用γ共振吸收法获得24Mg核11.52 MeV能级精细结构

本文给出用γ共振吸收法测量²⁴Mg核J^π=2⁺,11.52 MeV能级总宽度的定量结果。采用质子能量为1.799 MeV的²⁷Al(P,γ)²⁸Si共振反应,从13.320MeV能级退激到第一激发态时,放出11.542MeV能量,分支比为9495。用此γ射线激发吸收核“Mg的11.520 MeV能级,实验发现在相对于质子束128.0°及130.4°处均出现吸收谷点,分别对应于能量为11519.8±0.4 keV及11520.7±0.4 keV能级,两能级相差为900 eV,经过拟合搜索X²值,得到两个能级总宽度分别为22.6±3.4eV与10.0±2.9eV,跃迁到基态宽度Γ₀=1.73eV及0.78 eV。本实验给出了11.520 MeV两个分裂能级的准确参数,并进一步显示了γ共振吸收法高能量分辨率的优越性。     

F2-负离子3σu通道光电解散射截面的双组态研究

使用改进后的散射波函数——经组态相互作用(CI)获得的目标(F₂)相关波函数再次研究了F₂^-负离子3O_u^-通道的光电解散射截面,进一步确认了异常共振特征的存在。由于相关势函数的作用,所获得的光电解散射截面略小于早期的结果。进而讨论了产生异常共振行为的物理原因。     

Hénon映射的奇怪吸引子和吸引域的结构

考虑Hnon映射T_a.b,对于正测度的参数集合,构造了T_a.b的拓扑可迁的奇怪吸引子Λ_a.b的一个捕捉区G,证明Λ_a.b=T_a.bⁿG,同时证明Λ_a.b的吸引域恰好就是那些边界包含在W^u(P)∪W^s(P)中的区域的并以及W^s(P),从而肯定地回答了Benedicks和Carleson关于奇怪吸引子的吸引域的猜测。     

一个重特征方程Cauchy问题解的存在性

本文讨论方程L_pU≡u_xx—x²u_?+Pu_?=0 Cauchy问题解的存在性。对于P≠1,3,5,…和P=1,3,5…的两种情形,我们分别给出了Cauchy问题存在C^∞解的充要条件。此外,对于P=1,3,5,…的情形,在方程L_pU=0的重特征点x=0上附加某种数据所得的新定解问题,我们也给出了它存在唯一C^∞解的充要条件。     

C2*d3Πg态的布居反转和弛豫动力学

本文给出了在5—43乇五种不同氩气压力和0.07—1乇钠蒸气压下利用Na+CCl_4反应得到的C₂^*d³Π_g到a³П_u态跃迁的△v=0带序的化学发光光谱。假定C₂^*d³Π_g v=6为优先生成,并然后经碰撞逐渐弛豫到低振动能级,这样就可以计算出C₂^*d³Π_g态的总的脱活速率和振动弛豫速率。计算结果是:在温度为 340℃时,在氩气中其总脱活速率为4.1×10⁶乇^-1秒^-1,振动弛豫速率为2.2×10~6乇^-1秒^-1。在氮气中这两个传能速率则要略高一些。C₂^*d³Π_g态被钠原子猝灭的速率约为10⁷乇^-1秒^-1,约比气动碰撞速率高一个数量级。这是由于发生电荷传递形成了Na⁺C₂^*-中间络合物所引起。     

芙蓉铀矿的矿物学研究

芙蓉铀矿产于湖南西部下寒武系黑色碳质页老淋积型铀矿床的氧化带中,沿岩石裂隙呈脉状或不规则状产出,与绿磷铝石、多水高岭石、钙铀云母等共生。矿物为鲜艳黄色—柠檬黄色,半透明,玻璃光泽,呈放射扇状、板束状或隐晶致密状集合体. 显微镜下淡黄色,具多色性.一组极完全解理(111),二组完全解理)和;斜消光,干涉色二级,二轴晶负或正,2V=65°—80°.折光率:N_g=1.570—1.575,N_m=1.564—1.567,Np=1.543—1.549.比重2.82—2.90. 该矿物属三斜晶系.空间群:P₁或,晶胞参数:a=17.87,b=14.18,c=12.18;α=67.8°,β=77.5°,γ=79.9°.粉末图的6条最强衍射线为:10.2(100),8.62(95),4.316(85),3.639(55),2.870(42),5.535(37).按矿物的晶胞大小、比重和百分含量计算,其化学式为: Al₂[UO₂][P₄+]₂[OH]₂.8H₂O     

