6Li的d-α集团结构态的相移分析和广义本征值分析

本文用含有软排斥心势和自旋-轨道非中心势的核子-核(N-N)力和具有d-α集团结构的波函数, 从单道共振群方法(RGM)相移分析和广义本征值分析两方面, 统一研究了⁶Li的(1⁺, 0)基态、(3⁺, 0)第1激发态、、(2⁺, 0)第3激发态、、(1⁺, 0)第5激发态. 结果表明: 从相移分析和相征能量分析两方面都说明了⁶Li的基态主要是l=0的d-α集团结构束缚态, 而第1、3、5激发态主要是l=2的d-α集团结构非束缚态.     

高能核-核非弹性散射和炮弹核结构的影响

在Glauber理论基础上, 在刚性炮弹近似下, 给出了核-核非弹性散射振幅. 具体计算了1.37GeV的α+C¹²非弹性散射2⁺(4.44MeV)和3^－(9.64MeV)的微分截面, 并讨论了炮弹核α的不同密度分布对散射的影响.     

略去核心交换的共振群方法(QRGM)

(1)为避免RGM中冗长的计算过程, 本文从物理图象的考虑出发, 提出了一种略去核心交换的共振群方法(QRGM). 该方法对于以双幻数核C为核心的三集团系统A+(BC), 认为C是严格封闭的, 于是可抛弃C与其他两个集团之间的反对称交换和各种交换力, 但仍保留其他非满壳集团之间的反对称交换和各种交换力. (2) 按这种三集团模型推导给出了单道QRGM的一般公式. (3)将这种QRGM用于A=d, B=0, C=a的d+a系统, 计算了弹性散射相移和微分散射截面, 得到的结果与实验符合甚好, 初步说明了这种QRGM简单而有效. (对于三集团n+⁶Li(d+a)的QRGM研究也得到了满意的结果, 将另文发表.)(4)讨论了d+a散射中交换效应的影响.     

31.2MeVα粒子在10,11B核上散射的研究

我们测量了31.2MeV的α粒子对^10,11B的散射角分布,结果表明在¹⁰B核上有反常现象;在¹¹B则无反常现象。我们采用了光学模型加雷奇极模型进行了计算和分析,结果表明,对于1p壳核,诸如α+¹⁶O,计算结果与实验测量很好符合,而对于α+¹⁰B则不成功。采用双v次幂光学模型分析时,对于α+¹⁶O的符合程度稍次于前者的结果;对于α+¹⁰B仅能定性符合。众所周知,上述模型对于α+⁴⁰Ca的分析与实验结果的符合是十分好的。由此可以得出结论:2s-1d壳核与1p壳核的大角反常散射的机制不同;同时也表明1p壳核的反常散射机制亦有差异。     

OBEP在某些有限核的Hartree-Fock计算中的应用

本工作以忽略了自旋轨道耦合项和张量项的单玻色子交换势作为核子-核子的相互作用势, 用Hartree-Fock方法计算¹⁶O、¹²C和⁸Be的基态结合能、核半径和粒子波函数, 得到了令人满意的计算结果.     

π在振动核上的散射

我们利用光学势计算了π与振动核的弹性和非弹性散射的角分布. 通过π⁺和π^－散射的比较探讨了中子和质子跃迁密度. 并且, 讨论了振动核低能级的虚激发对散射微分截面的影响.     

Skyrme势与A=18核的低能谱计算

本文在Kuo, Lee和Latcliff的有效势折线图展开理论框架的基础上, 尝试采用Skyrme势计算了¹⁸O及¹⁸F的低能级. 计算结果表明, 无论是采用Vautherin和Brink提供的Skyrme势参数还是采用Krewald等改进的Skyrme势参数, 用于开壳核的计算结果都不好.     

用扩展Skyrme力计算有限核微观光学势

本文讨论了用扩展Skyrme力和Hartree-Fock方程计算微观光学势的方法. 首先由变分原理导出了HF方程, 并用两种不同的方法得出了球形核光学势的计算公式, 然后对不同入射能量(0—350MeV)用八组Skyrme力参数计算了对称核¹⁶O、⁴⁰Ca及非对称核⁹⁰Zr的微观光学势. 结果表明其形状和随能量的变化趋势是合理的, 在中能区出现了"酒瓶底"形状, 同时明显地体现了壳效应.     

