SU_3~(1)×Su_3~(2)结构模型下一种可能的介子质量谱和新粒子的产生与衰变

最新的实验表明,在质心系总能量2—7.6GeV之间,在e~ e~-湮灭道中存在两个窄共振J(3.1),'(3.7)和至少两个宽共振'(4.1)和''(4.4)。从实验曲线看,在宽共振区域4.1—4.4GeV内可能还有新的共振存在。实验还发现了C宇称为正的粒子,质量分别为2.8,3.41,3.51,3.53GeV。实验还测定了Г_(→e~ e~-)和Г_(J→e~ e~-)的比值约为1:2。文献     

一种可能的强子结构新模型

最近在DESY和SLAC又发现了一些族粒子的新成员。当然,目前实验上还有些争议,但大体上共八个:J(3.1),'(3.7),'(4.1),'(4.4),χ(2.8),P(3.41),P(3.51),P(3.53)。这八个新粒子,能较自然地填充在我们这个新模型里。 我们假定构成强子的基础粒子总共七个:通常的SU_3三重态轻层子u,d,s和SU_4四重态重层子u′,d′,s′,c′,其中 u′,d′是同位旋二重态,电荷分别为2/3,—1/3。s′,c′均     

新粒子的电磁衰变过程与层子的性质

自从1974年底发现了新粒子J/以来,许多实验结果展示了新粒子的许多独特的性质。例如质量大,衰变宽度窄。新粒子数目不断增加:J/,',',',χ(3415),χ(3510),χ(3550)。各种衰变道的分支比逐渐确定。所有这些结果对于深入探讨基本粒子的内部结构以及层子的性质都是很重要的。组成新粒子的层子是什么?它们具有一     

SU(4)结构模型下新粒子J(3105)和'(3695)的电磁衰变

最近,新的玻色子窄共振态J(3105)和′(3695)的发现引起了人们很大兴趣。系统地研究这些新粒子的各种衰变对了解这些粒子的内部结构是重要的。在本短文中,对它们的电磁衰变进行了研究和讨论。 假定J(3105)和′(3695)的量子数都是I~G=0~-,J~(PC)=1~(--),填充在SU(4)维表示中Y=0,C=0的位置上,并且假定,′(3695)是J(3105)的径向激发态,J(3105)与ω,φ,中有混合。 按照层子模型的计算方法,可以计算出过程J,′→e~ e~-,μ~ μ~-的衰变宽度为     

场流关系和新粒子的衰变宽度

最近实验上发现了两个窄共振J(或),′和一个宽共振ψ″: Г_J=(69±15)keV,m_J=3.095GeV; Г′=500keV(200—800keV),m_′=3684 GeV;(1) Г″=250—300 MeV,m″=4.15 GeV。如果假定层子满足SU(4)对称性,构成强子结构模型的一个可能方案为:J是P′P′的束缚态,′和″是径向激发态。早先发现的通常强子都是由p,n,λ构成的束缚态。如果对层子图形引入某种近似的禁戒规则(例如Zweig规则),那么由P′P′构成的束缚态就不能衰变为通常的强子,这就可能解释J,为窄共振的事实。但是,″也是由P′P″构成     

Ru(Ⅱ)多吡啶配合物DNA光裂解性质的密度泛函研究

用密度泛函理论,对钌多吡啶配合物1-4的DNA光裂解性质进行了研究.首先,用不同的密度泛函方法计算了配合物1-4的氧化还原电势,并对激发态配合物1-4的氧化还原电势进行了准确计算,根据激发态配合物1-4还原电势的大小,合理地解释了配合物1-4的DNA光裂解效率(φ),即φ(4)φ(3)φ(2)φ(1).最后,并根据配合物结构的特点,解释了不同的配体对激发态还原电势的影响.     

1~(--)Qq态及其与Q态的混合和强跃迁

本文从MIT口袋模型出发,利用Born-Oppenheimer近似,讨论1—P波Qq态及其与Q态的混合,其中Q=c,b;q=u,d,且Q和q都处于色单态。在描述混合的耦合常数与味无关的假定下,可以得到Q激发态强跃迁过程(Q)'→(Q)ππ真的一种近似标度性质,所得到的φ'→φππ与γ'→γππ的宽度比也同实验基本符合。上述混合的Qq态中以0~( )q态为主,由此可以解释实验观察到的φ'→φππ和γ'→γππ中的π的各向同性角分布。     

关于狭义相对论本质的十个论据(英文)

为寻找狭义相对论的本质,我们逐渐积累了10个论据,在量子力学基础上集中到一个基本假设:一个粒子总是不纯的,它总是包含着两个对立的场,φ(x,t)与χ(x,t),它们耦合在一起,并服从如下的对称性:φ(-x,-t)χ(x,t),χ(-x,-t)φ(x,t)。在一个粒子态中因|φ|>|χ|,φ占主导地位,但随着粒子速度增长,隐藏的χ场随之增大,这导致各种奇异的狭义相对论效应。在新定义的空一时反演(x-x,t-t)下,因φ(x,t)φ(-x,-t)=χc(x,t),　χ(x,t)χ(-x,-t)=φc(x,t)而|χc|>|φc|,于是粒子便变为它的反粒子,具有同样的动量与(正的)能量。上述对称性应当作为构造狭义相对论,相对论性量子力学,量子场论和粒子物理的出发点,其中关于中微子的超光速理论又是特别有兴趣的。     

