用脉冲光声法测量固体介质中声速

提出了一种利用脉冲光声技术测量固体介质中声速的方法,建立了由YAG激光器和超声探测器组成的实验系统,脉冲激光在固体表面产生脉冲超声波,通过测量脉冲声波在固体内多次反射后的出射信号及固体的厚度,即可算出固体介质中的声速.对黄铜及铝的测量结果表明,这是一种准确性较高的固体介质中声速测量方法.该测量方法可作为综合设计性物理实...     

超短光脉冲波形研究

本文讨论了光脉冲技术发展中的脉冲波形测量问题。介绍了一种通用的光脉冲波形测量新方法,该方法可以给出光脉冲的波形、脉宽以及光脉冲内含的频率啁啾信息。这种测量方法已应用于半导体激光器产生ps光脉冲的实验研究,其可行性得到了验证。     

用尖锐的声脉冲测声速

引言本文介绍用尖锐的声脉冲测定声波在空气中传播的速度的方法。采用一般仪器,测量结果与公认值十分接近。脉冲测距,在现代技术中已经广泛采用。但在学生实验中,尚无这方面的内容。基于这种考虑,我们设计了这个实验。其原理简单,所用仪器在中学也有,既可作为大     

用SHG-FROG方法测量超短光脉冲的振幅和相位

介绍了二次谐波振荡频率分辨光学快门(SHGFROG)测量超短脉冲的实验系统和二维相位恢复算法,这种方法可以实现对超短脉冲振幅和相位的完全测量.利用矩阵方法数值模拟了几种常见超短脉冲的SHGFROG迹线,并用主元素广义投影算法(PCGPA)从这些无噪音的SHGFROG迹线中恢复了脉冲的振幅和相位,误差接近收敛的标准.研究结果表明,这种测量方法结构简单,算法可靠,是测量超短脉冲的理想方法之一.     

自相关法测量飞秒激光双脉冲若干参量的研究EI北大核心CSCD

飞秒激光双脉冲在研究光泵浦的超快瞬态过程领域具有重要的应用价值,如何实现高准确度的飞秒激光双脉冲的实时测量显得尤为重要.本文提出了一种基于自相关法的飞秒激光双脉冲参量的测量方法,可实现对共光路传输、具有飞秒至皮秒级时间间隔的飞秒激光双脉冲的脉冲间隔、脉冲宽度和强度比的实时测量.实验中采用自相关仪测得了双折射晶体(钒酸钇)分束出的飞秒激光双脉冲的自相关曲线,并用非线性拟合算法求得了飞秒激光双脉冲的脉冲间隔、脉冲宽度和强度比参量.实验结果表明,本文方法与互相关测量方法相比,克服了参考脉冲参量的不确定性对检测准确度的影响,使测量平均准确度提高了48%以上.     

自相关法测量飞秒激光双脉冲若干参量的研究

飞秒激光双脉冲在研究光泵浦的超快瞬态过程领域具有重要的应用价值,如何实现高准确度的飞秒激光双脉冲的实时测量显得尤为重要.本文提出了一种基于自相关法的飞秒激光双脉冲参量的测量方法,可实现对共光路传输、具有飞秒至皮秒级时间间隔的飞秒激光双脉冲的脉冲间隔、脉冲宽度和强度比的实时测量.实验中采用自相关仪测得了双折射晶体(钒酸钇)分束出的飞秒激光双脉冲的自相关曲线,并用非线性拟合算法求得了飞秒激光双脉冲的脉冲间隔、脉冲宽度和强度比参量.实验结果表明,本文方法与互相关测量方法相比,克服了参考脉冲参量的不确定性对检测准确度的影响,使测量平均准确度提高了48%以上.     

脉冲四极透镜等效长度的测量

本文叙述一种用组合线圈测量脉冲四极透镜等效长度的方法,这种测量方法速度快,数据处理简单.线圈用印制工艺制作。     

一种测量生物组织热导率的新方法

采用脉冲衰减法可以测量生物组织热导率。但是,Chen等人提出的脉冲衰减法采用了“点热源”假设,而实际测量时,探头有一定的几何尺寸,由此造成了测量时的模型误差。本文采用数值实验的方法对这一误差及其影响因素进行了分析。在此基础上,提出了一种考虑了探头尺寸影响的新的脉冲衰减法,推导出了其测量公式。采用已知热导率的工质进行了验证试验,实验测量结果证实了本文对原有测量方法误差的分析;同时也表明,采用本文提出方法可以将测量误差减小到5%以下。     

磁滞回线实验的扩展

一、实验扩展的提出磁性材料的磁滞回线的测量实验是高校学生必修的普物实验。我们认为除了学会测量方法之外,还应在学生时期就要了解每个实验的应用前景,这种应用意识的培养甚至更加重要。因此将实验尽量向其应用方向扩展。     

一种回波重合法装置

超声脉冲“回波重合法”是目前广泛采用的声速测量方法.其原理是:通过对造成任一rf脉冲中两回波重合的扫描频率测量,以确定超声波在样品中往返传播所经历的时间.用这种方法测量超声波传播时间,精度比较高.为了保证和提高这种精度,我们对装置的稳定性、同步、回波重合的分辨本领都作了改进. 在一般的“回波重合法”装置中[1],rf脉冲和驱动回波重合的信号源,稳定性不太高.当载波频率作较大变动时,载波波形易畸变,载波频率也不能直接测量.这些缺点都会影响声速测量精度.对于需作长时间观测的实验,由于载波频率和扫描频率稳定度不够高,还会引起…     

SESAM实现Nd:YAG激光器被动锁模研究及皮秒脉冲测量

分析了1.06 μm半导体可饱和吸收镜(SESAM)结构及被动锁模基本原理,利用SESAM实现了脉冲式Nd:YAG激光器1.06μm激光的被动锁模,获得了稳定的皮秒激光脉冲序列输出,脉冲序列的能量为45mJ.实验上还研究了腔长对SESAM锁模效果的影响.提出一种基于迈克耳逊干涉仪的皮秒光脉冲测量方法--二次谐波自相关单次测量法,分析这种测量方法的原理并构建实验装置对SESAM被动锁模Nd:YAG激光器的皮秒激光脉冲进行测量,测得激光脉冲宽度为43.6 ps.二次谐波单次测量法具有精度较高,操作简单等优点.     

