再生核空间W_2~2[0,∞)中一类积分──微分方程精确解的表示

本文作者在文[2]中定义一个再生核空间W_2~2][0,∞),在其中讨论了最佳插值问题,在文[3]中又定义了W_2~2][a,b),在其中讨论了最佳Hermite插值问题,而在文同中给出W_2~2][a,b)中的微分方程定解问题的解析解．本文则定义一个再生核空间W_2~2][0,∞),在其中讨论了积分一微分方程解的存在唯一性,给出积分一微分方程一个定解问题的精确解的表达式,并由精确解表达式直接得出近似解,这种近似解有如下特征：1”。。（x）是由节点拉村上的人x;）的植结出的,当节点系极村在外一上趋于稠密时,。。M一致收敛于精确解u仰,并且误差阳门一。血…     

再生核空间中的一类最佳逼近及其应用

在[1-2]中分别定义了具有再生极的Hilbert空间W_2~1[a,b]和W,并给出再生核的解析式。本文讨论再生核空间中线性算子的一类最佳逼近,给出逼近算子的表达式及误差估计,作为特例得到类似于[1-4]中的插值近似公式,数值积分公式和数值原函数公式,但本文的公式计算更简便。     

算子方程Au=f的解的表示

再生核方法自从Aronszajn,N.在1950年从理论上系统地研究以来,很多学者开始了这方面的研究,崔明根等人给出了Hilbert空间W_2~1[a,b]的再生核解析表达式,从而把它应用于数值分析领域中的各个方面,得到了很好的结果。对于算子方程Au=f的解,必须假定A~(-1)是单值的,这在实际问题中往往是很难判别的。本文只假定方程有解     

Orlicz空间内第一类不适定积分方程的解

讨论由L~2[a,b]到Orlicz空间L_M~*[a,b]内第一类积分方程 integral from n=a to b(K(x,y)g(y)dy=f(x)) (1)f∈L_M~*[a,b]。这里K(x,y)满足 integral from n=a to b integral from n=a to b(|K(x,y)|~2dxdy〈∞) L_M~*[a,b]为N函数M(u)生成的Orlicz空间,并赋以Orlicz范数||·||_M;L_(N)~*[a,b]为M(u)的余N函数N(v)生成的Orlicz空间,赋以Luxemburg范数。     

The Analytic Solution of Operator Equation of the First Kind

Let W_2~1[a,b]≡W_2~1 = {u(x)| u(x) is absolute continuous real function on [α,b],and u' (x)∈L~2[α,b]}. Set inner product     

全空间上一类半线性双调和方程正解的衰减

研究如下非齐次双调和方程-△~2u+u~p+f(x)=0,x∈R~n(*)正解的存在性,其中△~2是双调和算子,p1,n≥5,f≠0.在文献[16[的基础上,得到:对f给定条件,方程(*)有一类不同于文献[16]的两种衰减的正解.     

求解第一类积分方程的正则化—小波方法及其数值试验

1 方法的描述 第一类(Fredholm)积分方程是指形如 (1.1)的积分方程,其中核k(x,y)和右端函数f(x)给定,u(x)是未知函数.许多物理、化学、力学和工程应用问题都能导致第一类积分方程.求解第一类积分方程的一个本质性困难是方程的不适定性,即解的存在性、唯一性和稳定性遭到破坏.常用的数值方法有奇异值分解(SVD)方法、Tikhonov正则化方法、投影方法、正则化-样条方法、再生核方法等.本文提出一种新的正则化-小波方法,在第一类积分方程有多个解时,可以求出具有最小范数的数值解;如果原积分方程有唯一解,则所得的数值解收敛于准确解.数值试验表明,该方法是可行的. 我们在L~2[a,b]中考虑第一类(Fredholm)积分方程,即假设方程(1.1)中积分算子K∈L~2([a,b]×[a,b])及右端f(x)∈L~2[a,b]给定.为保证数值求解算法的稳定性,我们先用正则化方法处理该方程,将不适定问题化为泛函极值问题来求解,然后利用多重正交样条小波基构造求解格式.由于我们给出了直接计算低阶的多重正交样条小波基函数的一般公式,使得解法可以在计算机迅速实现.     

八阶奇异边值问题精确解的表达形式

该文在再生核空间W_2~9[0,1]中给出了求解八阶奇异边值问题的新算法.方程的精确解以级数形式给出.算例及数值结果验证了方法的实用性和有效性.     

L_p空间中积分方程的几个问题

Fredholm及Volterra第二种方程一般在连续类或L_2类中讨论,如文献[4]—[6]。在L_p空间中的推广首先由F.Riesz等作出。不过讨论的是线性Fredholm方程仅设φ(x),f(x)∈L_p,而K_φ=integral from n=a to b K(x,y)φ(y)dy是L_p上的线性算子,但未给出核的具体条件。并用抽象算子方法论证算子方程解的存在唯一性,用全连续算子理论讨论Fredholm的几个定理。     

