多步雪崩室放大系数和探测效率的测量

测量了充以氩-三乙胺混合气体的多步雪崩室的放大系数,并与文献[11]的结果作了比较.利用⁹⁰Sr源发射的β粒子测定室的探测效率达98％,坪区约为200V。     

多级雪崩室性能研究

我们制作了一个有效探测面积9×9cm²的小型多级雪崩室。利用一个简单的气体混合系统获得该室所需要的氩-丙酮混合气体,混合比可用调节气体流量的方法加以控制。在丙酮浓度2.7％的条件下,利用⁵⁵Fe 5.9 keV X射线研究室的性能,并测量了丙酮浓度对室性能的效应。     

多丝正比室的电晕放电

本文测量了多丝正比室的稳定电晕放电区,观察到在这区域内的 Fe⁵⁵脉冲分布存在双峰现象,确定了多丝正比室一旦进入电晕放电区,对轻粒子的位置分辨本领随着消失.     

稍高于库仑位垒的238U束引起跟随裂变反应中的壳效应

本实验测量了²³⁸U(5.4MeV/u)轰击⁴⁸Ca、⁴⁵Sc靶和²³⁸U(6.0MeV/u)轰击¹⁶O、⁴⁸Ca、⁴⁵Sc、⁴⁸Ti、⁵⁸Fe、⁶⁴Ni及⁸⁹Y靶等10个反应系统的三体碎片符合出射道. 得到了跟随裂变截面、总动能损失、碎片动能和质量分布以及碎片在第一质心与第二质心的角分布等. 实验用了4片200mm×300mm的双维位敏雪崩计数器, 给出了关联的空间位置信息与飞行时间. 三体事件用运动学直接求解, 其中识别裂变对碎片是基于该对之间相对速度为2.4cm/ns的事实. 探测几何效率用蒙特卡罗模拟计算来确定. 实验表明, 跟随裂变源于准弹性散射, 其截面σ_S.F较大对于²⁷Al靶, 为σ_S.F总截面的15%, 而⁸⁹Y靶为70%. 同时发现, 对于幻核靶, σ_S.F与索末费尔得参数之间有简单的线性关系.     

在Δ33准门口态模型中相干的π0光产生

把先前用于描述π^－核散射的准门口态模型^[1]用来研究光子引起的原子核的Δ-空穴态的激发, 并对π^－核弹性散射和光生过程的统一特征作了简单的讨论, 将我们的结果与W. Weise的微观粒子-空穴模型及平面波冲量近似的计算作了对比研究, 结果由¹⁶O(γ, π⁰)¹⁶O和¹²C(γ, π⁰)¹²C过程给出, 并和实验数据作了比较, 与冲量近似的结果相比有显著的压低.     

多丝正比室

建成了一个灵敏体积310×110×176mm³的带有大漂移空间的多丝正比室,对于⁵⁵Fe的5.9keV X射线,能量分辨率22％。可作为3—30keV X射线的大面积高效率正比探测器。     

采用Ag+离子与TiF6光学玻璃内的K+或Na+离子交换产生高折射率梯度剖面分布

本文介绍了TiF₆光学玻璃的制作。研究了这种玻璃内的K⁺或Na⁺离子与Ag⁺离子交换。使用双光束干涉法观测了干涉纹、并用电子探针扫描电镜测量了Ag⁺、K⁺和Na⁺离子的浓度分布,还着重研究了离子交换后的玻璃裂纹和着色问题。最后,对结果作了讨论。     

40Ca±1核的l-禁戒M1跃迁和有效g因子

用⁴⁰Ca区域的有效g因子计算了⁴⁰Ca±1核的l-禁戒M1跃迁强度。结果解释了³⁹K,⁴¹K的异常大的l-禁戒M1跃迁强度。对³⁹K,⁴¹K和³⁹Ca,⁴¹Ca的跃迁强度的差别作了定性的解释。     

海平面宇宙线μ子垂直绝对强度及积分动量谱测量

利用两个大面积塑料闪烁计数器和两个液体闪烁计数器组成的望远镜系统与铅吸收体组成射程谱仪, 并用一个灵敏体积为70×50×30cm³的流光室作为剔除簇射装置, 1981年冬季, 对北京地区海平面宇宙线μ子垂直通量及其积分动量谱进行了测量. 动量测量范围为0.2 GeV/c至1.3 GeV/c μ子的垂直通量为9.2×10^－3sr^－1cm^－2s^－1. 在3.5×10⁴张照片进行了扫描判别, 可得簇射比例约占30%. 文中并对若干修正进行了讨论.     