关于狭义相对论本质的十个论据

为寻找狭义相对论的本质,我们逐渐积累了10个论据,在量子力学基础上集中到一个基本假设:一个粒子总是不纯的,它总是包含着两个对立的场,φ(x,t)与χ(x,t),它们耦合在一起,并服从如下的对称性:φ(-x,-t)χ(x,t),χ(-x,-t)φ(x,t)。在一个粒子态中因|φ|>|χ|,φ占主导地位,但随着粒子速度增长,隐藏的χ场随之增大,这导致各种奇异的狭义相对论效应。在新定义的空一时反演(x-x,t-t)下,因φ(x,t)φ(-x,-t)=χc(x,t),　χ(x,t)χ(-x,-t)=φc(x,t)而|χc|>|φc|,于是粒子便变为它的反粒子,具有同样的动量与(正的)能量。上述对称性应当作为构造狭义相对论,相对论性量子力学,量子场论和粒子物理的出发点,其中关于中微子的超光速理论又是特别有兴趣的。     

中性赝标介子双光子湮灭和它们可能的混合

自从新粒子J(3.1),′(3.7)和″(4.15)发现以来,已有很多理论试图解释这些新粒子。其中有好几种理论在解释这些矢量介子时都具有以下特点:预言有新的赝标介子存在,而且与原有赝标介子进行混合。SU(4)分类就是这类理论的代表。一般而言,赝标介子的双光子湮灭宽度与混合直接有关。因此,本文试图通过计算SU(4)分类的几种已     

U(6)对称和新的层子方案

大量的实验事实表明,基本粒子具有复杂的内部结构。新粒子J(3,095),(3,684),′(4.15)的发现进一步说明了强子内部还存在着新的自由度,SU(3)对称的层子方案已经不足以容纳这些新的粒子,因而系统地研究新的可能的层子方案是十分必要的。 注意到J,和′大致相近的质量,很自然会导致这样一种想法,即与其认为它们是同一种粒子的不同激发态,不如认为它们同属一个新的多重态,而这个多重态和已有的     

BEPC上的J/φ物理和推广的矩分析

北京正负电子对撞机(BEPC)和北京谱仪(BES)至1990年8月份已获取3×10~6J/φ事例并作了初步分析,预计1991年将可得到1—2×10~7J/φ事例。本文评述了J/φ衰变中可能出现的新强子态,以及用推广的矩分析讨论了如何确定这些新强子态的自旋-宇称。     

H2(v=3)+H2(He)碰撞中的转动能量转移

激发态Na2与H2碰撞,使H2(v=3,J=3)得到布居,在H2和He总气压为800Pa及温度为700K的条件下,利用相干反斯托克斯拉曼散射（CARS）光谱技术研究了H2(3,3)与H2(He)间转动能量转移过程。改变CARS激光束与激发Na2的激光之间的延迟时间,测量He不同摩尔配比时H2(3,J)态CARS谱强度的时间演化,得到H2(3,3)的总弛豫速率系数分别为=(21±5)×10-13cm3s-1和=(5.6±1.6)×10-13cm3s-1。测量H2(3,J)各转动态的相对CARS谱强度,由速率方程分析,得到H2(3,3)+H2→H2(3,J)+H2中,对于J=2,4,转移速率系数分别为11±4和8.2±3.1cm3s-1。在H2(3,3)+He→H2(3,J)+He中,对于J=2,4,转移速率系数分别为3.1±1.2和2.1±0.7cm3s-1。对于H2(3,3),单量子弛豫׀∆J׀=1约占该态总弛豫率的90%。     

用激光共振电离光谱测定铈原子奇宇称高激发态(Ⅰ):32 042～34 575 cm-1

激光共振电离光谱是一种十分适合于高能量区重元素复杂原子结构研究的技术。为寻找原子最佳的共振电离通道，利用这一技术对铈原子奇宇称高激发态进行了研究。在32042－34575cm^-1范围内，用两步共振激发和非共振电离方法，首次观察到了83条铈原子奇宇称高激发态能级，测量了这些新能级的能量和给出了可能的总角动量J值。     

Na_2分子X~1Σ_g~ ,A~1Σ_u~ 和B~1Π_u态的势能函数

使用SAC/SAC-CI方法,利用6-311 g,6-311g**及cc-PVTZ等基组,对Na2分子的基态(X1Σg )、第一激发态(A1Σu )和第二激发态(B1Πu)的平衡结构和谐振频率进行计算.通过对3个基组的计算结果的比较,得出6-311g**基组为3个基组中最优基组的结论;使用6-311g**基组,分别利用SAC的GSUM(Group Sum of Operators)方法对基态(X1Σg ),SAC-CI的GSUM方法对激发态(A1Σu )和(B1Πu)进行单点能扫描计算,用正规方程组拟合Murrell-Sorbie函数,得到相应电子态的完整势能函数.用得到的势能函数计算与基态(X1Σg ),第一激发态(A1Σu )和第二激发态(B1Πu)相对应的光谱常数(Be,αe,ωe和ωeχe),结果与实验数据基本吻合.     

