关于一阶半对称空间

设g_(ij),R_(hijk),R_(ij),R分别是黎曼空间V_n的度量张量,曲率张量,Ricci张量,数量曲率。记号“,”表示关于g_(ij)的共变微分。 若V_(n)的曲率张量满足方程R_(hijk,lm)-R_(hijk,ml)=O (1)则称V_n为半对称空间。 若V_n是一阶的,即V_n可安装到一个平坦空间F_(n 1)中作为后者的非平坦超曲面,则成立下面的Gauss-Codazzi方程     

关于一阶四维爱因斯坦空间

§1 引言如果一个黎曼空间 V_n 关于它的 Ricci 张量 R_(ij)为均匀的,即满足关系式R(ij)=R/n g_(ij),(1.1)其中 R 为 V_n 的尺度曲率,g(ij)为尺度张量,则 V_n 称为爱因斯坦空间;如果它又是一阶的,即它自己不是平坦空间但能安装在一个 n+1维的平坦空间 S_(n+1)中,则必存在对称     

关于一阶单纯黎曼空间

1.在研究基本粒子的规范场引力理论中,涉及到这样一类特殊的黎曼空间,即它的Ricci张量R_(αβ)满足方程:R_(αβ;γ)-R_(αγ;β)=0,(α,β,γ=1,2,…,n)~1)。(1.1)其中分“;”表示关于空间尺度张量a_(αβ)的协变微分。这就是所谓单纯空间(Pure Space);方程(1.1)叫做杨振宁引力场自由方程。显然,它是经典的爱因斯坦引力场自由方程:     

关于一阶对称的黎曼空间

一、引言如果黎曼空间V。的曲率张量R。称为循环的黎曼空间〔'";当又,二0,即V。的曲率张量满足空间,即空间的曲率张量除满足(1.1)或(1.2)外,还满足 R*'了*只, R*'*'几,一卜R。,,,几*二O(1 .3)其中几,午0.若(1.1)中久,斗0,则(1.3)是(1.1)的推论, 本文研究一阶的对称空间,得到了这种空间的线素和曲率张量特征,特别是在纯量曲率不为零的情况下,给出了曲率张量简明的代数特征. 平坦空间显然是一阶对称空间,我们以下假定所研究的空间V,不是平坦的. 如果V,是一阶空间,则有     

关于2Kn空间

§1.引言 n维黎曼空间V_n:ds~2=g_(ij)(x~k)dx~idx~j的黎曼曲率张量R_(hijk)或共形曲率张量C_(hijk)满足下列条件时分别定义为如下的各种空间(逗号“,”表示共变导数)其中θ_1及α_(lm)都是不全为零的,且α_(lm)是对称的(h,i,j,k,l,m,=1,2,…,n)。 若存在不全为零的对称的α_(lm)使     

射影曲率张量循环的黎曼空间——Ruse 空间的一个特征

黎曼空间的曲率张量循环(叫做 Ruse 空间)必然导致射影曲率张量循环。但本文却用间接的方法证明了各种射影曲率张量循环的黎曼空间一定是曲率张量循环的空间,从而给出了Ruse 空间的另一特征——射影曲率张量循环。     

关于一阶爱因斯坦空间的一个定理

如所知,如果黎曼空间V_n的度量张量g_(ij)和利齐张量R_(ij)满足关系R_(ij)=(R/n)g_(ij) (i,j=1,…,n),(1)则V_n称为爱因斯坦空间.上式中R是数量曲率.关于一阶爱因斯坦空间E_n,Fialkow.A,曾证明:定理A 平坦空间内的正常爱因斯坦超曲面E_n(n≥4)是超球面,超平面或可展超曲面.即此E_n是常曲率的.所谓正常超曲面V_n是指行列方程|Ω_(ij)-g_(ij)|=0的初等因子是简单的.     

关于拟常曲率空间的几个定理

设黎曼流形(M,g)上存在一个向量场ξ,使得在每一点P∈M都有(i)ξ_p≠0;(ii)对所有的截面o∈C(ξ_P,θ(p))的截面曲率都相等,这里C(ξ_p,θ(p))表示与ξ_p作成角θ(p),0≤θ(p)<π/2的二维平面的集合,则(M,g)称为拟常曲率的,简称为QC空间。黄正中教授在[1]中确定了QC空间以余维数1浸入于R~(n 1)中的可能性,求得了它的典则度量,以及QC空间为循环空间的几何结构等。本文取消g为正定的限制,且相应地ξ_p≠0,年0改成g(ξ,ξ)_p≠0。我们求得了QC空间的典则度量,证实它能以余维数1浸入在至多除去一个常曲率C外的任何常曲率空间中。确定了QC空间为Ricci循环空间,为二次循环空间的几何结构。最后讨论了QC空间的开玲向量场。     

利齐循环黎曼空间和利齐对称黎曼空间的一些性质

<正> §1.引言设Vn是基本形式为的黎曼空间,Rijkh,Rij,R分别表示Vn的曲率张量,利齐张量,数量曲率;Rijk,lh,Rij,l表示它们的共变导数（见[1]）。若Rijkh是循环张量,即     