D介子与∑c+重子寿命的宇宙线数据

本文提出一个证认宇宙线中新X粒子的分析原则:筛比较法。对目前全部已知乳胶室事例进行了判定。其中结果有D介子和∑_c⁺重子的平均寿命和质量,τ（D^&;#177;）=5.8×10^-13秒,τ（D⁰）=2.0×10^-13秒,τ（∑_c⁺）（?）2.4×10^-14秒。支持△I=1的选择规则。     

胶子辐射效应对形成乳胶室团状结构现象的影响

夸克-夸克散射机制已被证明是形成乳胶室团状结构现象的原因之一. 这里, 采用一种近似的Q²依赖方法, 计入胶子参与的物理过程, 以研究胶子辐射效应对形成乳胶室团状结构现象的影响. 叙述了计算的方法并给出了Monte-Carlo模拟的结果.     

电子非弹性散射辐射修正的R函数方法

在电子非弹性散射的辐射修正中常用解开(unfolding)或折叠(folding)的方法. 本文提出了R函数方法, 利用R函数对非极化实验能容易地把辐射的截面σ^rad转换为无辐射的截面σ^non, 或者作相反的转换. 在极化实验中, R函数也能用来把辐射的不对称性A^rad转换为无辐射的不对称性A^non或作相反的转换.     

(π+,d)反应理论

本文在π介子的一核子吸收模型下,导出了（π⁺,d）反应的扭曲波玻恩近似的截面公式,在平面波近似下,对¹²C（π⁺,d）¹⁰C 反应作了估计.认为,这一类反应对于研究π吸收的过程和原子核的对结构都是值得重视的反应.     

高能质子与原子核散射的N产生效应

提出了对包含 N^*产生中间态的 Glauber 多次散射理论的分离变数处理方法,并把它用于研究质子与原子核的非弹性散射.计算了1 GeV 质子引起的¹²C^*（4⁺,14.08 MeV）激发态的非弹性散射微分截面.理论值与实验结果作了比较.表明 N^*产生效应对高能质子散射的影响是值得重视的.     

e+e－湮没过程的多重数分布

本文分析了e⁺e^－ 湮没中多重数的实验分布, 指出可能是夸克数目服从四动量守恒限制下的Poisson分布, 加上组合过程影响的结果. 并利用一种在其他方面取得明显成功的夸克组合律作了计算, 得到与实验符合的结果. 还对轻夸克jet作了单独讨论.     

12C离子在27Al靶上的准弹性和深部非弹性反应

用ΔE-E计数器望远镜鉴别反应产物,研究71.5兆电子伏的¹²C离子在²⁷Al靶上引起的准弹性和深部非弹性反应,得到了反应产物硼、铍、锂等的能谱、角分布、以及在E-θ平面的d²σ/dQdE等高线图。对实验结果作了讨论。     

8Be核自发裂变的微观研究

应用双阱集团壳模型,提出⁸Be 自发裂交静力学位垒计算中扣除碎片相对动能的一种方式,计算了⁸Be 自发裂变位能曲面,并对库仑位及质心运动伪态的修正作了估算.定性地解释了⁸Be 的亚稳机制,并提供了从微观方式描述变裂的一种理论方式。     

双光子过程μ子对末态的最新测量

本文给出了双光子过程μ子对末态在Mark J探测器上的最新测量结果. 在e⁺e^－对撞能量√s自14至46.78GeV的范围内, 实验数据同完全的α⁴级量子电动力学(QCD)计算作了比较. 这种比较包括无标记、单标记和双标记事例, 因而覆盖了一个很宽的四动量传递范围. 实验还测量了在双光子过程中μ子前后向电荷不对称性, 并且同QED预言作了比较.     

高密度多丝室中性粒子探测器的研究

本文描述了一种位置灵敏多丝正比室, 其有效面积为200×200mm², 多丝室与多层铅γ射线转换体相配合, 组成了高密度多丝室γ射线探测器. 铅转换体做成均匀排布的0.9mm圆孔、孔心距1.1mm的阵列共样. 探测器对511keV光子的探测效率为5.6%, 空间分辨1mm. 这种探测器已经被用在正电子相机研究工作中, 也可以用于探测X射线.     

高能强子弹性散射和原子核的短程关联

本文在Glauber近似下,用Jastrow关联的波函数研究了原子核中短程关联对高能强子弹性散射的影响。为此,采用了Jastrow波函数的行列式的形式。对260MeV的π^--¹²C的弹性散射进行了计算,并与实验结果作了比较,结果表明:短程关联对微分截面的影响是很重要的。