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介质中点电荷所受电场力的研究 总被引:1,自引:0,他引:1
在两个自由点电荷的电场中,两点电荷之间的相互作用力与点电荷所受的电场力是不同的.在真空中,这两种力是相似的,因为它们都满足这两点电荷之间相互作用的库仑定律.无论在真空中还是介质中,这两个点电荷之间的相互作用力都由它们相互作用的库仑力决定.但在一般情况下,在介质中,作用在点电荷上的电场力是不能由这两个点电荷之间的库仑力决定的.在电场中,如果让各向同性的均匀介质无限分布,作用在点电荷上的电场力仍可由两点电荷间的库仑力决定.本文还研究了介质中点电荷所受的电场力等于两点电荷之间的库仑力的充要条件. 相似文献
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在两个自由点电荷的电场中,两点电荷之间的相互作用力与点电荷所受的电场力是不同的,在真空中,这两种力是相似的,因为它们都满足这两点电荷之间相互作用的库仑定律,无论在真空中还是介质中,这两个点电荷之间的相互作用力都由它们相互作用的库仑力决定,但在一般情况下,在介质中,作用在点电荷上的电场力是不能由这两个点电荷之间的库仑力决定的,在电场中,如果让各向同性的均匀介质无限分布,作用在点电荷上的电场力仍可由两点电荷间的库仑力决定,本文研究了介质中点电荷所受的电场力等于两点电荷之间的库仑力的充要条件。 相似文献
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q变形带电Fermion相干态和q’变形的SU(3)电荷、超荷Fermion相干态 总被引:1,自引:0,他引:1
利用q变形的Fermion振子代数讨论了q变形的带电Fermion相干态和q变形的SU(3)电荷、超荷Fermion相干态.利用q-FermionFock空间中的基失的完闭性,得到上述两种相干态的具体表现形式.将q变形的结果与普通结果比较发现:在变形参数q=1时,q变形的带电Fermion相干态和SU(3)电荷、超荷Fermion相干态自然回到普通的带电Fermion相干态和SU(3)电荷、超荷Fermion相干态. 相似文献
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采用微观可视化的高速摄像技术直接观察了燃烧源亚微米颗粒物间的相互作用形态,发现了亚微米颗粒间存在“吸引-旋绕-排斥”形态的相互作用。通过颗粒受力分析,认为传统所考虑的曳力、重力、库仑力、范德华力不能解释这种相互作用.根据亚微米颗粒荷电的不均匀性特征提出颗粒静电力应包括净电荷库仑力和感应偶极子间作用力两部分.感应偶极子间作用力是近程力,具有径向和周向两个方向,在颗粒比较接近的时候迅速增大,并能导致颗粒之间相互旋绕和排斥。该力与上述几种力综合起来可以很好地解释实验发现的这种颗粒相互作用形态。 相似文献
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库仑定律历史的几点说明曾铁(安徽宣城师范)一般的电磁学或物理教科书,介绍库仑定律时均谈到了库仑扭秤及其著名的实验,并说1785年库仑通过扭秤实验,最先得到了静电力F反比于距离平方,正比于电荷电量乘积这一关系,进而建立了库仑定律。然而史实不尽如此,不是... 相似文献
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思维的惯性——电荷守恒吗? 总被引:2,自引:2,他引:0
文章通过100年来物理学研究的进展说明“电荷是某种流体”的观念不正确,连续的电荷q的守恒定律早已让位于分立量子数(电荷数Q=q/e)的守恒定律.还进一步讨论了这一演变的各种涵义. 相似文献
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Thomas-Reiche-Kuhn求和规则是对算符x或eikx而言的.本文给出了下列算符普遍形式所适用的求和规则:Ⅰ.F=F(x);Ⅱ.F=F(p);Ⅲ.F=F(x,p)是x和p的整函数. 相似文献
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一对静止电荷之间的库仑力,是沿联线方向的.从另一“运动”参照系来看,每个电荷除受电场力作用外,还受到磁场力作用,其合力就不再沿它们联线方向了.根据经典理论,它们将会受到电磁场的力矩作用,并且会统质心“旋转”起来.然而从“静止”参照系或角动量守恒来看,“旋转”是不可能的.利用相对论电磁学和力学观点,就可以解决这个“佯谬”问题.一“运动”参照系中的电磁场 在“静止”参照系S中,有两个静止电荷 ql和 q2,如图一所示.另有一“运动”参照系S′,以v速运动.固定在两参照系的空间坐标系,分别为(x-y-z)和(。’,/,Z’).同时取“出/和“… 相似文献
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本文就孤立导体面电荷密度与表面的曲率的关系进行定性地分析.带电导体处于静电平衡状态时,导体内部电场强度必定处处等于零,即E内=0.由E内=0,可以直接导出如下几点推论:(1)导体是等势体,表面是等势面;(2)导体表面场强处处与表面垂直;(3)由高斯定... 相似文献
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两个静止的电荷只受到静电库仑力的作用, 当这两个电荷运动时, 一个运动电荷要在另一个电荷处产
生磁场, 另一个电荷还要受到洛伦兹力. 这一简单电磁力的变化反映了相对论, 只有用做匀速运动电荷电场的变化
与产生的磁场, 才能求出电荷受到的作用力, 也可以用相对论力的变换求出电荷受到的作用力 相似文献
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本文用第一原理的LDF-LMTO-ASA方法,以超元胞Ba4Bi4O(12),(Ba3K)Bi4O(12),(BaK)Bi2O6,(BaK3)Bi4O(12),K2Bi2O6五种“样本”计算由于Bi(+3)和Bi(+5)二种价态以及K掺杂引起各芯态能级化学位移的变化.“样本”的电子结构与实验相符,即Ba4Bi4O(12)是Eg=2.0eV的半导体,(Ba3K)Bi4O12是Eg=1.6eV其价带顶有少量空穴的半导体.其余“样本”是金属.芯态的LDF本征值经原子模型△SCF修正更接近实验值.用正态分布表达各芯态能级除化学位移外各种“环境因子”的影响,结合任意组份五种“样本”的伯努利分布,计算芯态电子能谱随x的变化.结果表明,所有芯态的自旋一轨道分裂与实验完全相符,Bi(+3)和Bi(+5)二种价态引起各芯态化学位移的变化均小于0.2eV,K掺杂使各芯态结合能略有增加,其中Bi(4f),Ba(5d)约1.3~1.5eV,其他芯态约0.4eV,以上计算结果与实验基本一致. 相似文献
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我们计算了边缘费米液体中的温差电系数,发现得到的理论表达式与YBa2Cu3O7-δ(δ=0.53和δ=0.35)上的正常态实验数据拟合得比较好。通过拟合我们得到了电荷和自旋激发与电子之间相互作用的有效耦合常数为0.633(对于δ=0.53)、0.685(对于δ=0.35),电荷和自旋激发的特征能量为114meV(对于δ=0.53)、106meV(对于δ=0.35)。我们还发现这些材料中的费米面非常 相似文献
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关于有心力的几点注记 总被引:1,自引:1,他引:0
分别讨论了三种类型的有心力:F=F(r)er、F=F(r)er及F=(α/r2)er的对称性与守恒量;并指出偏心率矢量或Runge-Lenz矢量ε=[αer+V×L]/|α|的重要性. 相似文献