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三电子原子的超球坐标分析和基态能态计算 总被引:1,自引:0,他引:1
用超球坐标表示多电子原子的薛定谔方程,从符合Pauli原理的全反称波函数出发,推导出相应的超球径耦合微分方程,其形式与双电子原子的相似。以九维超球谐为投影函数构造S3群不可约表示的对称基,将超球谐-广义Laguerre展开法(HHGL)推广到Li原子,首次对其Schrdinger方程的精确求解进行了研究,基态能量的计算值与实验值接近。最后,还从波函数出发对提高计算的精度进行了讨论。 相似文献
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利用相关函数-超球谐-广义Laguerre函数方法,研究He原子^3S态波函数向超球谐函数展开的收敛行为。截止于l=0,1,2的超球谐函数给出的本征能分别与组态相互作用的s-,sp-,spd-极限能一致。仅用44个超球谐函数,便得到了与精确的HylleraasCI变分能量小数点后第5位的2^3S,3^3S的4^3S态本征能吻合。 相似文献
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给出了一种直接求解三体原子Schrdinger方程的完整势谐展开方法,包括联立的超球径耦合微分方程和广义本征能方程;将其应用于类氦离子,得到了非常精确的基态和低躺激发态的本征能. 相似文献
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对薛定谔方程的严格数值求解, 尤其是发展标准方法之外的、 包含新功能的解法, 一直是物理学研究的基本关注点. 本文介绍一种近些年发展的一维函数近似解方法, 该方法通过对波函数的不同坐标分量进行处理来求解原子和分子体系的薛定谔方程. 电子的试探波函数被离散化到实空间均匀格点上, 因此可以通过残差矢量校正的方法对其进行改进. 一维函数方法本身的特征决定其非常利于数值积分, 避免了很多由常规的多电子、 多中心势分子积分所带来的问题. 计算中, 最终能量是从严格的能量上限逐渐收敛所获得, 计算出的两电子薛定谔波函数呈现出常规单电子近似方法所含有的电子关联效应. 不同于密度泛函理论及Hartree-Fock的单电子解法, 本方法对电子-电子排斥能的多体效应的处理更加精确. 相似文献
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《高等学校化学学报》2021,(7)
对薛定谔方程的严格数值求解,尤其是发展标准方法之外的、包含新功能的解法,一直是物理学研究的基本关注点.本文介绍一种近些年发展的一维函数近似解方法,该方法通过对波函数的不同坐标分量进行处理来求解原子和分子体系的薛定谔方程.电子的试探波函数被离散化到实空间均匀格点上,因此可以通过残差矢量校正的方法对其进行改进.一维函数方法本身的特征决定其非常利于数值积分,避免了很多由常规的多电子、多中心势分子积分所带来的问题.计算中,最终能量是从严格的能量上限逐渐收敛所获得,计算出的两电子薛定谔波函数呈现出常规单电子近似方法所含有的电子关联效应.不同于密度泛函理论及HartreeFock的单电子解法,本方法对电子-电子排斥能的多体效应的处理更加精确. 相似文献
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以作者所在实验室最近完成的He原子基态的电子动全港学实验结果为基础,对三类He原子基态波函数进行了分析与检验.结果表明,电子动量话学是获取电子波西数信息的有用手段.且实验结果与理论计算的联系文*已报导了本实验室最近完成的He原子基态的电子动量话学实验结果.此实验的条件满足准自由碰撞的要求问,平面波冲量近似是适用的,因而实验测定的(e,Ze)反应的符合计数N可表为问本文自始至终采用原子单位(an),除非另有说明.在(1)中,C是比例常数,只与实验条件有关;PO,PI和马分别是人射电子和两个出射电子的动量,Th是… 相似文献
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超球坐标下相关函数对锂原子基态本征能收敛行为的影响 总被引:1,自引:0,他引:1
在超球坐标下,由3个对称相关函数exp[-α(r1+r2+r3)](α分别为,√-2E/3,2.76和核电荷数z),利用相关函数-超球谐-广义Laguerre函数方法(CFHHGLF)直接求解Li原子的Schrdinger方程,计算基态本征能。从数值来看,α=z结果最好,其次是α=2.76,变参数α较差;而从径向的收敛速度来看,变参数α收敛最快,α=2.76收敛较慢,α=z时本征能只有当对称基超过100时才呈现收敛趋势。结果表明,在超球谐展开方案下只有α=z的相关函数才能得到高精度的本征能量。 相似文献
