J/ψ三级二体强衰变过程的自旋-宇称分析

本文给出了级联衰变过程e⁺+e^－→J/ψ→V+X,X→P₁+Y,Y→P₂+P₃(V代表矢量介子,P_i代表赝标介子)的角分布螺旋度形式,为通过J/ψ三级二体强衰变过程对中间态X粒子进行自旋-宇称分析提供理论公式.     

J/ψ强子衰变过程的矩分析

本文给出了过程e⁺+e^－→J/ψ→V+X,V→P₁P₂或P₁P₂P₃和X→pp的角分布螺旋度形式,并在此基础上进行了矩分析,得到了若干关系式,有助于确定玻色共振态X的自旋J_x以及过程J/ψ→V+X的螺旋度振幅之比.     

e++e－→J/ψ→V+X,X→3P过程的角分布螺旋度形式

本文给出了过程e⁺+e^－→J/ψ→V+X,X→P₁+P₂+P₃(V和P_i分别代表矢量介子和赝标介子)的角分布螺旋度形式,为确定上述过程中间态X的自旋和宇称提供了理论公式.     

ι-E疑难和推广的矩分析

本文引进过程e⁺e^－→J/ψ→γB,B→P₁P₂P₃的矩的光子角分布来讨论ι-E疑难,得到了判断J/ψ→γKKπ过程中产生的共振峰是否包含E(1⁺⁺)分量的一个有效判据.     

BEPC共振事例的碎裂特性

发现e⁺e^－→J/ψ→3g三胶子碎裂的末态强子多重数〈n〉满足与e⁺e^－→q₀q₀连续区事例相同的普适质量关系〈n〉=A2S+12I+1exp(–bm2).表明胶子、夸克碎裂成强子时有相同的规律性.同样可以把参数A解释为直生介子、重子多重数〈M〉+〈B〉.虽然对Υ→3g与连续区事例进行比较,末态重子多重数增高2.5倍,但是利用我们对J/ψ→3g共振区的计算研究,没有发现J/ψ→3g事例有类似的特征.     

确定ξ(2230)自旋的一种新方法

本文得到了过程e⁺e^－→J/ψ→γB(J^η)、B(J^η)→P_{1P2的矩的光子角分布,提供了确定ξ(2230)自旋的新途径.}     

J/ψ辐射衰变过程中产生的ξ(2230)的研究

用推广的矩分析方法研究了过程e⁺e^－→J/ψ→γ+X, X→pp, 得到了该过程的矩的表达式, 并用于确定衰变到pp的共振态X的自旋; 还给出了用矩关系式表示的过程的螺旋度振幅比.     

对过程e+e－→J/ψ→γ+X(JPC),X→BB(重子,反重子)的角分布和共振态X的自旋–宇称分析

用螺旋度角分布方法对过程e⁺e^－→J/ψ→γ+X(J^PC),X(J^PC)→BB(重子,反重子)进行了分析,得到了X具有不同自旋─—宇称时角分布及投影角分布的形式,从而可以通过对实验数据的分析来确定共振态X的自旋性质.     

e+e－→J/ψ→γB,B→P1P2的角分布和玻色子B的自旋分析

本文给出了过程e⁺e^－→J/ψ→γB,B→P₁P₂的螺旋性形式(HF)^[1]和等效相互作用形式(EIF)^[2]之间的关系.在B的不同自旋(J=2,4)下赝标介子的角分布显示,为了确定B的自旋,存在敏感区域和不敏感区域.令人遗憾的是,θ/f₂(1720)和ξ(2230)的数据正好掉入不敏感区域.     

过程e+e－→J/ψ→V+X(JPC), X→3P的矩分析

用推广的矩分析方法对过程e⁺e^－→J/ψ→V+X(J^PC), X(J^PC)→3P进行了研究,着重讨论了多态耦合的共振峰复杂结构,并由此得到了一些矩的关系式.利用这些关系式,可以通过对实验数据的分析来确定宽共振峰的耦合模式,进而确定它们的质量,宽度,自旋等重要性质.     

J/ψ衰变中f0(975)的实验研究

本文基于北京正负电子对撞机(BEPC)上北京谱仪(BES)所收集到的国家自然科学基金资助.7.8×10⁶J/ψ事例,系统研究了J/ψ→φπ⁺π^－和J/ψ→ωπ⁺π^－两个衰变道,给出了过程的分支比以及f₀的位置和宽度参数,并对J/ψ→φf₀,f₀→π⁺π^－过程的角分布进行了拟合,首次确定出该过程的螺旋度振幅比.     