关于矩阵典型域Poisson方程的基本解

本文讨论n阶矩阵典型域I-ZZ’> 0的Laplace-Beltrami不变微分算子tr△z的Poisson方程 ∑∑(I-ZZ’)_ij(I-Z’Z)_kl(?²u/?_Zil?_Zik=f(Z)的基本解的积分表达式(径向形式)。利用迭加原理和调和函数的Poisson积分公式,我们还能得到Poisson方程Dirichlet型边值问题的解的公式。     

多变量的Cauchy问题的唯一性中的离散现象

本文讨论Cauchy问题sub from i,j=0 to n a_iju_xixj+sub from i=0 to n b_iu_xj+cu=0,x₀>0,u(0,x₁,…,x_n)=u_x0(0,x₁,…,x_n)=0的唯一性中的离散现象. 我们证明了,此问题在原点的一个邻域中只有平凡解的充要条件为b₀(0)-sub from i=1 to n(2a_i+1)λ_i≠0,其中λ_i>0是矩阵-(?²α₀₀/?_xi?_xj(0))(_i,j=1,…,n)与(a_ij(0))_i,j=1,…,n)的乘积的特征根的平方根.α_i是任意的非负整数.     

拟线性抛物方程组第一边界问题的有限差分法 ——Ⅲ.稳定性

讨论如下拟线性抛物组第一边值问题的显式、弱隐式和强隐式差分解u_t=(-1)^M+1A(x,t,u,…,u_x^M-1)u_x^2M+f(x,t,u,…,u_x^2M-1(x,t)∈Q_T={O<x<l,0<t≤T.}，u_x^k(0，t)=u_x^k(l，t)=0 (k=0，1，…，M -1)，0<t≤T，u(x，0)=φ(x)，0≤x≤l，其中u，φ和f是m维向量值函数，A是m×m正定矩阵，u_t=∂u/∂t，u_x^k=∂^ku/∂x^k.在以下意义下证明了该问题的一般有限差分格式的稳定性：即离散向量解在W₂^(2M，M)(Q_T)中的离散范数是连续地依赖于初始数据的H^M离散范数，以及矩阵A与自由项f的相应的离散范数.     

在盐的水溶液中非电解质的活度系数的研究术——Ⅷ.间硝基苯甲酸在不同温度的盐水溶液中的溶度

在15°、25°、35°和45℃下测定间硝基苯甲酸在不同浓度的LiCl、NaCl、KCl、LiBr、NaBr、KBr、SrCl_2和BaCl₂的水溶液中的溶度。算出该酸的未离解分子在盐溶液中的活度系数γ_n它们在25℃下从盐溶液迁移到纯水溶液的克分子标准熵交化△S°。计算结果:△S°>0,△S°/m_s=常数,即△S°和盐浓度m_s成正比;△S°/m_s的次序是BaCl₂>SrCl₂>KBr>NaBr>KCl>LiBr>NaCl>LiCl,表明对具有同离子的盐,△S°/m_s随反电荷离子的价和晶体半径的增加而上升。用Frank和Evans的离子破坏水的结构来解释这些现象。从log f_u(f_u是体积克分子标度的该酸分子的活度系数)对C_s的图,得出盐析次序如下:SrCl₂>BaCl₂>LiCl>Nacl>LiBr>NaBr>KCl>KBr。用”局部水解”的假说解释这个次序。从log γ_u对t°的图发现KBr对该酸分子的盐析有一个转换温度,约为30℃;30℃以上是盐析,以下是盐溶。若用log f_u对t°的图,转换温度变为≈23℃。总结出一个该酸分子在纯水中的组成和绝对温度关系的经验公式;有效范围是15—45℃。最后算出该酸在四个温度的微分溶解热。     

线性模型中误差方差的二次型估计的可容许性问题

设有线性模型Y=(y₁…y_n)’=Xβ+ε=X(β₁…β_p)’+(ε₁…ε_n)’,这里n≥p,X已知,ε₁,…,ε_n相互独立,E(ε_i)=0,E(ε_i²)=σ²,E(ε_i³)=0,E(ε_i⁴)=3σ⁴,i=1,…,n,β∈R^p,0<σ~2<∞。令?={Y’AY:A≥0}。当损失函数为σ^-4(d-σ²)²且X=I_n或者X=1_n时,给出了 Y’AY(A≥0)在?中是σ₂的可容许估计的充分必要条件。又当ε～N(0,σ²I_n)时,给出了Y’AY(A≥0)在σ²的一切估计类中是可容许的充分条件。     

咔唑及其衍生物的核磁共振谱

本文报道了14个咔唑衍生物的¹H和¹³C核磁共振谱及某些衍生物中¹³C的自旋-晶格弛豫时间.用NMRCAL程序对14个衍生物中咔唑环质子的核磁共振谱进行了理论计算,讨论了咔唑环对取代基R中³H及¹³C的化学位移和偶合常数的影响.计算了R为烷基时咔唑环对其中α-H,β-H和α-C,β-C及γ-C的取代效应.在R-一CH₂—R¹(R¹=C_nH_2n+1),—CH₂—?,—CH₂—CH₂—Br及—CH₂—CH=CH₂等衍生物中,找出与N直接成键的CH₂中¹J_CH值具有加和性.     