一阶共形平坦空间的几个性质

<正> 本文根据白正国教授的《可等距嵌入任何常曲率黎曼流形1》论文中的一个结果,得到非常曲率一阶共形平坦黎曼流形的Ricci张量的结构形式,即Rαβ=Eaαβ+Fvαyβ,显然有vα=aαβvβ是其Ricci主方向,作为一个结果,我们概括为定理1。由此,我们给出了一阶共     

容有全脐超曲面族的某些黎曼空间

从 Wong Yung-Chow 在 （1）,（2）等文献中得出的有关结果见到,Einstein 空间 E. 可容有常数平均曲率的全脐 Einstein 超曲面族．那么,其它某些黎曼空间也容有这样的超曲面族吗？如果容有,又至多有几族？本文得出的定理 5 到定理 11,指出了实质 共形对称空间等黎曼空间不容有平均曲 率不恒为零的这样的超曲面族 ,而定理 4 和定理 12 则指出非常曲率的共形平坦空间以及非 Ricci 对称 、非Ricci 循环的共形循环空间至 多容有一族 （ 平均曲率不恒为零的 ） 这样的超曲面． 本文的其它结果 ,得出了容有上述超曲面族的黎曼空间的一些性质 ．     

关于共形循环的黎曼空间

不久前,Adati, T. 等在[1]中证明了如下的 定理A 若一个P-Sasaki流形M_n(n>3)是共形循环的,则该流形是亚射影的. 同时,[1]中还证明了其它有关的一些定理,其中涉及的流形的黎曼度量是正定的.然而,对于一个黎曼空间来说,它的度量可以是正定的,也可以是非定的.本文从满足某些几何条件的黎曼空间出发,导出了同上述定理对应的结论.     

关于利齐循环黎曼空间和利齐对称黎曼空间

<正> §1.引言设V_n是一个n维黎曼空间,基本形式为φ=gijdx~1dx~j(i,j=1,…,n),(1.1)当V_n的黎曼曲率张量R_ijk~h满足     

偶数维Damek-Ricci空间的曲率

选取最低偶数维的非Riemann对称的Damek—Ricci空间，即秩为5的部分八元数Heisenberg群的一维可解扩张，构造出一种14维Damek—Ricci空间，它的截面曲率的上界可以达到0．     

共形平坦空间中的常曲率超曲面

本文得到关于共形平坦空间中的常曲率超曲面的一个定理:共形平坦空间V_(n+1)(n>3)中的常曲率超曲面M~n在任一点的n个主法曲率中至少有n-1个相等,且为单变量的函数。更确切地说即:M~n沿n-1族曲率线都有常数的主法曲率。     

黎曼流形中曲率张量的基本性质

本文完全采用整体方式来讨论黎曼流形中的四种曲率张量即黎曼曲率张量、射影曲率张量、共园曲率张量和共形曲率张量的一些基本性质,以及它们之间的关系。     

射影平坦spray的射影Ricci曲率

研究了射影Ricci平坦的spray和度量, 首先讨论射影平坦spray在给定的体积元条件下何时满足射影Ricci曲率为0的条件. 在此基础上, 刻画出在常用的Busemann-Hausdorff体积元情形下, 射影平坦Randers度量的射影Ricci曲率, 并给出Ricci曲率为常数时该度量的具体构造.     

关于欧氏空间中共形平坦超曲面的变形问题

1.n 1维欧氏空间E~(n 1)中超曲面V~n的变形问题一直是为人们所研究的.如所知,E~n在E~(n 1)中的等距浸入是可变形的,且其变形依赖于n个单参数的任意函数.紧致的正常曲率黎曼流形S~n在E~(n 1)中等距浸入必为超球面,即是不可变形的.Bepбеций,л.л.曾讨论了四维欧氏空间E~4中一个主法曲率为零,且另外二个主法曲率不相等的共形平坦超曲面M~3的局部安装结构.本文的目的在于确定E~(n 1)中局部为可变形的共形平坦超曲面M~n的几何特征,给出其分类,并证实E~(n 1)中紧致的共形平坦超曲面M~n的刚性.主要结果为     

一类爱因斯坦Finsler度量的若干性质研究

爱因斯坦度量是Ricci曲率常数的度量以及比爱因斯坦度量更一般的弱爱因斯坦度量,在理论物理中有重要的意义.本文研究一类称为广义(a,β)-度量的Finsler度量,首先得到广义(a,β)-度量F=aφ(b~2,s)在共形条件下的Ricci曲率;其次证明当F=aφ(b~2,s)是弱爱因斯坦度量,且φ=φ(b~2,s)是关于s的二次多项式时, F必定是Ricci平坦爱因斯坦Finsler度量;最后根据Ricci平坦Finsler度量的定义直接得出F是Ricci平坦Finsler度量的等价方程.     

关于常曲率黎曼空间中的共形平坦超曲面

1.Schouten,J.曾证明欧氏空间E_(n 1)(n>3)中共形平坦超曲面C_n~(1))的一个特征是它在每点n个主法曲率中至少有n-1个相等,求得欧氏空间内共形平坦超曲面C_n(n≥4)的线素,证明主要类型的亚射影空间A_n是一阶的。此时,实现曲面是正常的。至于外围空间是常曲率空间S_(n 1)(K)时,白正国教授证明了 定理A 常曲率空间S_(n 1)(K)(n>3)的正常超曲面V_n为共形平坦的充要条件是V_(?)在各点n个主法曲率中至少有n-1个相等。