聚焦区域高声强声场分布的测量方法研究

常用的声场分布测量是采用水听器扫描声场的方法,该方法对于声能量密度较大的声场难以测量,因为在这种情况下声振幅比较大,水听器在这种声场中呈现非线性或遭到破坏。设计了一种用辐射压力测量高声强声场分布的方法,该方法利用一根微细管,直接测量声场的冲流压力,通过对声场进行扫描测量可以得到高声强声场压力分布。从理论上分析了这种测量方法的可行性,对测量基本要求及实验装置做了阐述。实验结果证实:该方法可以用来测量高声能密度声场压力分布;测量结果与水听器测量结果基本吻合;测量方法存在测量盲区。     

纳米云纹法实验研究

结合原子力显微镜技术提出了一种新型纳米云纹方法 ,并应用该方法进行纳米范围的变形。实验中选用原子力显微镜显示屏的扫描线做为参考栅 ,云母和高纯定向石墨的晶格结构做为试件。对纳米云纹形成原理及测量方法进行了详尽讨论。运用该方法对强脉冲激光辐照激光照射之后云母试样的剩余变形进行测量研究。成功的实验结果表明这种方法是可行性的 ,可望在纳米力学行为研究中获得广泛应用。     

水声材料性能的自由场宽带压缩脉冲叠加法测量

水声材料的许多声学特性一般可以通过对复反射系数和透射系数计算得到。本文提出一种新的自由场测量方法,即应用宽带脉冲压缩技术在消声水池中测量有限尺寸的大面积材料样品的性能参数,从而使这种标准测量的低频限被明显降低。除传统的回声降低和插入损失参数等外,两个新的参数——消声系数和去耦系数也在评价之列。文中对两块平板样品进行了实验测量,其尺寸约为１ｍ×１ｍ,测量频率范围为 ２～ ２０ｋＨｚ。     

功率型LED结温测量方法的实验研究

本文基于东南大学物理实验中心研发的LED热学特性实验仪,在仪器原有的脉冲电流法基础上,进一步拓展了小电流法测结温的实验内容,并利用这两种方法研究了LED灯珠在升温与降温过程中的结温变化。此外,实验还通过引入光谱仪测量了不同结温灯珠的发光光谱,探索了利用LED光谱测量结温的方法。该实验引导学生围绕LED结温测量这一工程技术问题,对原有的实验仪器和测量方法进行了开放性的拓展,是将传统验证性实验改造成综合性实验的一个成功案例,有效地激发了学生进行实验物理研究的兴趣。     

门控型像增强器开门时间测量

提出了采用超快激光脉冲与光纤阵列形成的光延时、跟CCD相机相结合的方法,对门控型像增强器进行了开门时间的测量,分析了该测量方法的可行性,建立了门控型像增强器开门时间的测量系统。用该测量方法对超高速光电分幅相机中的门控型像增强器开门时间进行了测量,得到了10,20,30,50 ns档开门时间的实验图片,与所加的快高压脉冲时间12.50,18.50,28.75,48.60 ns相比较,开门时间的测量精度得到了提高,该测量方法可用于超高速光电分幅相机曝光时间的标定。     

“强光”1号Z-Pinch实验一维空间分布X-Ray辐射特性

测量零功率堆中子衰变常数α（负λ参数）通常用罗西一磁或随机脉冲源法等。但这些测量方法费时较长，为适应实验需要进行了瞬态测量方法研究。瞬态法负λ测量的特点：需要一个高强度、窄脉冲外中子源（比如说DPF中子源）；测点处有很强的直照中子和散射本底，比被测信号高3个多量级；进行负λ测量时必须对探测器进行屏蔽，为减少屏蔽体体积开展了门控PMT负λ测量技术研究。     

延迟时间的测量方法

微机实验中的器件(指数字集成电路)工作速度分析单元,其主要过程是对信号通过器件后产生的延迟时间进行测量。由于延迟时间有长有短,脉冲信号的脉宽有小有大,加之信号种类较多,故在整个测量过程中需不断变化测量方法。     

骨骼肌衍射及测量肌节长度

本实验用生物组织骨骼肌为材料,用不同的测量方法对其进行观察和测量,帮助学生更好地理解肌组织的结构和特性。了解掌握显微镜、分光计等仪器的使用方法,观察光栅衍射现象,分析比较测量数据,提高学生对物理学的认识和学习兴趣,是一项生理学与物理学内容结合较好的实验。     

飞焦级脉冲激光能量测量方法研究

为解决1 fJ～1 pJ脉冲激光能量的测量问题,提出了一种基于时域波形积分的飞焦级脉冲激光能量测量方法。该方法采用光电倍增管（PMT）获得飞焦级脉冲激光的响应信号,该微弱响应信号经放大、校准与激光脉冲时域波形积分后实现飞焦级脉冲激光能量测量。根据该方法设计了飞焦级脉冲激光能量测量装置,并分析了该装置的测量不确定度。实验表明,该装置实现了波长1 064 nm、脉冲宽度5 ns～1 s、能量范围1 fJ～1 pJ的脉冲激光光源的能量测量,测量不确定度为15.8%。