π介子在大变形核上的散射

在程函理论的框架下, 利用π核一级光学势, 我们讨论了π^±介子在大变形核上的弹性与非弹性散射. 在封闭近似下, 我们考虑了到达低激发态的虚激发对弹性散射的影响. 对于180MeV的π^±在¹⁵²Sm核上的散射, 理论结果与实验数据作了比较.     

16O+24Mg和20Ne+24Mg弹性散射的机制

本文考虑了两碰撞核间核子结团的转移机制, 解释了象¹⁶O+²⁴Mg和²⁰Ne+²⁴Mg这样一些4N核间的弹性散射微分截面后角振荡上升的反常现象. 在原子核分子轨道模型的理论框架下, 将交换势的强度作为唯一的可调参数, 数值计算较自然地拟合实验结果.     

核分子的振转模型

为解释¹²C+¹⁶O反应系统的中间结构,本文提出一种核分子的振转模型。     

关于M-3Y力等效G-矩阵元对f-p壳核的有效性

本文采用M-3Y力等效G-矩阵元, 并利用折线图多体方法来计算⁴²Ca和⁴²Sc的能谱, 结果表明, M-3Y力等效G-矩阵元对0f-1p壳核区的核结构的微观计算是适用的.     

α粒子在24Mg核上大角反常散射的研究

在?_L=12°至178°,每间隔2°测量了18.1MeVα粒子在²⁴Mg同位素核上的弹性散射角分布和部分非弹性散射角分布。α+²⁴Mg弹性散射角分布在大角区呈现强烈振荡结构,微分截面全面增强。标准光学模型和复合核弹性散射（通过H-F公式）不相干相加的计算不能预言这一反常现象。角动量相关吸收光学模型能相当好地与实验数据拟合。角动量相关吸收势光学模型对其他能量的α粒子在²⁴Mg核上弹性散射实验角分布的拟合也进行了计算和讨论。     

两核子吸收机制与飞行π介子

本文推广静止π吸收的两核子模型用于讨论几百Mev飞行π介子被原子核吸收后发射核子能谱的现象。计算了220MeVπ介子被¹²C。⁵⁸Ni和¹⁸¹Ta核吸收后的发射核子能谱以及吸收截面σ_abs、平均发射核子数N和π⁺/π^-吸收后发射质子的产额比值R与A的依赖关系。这些实验都能成功地用两核子吸收机制给与描述。     

夸克-反夸克的单胶子交换势与核子-反核子相互作用的等效位势

本文利用Fierz变换, 求得了夸克-反夸克湮灭道准至p²/m²修正项的单胶子交换势, 并利用这一位势计算了核子-反核子相互作用的等效位势, 得到与文献[1]不同的结果.     

(p,π-)反应的两核子模型

本文提出了 A（p,π^-）B 反应的两核子模型,给出了反应矩阵元的约化和与核结构的关系.在平面波近似下,计算了入射质子能量为185 MeV 时的¹³C（p,π^-）¹⁴O（O+基态）的微分截面,定性地符合实验结果.     

中等质量核的裂变有效转动惯量

本工作采用固体径迹探测器和半导体探测器测量了120MeV ¹⁴N+¹¹⁸Sn和138MeV ²⁰Ne+¹¹⁸Sn裂变碎片角分布. 使用建立在统计模型基础上的碎片角分布理论公式拟合实验上测量的碎片角分布. 由碎片角分布各向异性计算中中等质量裂变核在鞍点的有效转动惯量J_eff, 并且讨论了在参数Z²/A<30的区域内核的鞍点形变.     

核分子12C+12C振转谱的对称性

本文利用U(5)群代数对核分子¹²C+¹²C振转谱进行分类. 结果表明, 利用动力学对称性U(5) U(4) O(3)可以较好地描述¹²C+¹²C核分子振转能级的对称性质.     

氘-核自洽微观光学势的温度依赖性

本文在Skyrme相互作用参数与温度无关的假定下,利用Green函数的质量算符方法和半经典变分方法,推导了有限温度下氘-核自洽微观光学势的计算公式,计算和分析了在不同氘核入射能量下d+⁴⁰Ca和d+⁹⁰Zr光学势的温度依赖性。     

12C+12C核分子共振

本文利用核分子振转模型, 解释了¹²C+¹²C反应系统的中间结构现象.