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按照玻尔(Bohr)的理论,电子在原子中的运动在一定程度上只是一种简单的机械运动。但事实上,电子是波动性与微粒性的矛盾统一体。它有能量、质量和动量,但它的运动不服从牛顿第二定律,而是服从波动方程。用量子力学研究原子结构的基本方法之一,就是首先写出它的薛定谔(schr(?)dinger)方程,然后求此方程的解。此方程的解叫做波函数。在一定条 相似文献
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本文用一种新的方法求解A+BC体系的转动非弹性散射问题,即在径向耦合方程的势能耦合项中只取对角项,并用Morse势拟合Lennard-Jones势,从而可得去耦合径向方程的两个解集。渐近分析表明,此两个解集分别相应于入射波和出射波。将总波函数按总角动量的本征函数展开,展开系数为常数乘以上述得到的径向函数。再将总波函数代入Schrdinger方程,则可得到散射矩阵。计算结果表明,本法比IOS法更接近CC法,但计算量比后者少得多,且方法严谨。 相似文献
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势谐函数展开方法下的快速收敛研究 总被引:1,自引:1,他引:0
势谐函数展开方法下的快速收敛研究王沂轩,邓从豪(山东大学化学院,济南,250100)关键词超球坐标,势谐函数,广义Laguerre函数(GLF)超球坐标表象中的势谐(PH)展开方法是减少超球径耦合微分方程的数目和广义本征矩阵的维数,以解决高维超球谐(... 相似文献
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引入相关函数,将势谐-广义Laguerre函数(PHGLF)方法发展为相关函数-势谐-广义Laguerre函数(CFPHGLF)方法,应用于He,H~-,Li~+和Be~(2+)等三体体系的n~1S(n=1~4)态.得到了比由PHGLF方法更精确的激发态n~1S(n=2~4)本征能量,且从n=2至4,与Hylleraas组态相互作用(HCI)能量愈来愈近,如He原子的3个激发态的本征能与最精确的HCI之差分别为0.001 827,0.000 666,0.000 376(a. u.);但基态的能量本征值逊于PHGLF方法.结果表明,非势谐函数对基态波函数尚有较显著的贡献,对激发态波函数的贡献较小;在势谐方案下,对基态(1~1S)应考虑电子间的相关,对于激发态重要的是消除电子与核间的歧点. 相似文献
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《中国科学:化学》2016,(1)
本文采用X2C(exact two-component)哈密顿量,结合我们最近发展的含旋轨耦合的运动方程耦合簇方法,在EOM-CCSD级别上,用接近完备的基函数计算了一系列闭壳层原子体系的最低单重和三重激发能以及激发态的旋轨耦合分裂能.结果显示,对于IIA族原子、IIB族原子、IIIA族阳离子以及稀有气体原子,本文计算得到的激发能与实验值差别通常在0.1 e V以内.对于IB族正离子,由于CCSD方法对其基态存在较大误差,因此激发能被显著高估.对于激发态的旋轨耦合分裂能,前五周期IIA族原子、IIB族原子、IIIA族阳离子计算结果与实验结果吻合非常好,差别通常在1%以内.对于第六周期体系,这个方法得到的激发态旋轨耦合分裂能与实验比有一定误差,这可能是由于求解Hartree-Fock方程时忽略了旋轨耦合所导致.对惰性气体原子,即使是较轻元素,这个方法给出的旋轨耦合分裂能与实验值也有一定差别. 相似文献
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优化了计算平衡几何态分子电子能量的两个新方程.优化方程应用于有代表性的包含8到48个电子的49个多原子分子.与自洽场(SCF)值加以比较表明,本文结果在所有用类似的近似方程的计算结果中是最好的,十分接近精确值. 相似文献
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推引原子谱项的标准及快速方法 总被引:2,自引:0,他引:2
在普通化学、无机化学以及许多结构化学教课书中,对于多电子原子的处理往往采用中心力场近似,即:(1)假设有单电子状态存在,而且近似认为每个电子是在核及余下电子所产生的球对称中心势场中运动;(2)通过简便的斯 相似文献
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本文用格林函数方法推导几类含一个杂原子共轭烯烃分子的能级方程.以丁二烯带一个杂原子端基的衍生物为例,整个分子可以看成丁二烯和杂原子两个组成部分.用格林函数方法可以通过丁二烯的本征函数和能量本征值,杂原子的库伦积分及两个组成部分之间的相互作用来表达衍生物的能级。然后采用图解法容易求得 HMO 能级,并且可以明显地看出杂原子端基对衍生物能级的影响.除带杂原子端基的情况以外,图解法也可以用到其它比较复杂的含一个杂原子共轭分子上. 相似文献