在BEPC/BES上寻找同位旋标量1－+奇特态

在单态和多态耦合两种情况下,讨论了在BEPC/BES(北京正负电子对撞机/北京谱仪)上,通过J/ψ衰变过程J/ψ→V+X,X→a₂+π寻找同位旋标量1^－+奇特态的可能性.结果表明,对于J/ψ的辐射衰变过程和强子衰变过程,这种可能性都是存在的.     

高能正负电子对的湮没与超窄共振ψ粒子的作用

本文给出了R=(σ(e⁺e^-→强子))/(σ(e⁺e^-→μ⁺μ^-))随能量上涨的一个解释。研究了新发现ψ粒子所具有作用的性质,指出其强度f²/(4π)～10^-5—10^-6。求得峰值截面σ₀=(12π)/m_ψ²(Γ(ψ→e⁺e     

强子衰变过程J/ψ→V+X,X→V+V的角分布分析

本文讨论了J/ψ的强子衰变过程J/ψ→V₁+X,X→V₂+V₃,V₂,V₃→2P(或3P)(其中V_i代表矢量介子,P代表赝标介子).对于具有不同自旋-宇称J^P的中间态X,得到了相应的角分布的螺旋度形式.这些公式对于利用BEPC上得到的J/ψ事例,确定上述过程中间态X的自旋-宇称是有帮助的.     

强子衰变过程J/ψ→ωπ+π－中的多道耦合

讨论了强子衰变过程J/ψ→ωπ⁺π^－包含的三个不同中间过程J/ψ→ωf₂(1270),f₂→π⁺π^－和J/ψ→b₁^±(1235)π⁺,b₁^±→ωπ^±的耦合问题.这种耦合效应的考虑对于精确测定共振态f₂和b₁^±的参数以及这些反应道的螺旋度振幅比是十分重要的.     

用推广的矩分析方法确定J/ψ→X十f0(980)中玻色共振态X的自旋─宇称

用推广的矩分析方法讨论了过程J/ψ→X+f₀(980),X→K⁺K^－,f₀(980)→π⁺π^－.利用得到的矩表达式,可以确定玻色共振态X的自旋-宇称.     

由ψ(2S)→π+π－J/ψ道测量J/ψ轻子道衰变分支比

利用北京谱仪(BES)上取得的ψ(2S)数据,对ψ(2S)→π⁺π^－J/ψ,J/ψ→1⁺1^－和J/ψ→任意末态两个过程进行了细致的研究,得到J/ψ的轻子道衰变分支比为B(J/ψ→e⁺e^－)=(5.90±0.07±0.16)%和B(J/ψ→μ⁺μ^－)=(5.96±0.08±0.16)%,由此给出Be/Bμ的值为0.990±0.018±0.024.假定Be=Bμ,J/ψ的轻子道衰变分支比为B(J/ψ→1⁺1^－)=(5.93±0.05±0.16)%.上述结果可用来估计强相互作用耦合常数αs和QCD减除参数∧.     

过程J/ψ→γX,X→P1P2中X自旋的矩分析法

本文给出了用矩分析法分析J/ψ→γX,X→P₁P₂辐射衰变过程中玻色子X自旋的原理和方法,并利用这种方法对θ(1720)的自旋进行了蒙特卡洛研究,从中看到该方法可以有效地测定X的自旋.作为一个例子,把该方法用于北京谱仪(BES)J/ψ→γK⁺K^－衰变道低质量区域共振态的自旋分析,结果表明该方法是可行的.     

最小Higgs模型在ILC上可能的味改变物理迹象

在最小Higgs(LH)模型中, 由于引进了类矢量顶夸克T, 对弱作用流产生了新的影响. CKM矩阵从3×3变为4×3, 在树图下出现味改变中性流(FCNC). 本文研究了在国际高能直线对撞机(ILC)上能否通过e⁺e^－→tc+tc和e⁺e^－→WWν_eν_e→(tc+tc) ν_eν_e过程探测到LH模型所预言的FCNC信号.     

中性top-pion的产生和衰变

研究了顶色辅助的人工色(TC2?)理论预言的中性top-pion π0t的产生和衰变.结果表明:在高能正负电子对撞(LC)实验中,通过e⁺e^－→γπ0t和e⁺e^－→Z π0t过程可以产生大量的π0t粒子,通过e⁺e^－→γπ0t→γtc和e⁺e^－→π0tZ→tcZ过程可以探测中性top-pion π0t?的可能物理迹象.