B_2分子X~3Σ_g~-和A~3Σ_u~-态的势能函数

使用SAC/SAC-CI方法,利用D95(d),6-311g**以及cc-PVTZ等基组,对B2分子的基态(X3Σg-)和第一激发态(A3Σu-)的平衡结构和谐振频率进行了优化计算.通过对3个基组的计算结果的比较,得出了D95(d)基组为3个基组中的最优基组的结论;使用D95(d)基组,利用SAC的GSUM(Group Sum of Operators)方法对基态(X3Σg-),SAC-CI的GSUM方法对激发态(A3Σu-)进行单点能扫描计算,用正规方程组拟合Murrell-Sorbie函数,得到了相应电子态的完整势能函数;从得到的势能函数计算了与基态(X3Σg-)和第一激发态(A3Σu-)相对应的光谱常数(Be,αe,ωe和ωeχe),结果与实验数据吻合.     

与HBr(Χ~1Σ~+v″=1,J″=12)碰撞的CO_2(00~00)转动态分布

利用受激拉曼泵浦激发HBr分子至Χ~1Σ~+(1,12)激发态,由相干反斯托克斯-拉曼散射(CARS)光谱确定分子的激发.通过测量CARS谱相对强度,得到了HBr分子Χ~1Σ~+态(1,12)能级的布居数密度为n_1=0.54×10~(13) cm~(-3).在一次碰撞条件下,测量碰撞前后CO_2(00~00,J)态的激光感应荧光强度比,得到CO_2转动态的双指数分布.由二分量指数拟合得到T_a=261 K的低能分布和T_b=978 K的高能分布.结果表明,碰撞后约有65%的分子处于低J态,属于弹性或近弹性的弱碰撞;约有35%的分子处于高J态,属于非弹性的强碰撞.在振动-转动平动(V-RT)能量转移过程中,CO_2(00~00,J)态的总出现速率系数为(1.3±0.3)×10~(-10) cm~3 molecule~(-1)s~(-1);低转动态的平均倒空速率系数为(2.9±0.8)×10~(-10) cm~3 molecule~(-1)s~(-1).总的出现速率系数比平均倒空速率系数小,但在量级上保持一致.对CO_2 J=60-74高转动态,随着J值的增加,质心平移温度和质心平移能的平均改变增加.对低转动态,在碰撞过程中,J态既可能出现也可能被倒空,平移能的改变不易确定.     

类氢及碱金属原子激发态寿命的半经典计算公式

根据对应原理,得到了类氢原子能态平均寿命半经典的计算公式τ(n,l),然后利用相对论单通道量子数亏损理论进行推广,得到用来计算考虑总角动量J的激发态寿命公式τ(n,l,l+1/2)和τ(n,l,l-1/2),利用单通道量子数亏损理论得到了碱金属原子n、l远大于1时激发态寿命的半经典公式τ(n.l)=τ0(m+M/nm/v/+M)2v7l(l+1/2)/n4,其计算结果和实验数据符合的很好.     

非线性正常导体-绝缘体无规网络渡越指数的研究

考虑在渗流阈值附近弱非线性正常导体与绝缘体所构成的无规网络在任意d维空间的非线性渡越行为.系统由正常导体浓度为p,且满足弱非线性电流密度(J)电场(E)关系:J=σ1E+χ1|E|βE和浓度为1-p的绝缘体(σ2=0)构成.在略高于正常导体渗流阈值pc时,复合系统的有效响应可表示为〈J〉=σe〈E〉+χe|〈E〉|β〈E〉,当线性响应与非线性响应两者可相互比较时,此时的电流密度和电场强度被分别称为渡越电流密度|Jc|和渡越电场|Ec|,且发现略高于渗流阈值pc时具有幂指数关系:|Ec|～(p-pc)M(β 关键词：     

MgH分子X2Σ+，A2Π和B2Σ+电子态的势能函数

利用QCISD(T),SAC-CI方法和cc-pVQZ,aug-cc-pVTZ,6-311++G及6-311++G(3df,2pd)基组,对MgH分子的基态X²Σ⁺,第一简并激发态A²Π和第二激发态B²Σ⁺的结构进行优化计算.通过对4个基组计算结果进行比较,得出6-311++G(3df,2pd)基组为最优基组.使用 关键词： 分子结构与势能函数 激发态 Murrell-Sorbie函数 C₆函数')" href="#">Murrell-Sorbie+C₆函数