索伯列夫空间中的有界线性算子的最佳逼近

讨论索伯列夫空间H0^2[a，b]中的有界线性算子的最佳逼近问题，利用此空间中的再生核给出了最佳逼近算子的具体表达形式，并且给出了最佳逼近算子的收敛性的结论．     

C~n中复超球上的一类奇异积分方程的解

设α(t),g(t)和K(t,u)分别是复超球面S和S×S上满足Lipschitz连续条件,且K(t,U)/{α(u)-b(u)}是B×B上的解析函数在S上的边界值,在S上有α~2(t)±b~2(t)≠0, 则方程α(t)f(t)+2/w integral from n=s ((K(t, u)f(u)du)/((1-tu′)~n))=g(t) (*) 当且仅当g(t)使函数 (b(t)g(t))/(b(t)+a(t))+(b(t)-a(t))/(b(t)+a(t)) integral from n=s ((2K(t, u)g(u)du)/(w{b(u)-a(u)}(1-tu′)~n)) 是复超球B上的解析函数的边界值函数时,方程(*)有唯一解: f(t)=(a(t)g(t))/(a~2(t)-b~2(t))+2/(w{a(t)+b(t)}) integral from n=s ((K(t, u)g(u)du)/({b(u)-a(u)}(1-tu′)~n)) 这里b(t)=K(t, t)。     

求解奇异摄动转向点问题的高精度方法

1.引言 本文考察以下奇异摄动转向点问题: Lu≡ε~2u″+xa(x)u′-b(x)u=f(x),x∈I=[-1,1], u(-1)=A,u(1)=B, (1.1)其中参数ε是(0,1]中的常数,函数a(x)∈C~3[I],b(x),f(x)∈C~4[I]且满足a(x)≥a_*>0,b(x)≥b_*>0.在以上假设下,由[1]知,方程(1.1)存在唯一解u_8∈C~5[I]且     

再生核构造的一种新方法

本文利用微分算子插值样条函数的方法给出了W12[a,b]空间再生核构造的新方法,证实了求解微分方程边值问题的方法([1]再生核空间数值分析[M].科学出版社,2004),其实是本文方法的一种特例.     

求解奇异三阶边值问题的一个算法

奇异三阶边界值问题出现在排水和涂料流动等研究领域.该文基于再生核理论给出了一个新的算法来求解此类问题.方程的精确解以级数的形式在再生核空间W_2~4[0,1]中给出.同时给出了一些算例说明了这个方法的有效性.     

关于一类拟线性椭圆型方程带有间断边值的Dirichlet问题的注记

<正> 任朝佐在文[1]中讨论了拟线性椭圆型方程Δu(x,y)+f(x,y,u,((?)u)/((?)x),((?)u)/((?)y))=0带有间断边值的 Dirichlet 问题解的存在性、唯一性及间断点附近的性质.本文将这些加以推广,讨论更一般的拟线性椭圆型方程Lu≡a(x,y)((?)~2u)/((?)x~2)+2b(x,y)((?)~2u)/((?)x(?)y)+c(x,y)((?)~2u)/((?)y~2)+f(x,y,u,((?)u)/((?)x),((?)u)/((?)y))=0 (1)的类似问颢,得到相应的结果,而且区域也取消了[1]中的凸性的限制.     

对“论广义的Канторович,Л.В.多项式及其渐近行为”一文的几点注记

在[1]中,曹家鼎讨论了用线性正算子逼近连续函数,给出一些函数类逼近上界的估计,该文中主要结果是 定理A 设A_n是一列C[a,b]C[a,b]的线性正算子,A_n(1,x)=1,则当x∈[a,b]时。 _n(w~2,x)=1/2A((t-x)~2,x), (1) 其中 如果再设A_n(t,x)=x,则     

再生核空间中求解定态对流扩散方程*

本文在再生核空间W₂1中,给出定态对流扩散方程的一种级数形式的解析解,此解析解具有如下特点:1)解是由精确的形式给出;2)解是显式计算,不须解方程组;3)在数值求解中,每增加一个基数项,近似解的误差在空间范数意义下单调下降。最后对[2]中的算例,进行了计算,结果比[2]中给出的渐近解精度高。     

关于一类插值样条

在S_(n△)。中有唯一解.令P_△f=s(x),s(x)是对f(x)关于上述插值问题(1)的解,J.Tzi-mbalario证明投影算子P_△:C~(-1)[a,b]→S_(n△)是有界的,这里C~(-1)[a,b]是[a,b]上有界函数全体所成的空间. J.Tzimbalario的证明是错误的,因为从[1]中(3.6)式通过计算得到的不是(3.7)式,     

抛物型差分方程的符号稳定性

对于热传导方程的初边值问题 ut=(p(x)u_x)_x-q(x)u t>0 u(t,a)=u(t,b)=0(1.1) u(0,x)=u~0(x),polya [3]曾证明过,对于所有t>0,解u(i,x)在[a,b]上的变号次数不大于给定的初值函数u~0(k)在[a,b]上的变号次数.Nickel在[2]中讨论了更广泛的情况,得到了类似的更深入的结果.     

W_2~1[a,b]中的最佳逼近泛函及应用

1 引言 线性泛函的逼近问题有着十分广泛的应用背景,本文在具有再生核的W_2~1[a,b]空间中讨论线性泛函L(f)的形如 L_n(f)=sum from i=1 to n(i/1)w_if(x_i) (1)的逼近问题,其中{w_i}_1~n是待定系数,如果存在一组常数{w_i~x}_1~n使 L_n~x=sum from i=1 to n(i/1)w_i~xf(x_i) (2)满足||L—L_n~x||=inf||L—L_n||,则称L_n~x是L的最佳逼近,记 w_i E_n=L—L_n, E_n~3=L—L_n~x,则称E_n~x是最佳逼近误差泛函。 本文在§1中给出L_n~x的表达式及L_(n+1)~x与L_n~x之间的递推公式。并证明L_n~x的收敛性。§3中讨论了上L_n~x(f)在数值积分及常微分方程数值解中的应用,并给出数值算例。