19F+51V耗散反应中的相干转动

在探测角度θ₁=21.7°,36.1°和40.5°,测量了¹⁹F+⁵¹V耗散反应类弹产物的激发函数。入射能量从102.25 MeV到109.50 MeV,步长250 kev。提取了反应产物的能量相干宽度Γ和对应的双核系统的转动角速度ω,讨论了相干转动在耗散反应过程中的重要作用。     

小角X射线散射确定非晶合金的三个激活能

应用小角X射线散射技术(SAXS)确定了Cu₇₃Sn₆Ni₆P₁₅非晶合金在温度区间443—473K范围内的晶化激活能E_c=210kJ·mol~(-1),晶体成核激活能E_n=238kJ·mol~(-1)和晶体长大激活能E_g=140kJ·mol^-1,并分析讨论了三者的关系。文中指出确定晶体长大激活能的正确方法是使用晶体体积长大速度,使用了新的校正回火非晶合金小角X射线散射强度背底误差的方法。     

Burgers方程的新的强对称、对称和李代数

本文给出Bursers方程 u_t=u_xx+2uu_x的一个新的强对称φ,两个新的对称σ₀和∑₀,并进一步给出了新的两组对称σ_n=φⁿσ₀,∑_n=φ~n ∑₀(n=0,1,2,…)和原有的两组对称K_n和τ_n(n=0,1,2,…)一起所满足的李代数。     

J混合对稀土离子f→f跃迁强度的影响

在Judd三参量公式中,引入近似描述谱项间J混合程度的系数——J混合系数,推得了计入J混合的谱项间电偶极跃迁的线强度公式。并给出了求J混合系数的简单方法。应用于EuP₅O₁₄的发射光谱和Y₂O₃:Er³⁺的吸收光谱,以Ω₂,Ω₄和Ω₆为参数,很好地拟合了Eu³⁺的⁵D_o的分支比的实验数据和Er³⁺的由基态向各个激发态跃迁的振子强度的实验数据。     

超网络的主子超图分析法

本文引入了超网络、混合超图及其主子超图的概念,提出了分析线性有源超网络的一种新的拓扑方法——主子超图法的原理和算法。它产生的符号网络函数表达式很紧凑,而且不含对消项。它的计算时间复杂度为O(m³eⁿh+m₁u_GΣn₁),比文献[1,2]的降低两三个数量级。本法最适合于要求符号网络函数表达式按所有受控源互导纳集项的场合。     

钛、锆、铪金属有机化合物的研究——Cp2Ti(OC6H2Cl3-2,4,6)(Ⅰ)和[Cp2Zr(OC6H4Cl-p)]2O(Ⅱ)晶体结构和分子结构

化合物(Ⅰ)属空间群C2/C,晶胞参数:a=19.618(11)A,b=9.356(4)A,c=15.985(8)A,β=128.84(3)°=4。分子有C_2对称性。 化合物(Ⅱ)属空间群P2_1/a,晶胞参数:a=8.329(2)A,b=36.509(13)A,c=10.647(4)A,β=96.04(2)°,z=4,Zr—O—Zr非直线型161.1(9)°。Zr—O键有部分双键性质。 在两个化合物中,Ti原子和Zr原子均为d°电子构型。均以四面体取向与二个环戊二烯基环和二个O原子键合。对两个化合物中的M—O键进行了讨论。     

弱混合条件下序列的极值

文献[1—4]就弱混合条件下平稳序列的极值之极限分布进行过讨论。本文进一步推广到更一般的序列(包括同分布序列)的情形,并且得出文献[2,4—6]所涉及的高斯序列的极值问题正是本文所述渐近独立序列的极值问题的特殊情形,使所得结论包括了文献[1—7]中相应的主要结果。另外,本文以t_?代替通常的n,以u_n(x)代替x/a_(n)+b_n(a_n>0),使讨论更一般化。     

KdV方程的特征速度的Lax猜想的证明

本文证明Lax提出的对KdV方程u_l+6uu_x+u_xxx=0的如下猜想:存在N个正常数ci,j=1,2,…,N和2N个常数θ_i^±,j=1,2,…N对方程的任一解u(x,t)有其中S为一孤立波。