,符合地较好。同时,计算了1s22snp(n=2-6) 3P态精细结构参数A和B的值。     

碳原子1s22s22pns 3P态精细结构的理论计算

提出了构造碳原子1s22s22pns 3P态波函数的新方法,以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式和不可约张量理论为基础,开发了一套计算碳原子1s22s22pns 3P态精细结构的Mathemtica程序,具体计算了碳原子1s22s22pns 3P(n=3-6)态的精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用),计算结果与实验值非常接近。     

铍原子1s22snp3P态精细结构的理论计算

以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式为基础,借助不可约张量理论,对铍原子1s22snp(n=2～6) 3p态精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用)进行了具体地计算,并将计算结果与文献结果进行了比较,符合地较好.同时,计算了1s22snp(n=2～6)3p态精细结构参数A和B的值.     

铍原子里德堡能级的计算(英文)

依据最弱受约束电子势模型理论,计算了铍原子1s~22sns~1S_0(n=3～50)、1s~22snp~1P_1~0(n=3～50)_和1s~22snd~1D_2(n=3～50)里德堡系列能级和量子亏损.计算结果与已有的实验结果符合得很好.     

铍原子1 s 22 pnd 1 P01(n=3-50)双激发态能级的计算

依据最弱受约束电子势模型及其微扰修正理论,计算了铍原子1s22pnd1P01(n=3～50)双激发态系列能级和量子亏损.计算结果与已有的实验结果符合得很好.     

碳原子1s22s22pns 3P态的能量和波函数

提出了构造碳原子1s22s22pns 3P态波函数的新方法,以Rayleigh-Ritz变分法为基础开发了一套计算碳原子1s22s22pns 3P态波函数和能量的Mathemtica程序,具体计算了碳原子1s22s22pns 3P(n=3-6)态的波函数和非相对论能量及其相对论修正值(包括质量修正、单体达尔文修正、双体达尔文修正、自旋-自旋接触相互作用修正),计算结果与实验值非常接近。     

Energy levels and radiative lifetimes of 3pns 3P0 and 3pnd 3P0 series of Si I

The energy levels and lifetimes of 3pns ^3po （n = 7 - 35） and 3pnd ^3p0 （n = 6 - 17） series of neutral silicon are calculated and predicted by means of multichannel quantum defect theory （MQDT）. In addition, the perturbation caused by core-excited state 3s3p^3 is discussed. The 3pnd ^3p0 series, especially 3p4d ^3p0, 3p5d ^3P0, and 3p6d ^3P0 are perturbed strongly by the core-excited state 3s3p3 ^3P0. These cause the lifetime of 3pnd ^3P0 （n = 5 - 7） to be less than that of 3p4d 3Po. The lifetimes of 3p14d ^3P0 （65479.14 cm^-1） and 3p16d ^3p0 （65608.77 cm^-1） are less than that of their frontal states respectively, because these states are perturbed by 3p22s ^3p0 （65476.48 cm-1） and 3p30s ^3p0 （65608.99 cm^-1） respectively.