碳原子1s~22s~22pns~3P态精细结构的理论计算

提出了构造碳原子1s~22s~22pns ~3P态波函数的新方法,以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式和不可约张量理论为基础,开发了一套计算碳原子1s~22s~22pns ~3P态精细结构的Mathemtica程序,具体计算了碳原子1s~22s~22pns ~3P(n=3～6)态的精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用),计算结果与实验值非常接近.     

碳原子1s22s22pns 3P态的能量和波函数

提出了构造碳原子1s22s22pns 3P态波函数的新方法,以Rayleigh-Ritz变分法为基础开发了一套计算碳原子1s22s22pns 3P态波函数和能量的Mathemtica程序,具体计算了碳原子1s22s22pns 3P(n=3-6)态的波函数和非相对论能量及其相对论修正值(包括质量修正、单体达尔文修正、双体达尔文修正、自旋-自旋接触相互作用修正),计算结果与实验值非常接近。     

碳原子1s~22s~2pns~3P态精细结构的理论计算

提出了构造碳原子1s~22s~2pns~3P态波函数的新方法,以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式和不可约张量理论为基础,开发了一套计算碳原子1s~22s~2pns~3P态精细结构的Mathemtica程序,具体计算了碳原子1s~22s~22pns~3P(n=3～6)态的精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用),计算结果与实验值非常接近.     

铍原子1s22snp 3P态精细结构的理论计算

以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式为基础,借助不可约张量理论,对铍原子1s22snp(n=2-6) 3P态精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用)进行了具体地计算,并将计算结果与文献结果进行了比较,符合地较好。同时,计算了1s22snp(n=2-6) 3P态精细结构参数A和B的值。     

铍原子1s22snp3P态精细结构的理论计算

以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式为基础,借助不可约张量理论,对铍原子1s22snp(n=2～6) 3p态精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用)进行了具体地计算,并将计算结果与文献结果进行了比较,符合地较好.同时,计算了1s22snp(n=2～6)3p态精细结构参数A和B的值.     

类铍离子1s~22snp~3P(n=2～6,Z=5～8)态能级和精细结构参数的理论计算

在准相对论框架下,以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式为基础,借助不可约张量和角动量耦合理论,导出类铍离子1s22snp(n=2-6)3P态精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用)和精细结构参数的解析表达式,并利用我们所开发的程序,对各项进行了具体地计算,计算结果与文献符合地较好.     

氦原子自旋-其它轨道相互作用精细结构参数的理论计算

以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式和氦原子非相对论性能级结构理论为基础,借助不可约张量理论,建立了计算氦原子自旋-其它轨道相互作用精细结构参数的一种解析理论形式.完成了所有的角向积分和自旋求和计算,自旋-其它轨道相互作用精细结构参数最终用若干个径向积分来表示.以氦原子(1s2p)3P态为例,借用类氢形式的径向函数对这些径向积分进行了近似计算.计算结果表明:在氦原子的精细结构中,自旋-其它轨道相互作用与纯自旋-轨道相互作用的作用效果相反;在总自旋-轨道相互作用精细结构参数中,自旋-其它轨道相互作用起决定性作用,它决定着精细结构分裂的顺序.     

碳原子1s~22s~22pns~3P态的能量和波函数

提出了构造碳原子1s~22s~22pns~3P态波函数的新方法,以Rayleigh-Ritz变分法为基础开发了一套计算碳原子1s~22s2~2pns~3P态波函数和能量的Mathemtica程序,具体计算了碳原子1s~22s~22pns~3P(n=3～6)态的波函数和非相对论能量及其相对论修正值(包括质量修正、单体达尔文修正、双体达尔文修正、自旋-自旋接触相互作用修正),计算结果与实验值非常接近.     

类锂离子里德堡态中的自旋-其它轨道相互作用

以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式和三价原子的非相对论性能级结构理论为基础,借助不可约张量理论,建立了计算类锂离子里德堡态中的自旋-其它轨道相互作用能的一种解析理论形式.完成了所有的角向积分和自旋求和计算,自旋-其它轨道相互作用能最终用径向积分来表示.应用所建立的理论对类锂离子(1s2np)2Pj态的自旋-其它轨道相互作用能进行了具体分析.     

Mn22+离子1s22s-1s2np的偶极跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Mn22 离子1s22s-1s2np(2≤n≤9)的偶极跃迁能和振子强度.1s2np(2≤n≤9)态的精细结构通过计算自旋-轨道与自旋-其他轨道相互作用算符的期待值确定.依据单通道量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2np的量子数亏损.从而可以用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.将这些分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到在电离阈附近束缚态-束缚态跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将Mn22 离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.     

碳原子里德堡能级的计算

依据最弱受约束电子势模型及其微扰修正理论,计算了碳原子1s22s22pns 3P02,1,0 (n=3-50) 和1s22s22pnd 3F03,2 (n=3-50)里德堡系列能级和量子亏损。计算结果与已有的实验结果符合得很好。     

类铍离子1s22s2p 3P1, 2 能级之间的磁偶极跃迁

用多组态Dirac-Fock和相对论组态相互作用的扩展优化能级方法,在计算中包含了Breit相互作用,真空极化,自能以及有限核质量修正,计算了核电荷数从Z=6到80的类铍离子等电子序列的1s22s2p 3P1, 2的精细结构能级,磁偶极跃迁几率和振子强度。结果与目前可靠的结果在其不确定度范围内符合得很好,另外也得到一些与其他早期理论计算不同的结果。     

Energy levels and radiative lifetimes of 3pns 3P0 and 3pnd 3P0 series of Si I

The energy levels and lifetimes of 3pns ^3po （n = 7 - 35） and 3pnd ^3p0 （n = 6 - 17） series of neutral silicon are calculated and predicted by means of multichannel quantum defect theory （MQDT）. In addition, the perturbation caused by core-excited state 3s3p^3 is discussed. The 3pnd ^3p0 series, especially 3p4d ^3p0, 3p5d ^3P0, and 3p6d ^3P0 are perturbed strongly by the core-excited state 3s3p3 ^3P0. These cause the lifetime of 3pnd ^3P0 （n = 5 - 7） to be less than that of 3p4d 3Po. The lifetimes of 3p14d ^3P0 （65479.14 cm^-1） and 3p16d ^3p0 （65608.77 cm^-1） are less than that of their frontal states respectively, because these states are perturbed by 3p22s ^3p0 （65476.48 cm-1） and 3p30s ^3p0 （65608.99 cm^-1） respectively.