超核13C17O低激发态的研究

本文从唯象的Λ-α相互作用位和¹²C、¹⁶O的独立α粒子模型波函数出发,采用折迭位方法,求出了Λ-¹²C、Λ-¹⁶O等效相互作用位的解析表示,在此基础上计算了超核¹³C、¹⁷O的低激发态能量和自旋轨道耦合效应所引起的¹³C第一激发态的能级劈裂,并对Λ-¹²C、Λ-¹⁶O等效相互作用位和¹³C、¹⁷O的有关问题进行了分析和讨论.     

超核的α集团结构和_Λ~(17)O的Λ分离能

用超核的α集团结构和Λ α相互作用唯象位计算了 13ΛC的Λ分离能 ,得到与实验数据符合甚好的结果 ,在此基础上进一步预言了 17ΛO的Λ分离能 ,得到与经验值符合得最佳的结果 ,优于现有国际上的理论计算     

关于Λ-α有效相互作用以及超核_(ΛΛ)~6He与_Λ~9Be的研究

本文用给出_Λ~5He的Λ结合能实验值的Λ-α有效相互作用,统一地用超球谐函数方法的绝热近似,研究了超核_(ΛΛ)~6He的双Λ结合能与_Λ~9Be的Λ结合能.得到的结果比较满意的.     

利用手征SU(3)夸克模型研究轻双Λ超核_(ΛΛ)~6He,_(ΛΛ)~5He, _(ΛΛ)~5H,_(ΛΛ) ~4He和_(ΛΛ)~4H的结合能

在手征SU(3)夸克集团模型下,通过共振群方法(RGM)计算了双Λ超核~6_(ΛΛ)He, ~5_(ΛΛ)He, ~5_(ΛΛ)H, ~4_(ΛΛ)He和~4_(ΛΛ)H的结合能．结果表明,假定双Λ超核具有双Λ集团和壳心核集团构成的两集团结构,得到的~6_(ΛΛ)He超核的结合能与实验值基本吻合,表明手征SU(3)夸克集团模型不仅能较好地描述重子谱、N-N和Y-N相互作用及轻Λ超核的结合能,也能较好地描述Y-Y相互作用及双Λ超核的结合能．使用相同的模型参数,计算了轻双Λ超核~5_(ΛΛ)He, ~5_(ΛΛ)H, ~4_(ΛΛ)He和~4_(ΛΛ)H的结合能,指出了它们存在的可能性．     

∧超核_∧~9Be、_(∧∧)~6He和_(∧∧)~(10)Be的动力学结构

本文在α集团模型下,利用谐振子基展开和广义Talmi-Moshinsky变换,完成了对Λ超核_Λ~9Be、_(ΛΛ)~6He和_(ΛΛ)~(10)Be能谱的变分计算.借助统一的α-α、Λ-Λ势和修正的Λ-α势,使_Λ~9Bc、_(ΛΛ)~6He和_(ΛΛ)~(10)Be的能级得到自洽的描述.此外,对上述三个Λ超核的结构和粒子间的关联也作了研究和分析,得到一些有意义的结果.     

_∧~(10)Be超核结构的研究

用~9Be+Λ二集团模型研究超核_Λ~(10)Be的结构.用~9Be的密度矩阵折叠Λ超子与~9Be集团间的ΛN相互作用,导出了折叠ΛN势的解析表达式.求解道耦合方程组得到_Λ~(10)Be的较低的激发态能谱.考虑到Λ超子在超核中的类胶作用会使芯集团更加紧密,在自由~9Be核的密度矩阵中引进了收缩因子S,调整S使重现_Λ~(10)Be结合能的实验值.计算并讨论了芯集团的收缩.     

Λ-α有效相互作用与超核_Λ~9Be的结合能

_Λ~9Be被看作α Λ α三体系统,α-α的相对运动对Λ的影响作浸渐近似,即用Born一Oppenheimer近似法,先严格求解以相对于α α运动的两中心问题,再求解α-α的相对运动方程。假设以Λ-α的相互作用为S波的可分离势外,几乎没有任意参量。计算出_Λ~9Be的结合能与实验值符合得很好。     

超核的α集团结构和Λ17O的Λ分离能

用超核的α集团结构和Λ-α相互作用唯象位计算了13ΛC的Λ分离能,得到与实验数据符合甚好的结果,在此基础上进一步预言了17ΛO的Λ分离能,得到与经验值符合得最佳的结果,优于现有国际上的理论计算.     

利用手征SU(3)夸克模型研究轻超核_Λ~5He,_Λ~4He和_Λ~4H的结合能

利用手征SU(3)夸克集团模型,通过共振群方法(RGM)得到非定域的YN相互作用势和Λ超子与壳心核的相互作用势,并用其计算了轻Λ超核5ΛHe,4ΛHe和4ΛH的结合能.计算结果表明,手征SU(3)夸克集团模型不仅能较好地描述Λp散射,也能较好地描述轻Λ超核的结合能.由于利用共振群方法(RGM)直接抽取的非定域YN相互作用势更为准确,因此计算得到的轻Λ超核5ΛHe,4ΛHe和4ΛH的结合能更符合实验数据,同时,这也为将来研究超核和多夸克体系确定了一套更为精确的模型参数.     

ΛN张量相互作用的首次观测

在用HYPERBALL进行的16ΛO的γ射线谱学测量中, 观察到由16ΛO的6.6 MeV 1－2 激发态跃迁到基态自旋翻转二重态( 1－1和0-)之间的两条γ射线. 由这两条γ射线的能量差得到基态二重态之间的能量间隔为26.4 ± 1.6(stat) ± 0.5(syst) keV, 并由此推导出ΛN之间的张量相互作用强度T=0.03MeV.实验还测定了16ΛO的激发态的激发能为6561.7 ± 1.1(stat) ± 1.7(syst) keV.     

自旋相关的Λ超子与核子间张量相互作用的首次观测

超核γ谱学国际合作组在用超球γ谱仪(Hyperball)进行的1Λ6O的γ射线谱学测量中,观察到由1Λ6O的6.6MeV12-激发态跃迁到基态自旋翻转二重态(11-和0-)之间的两条γ射线.由这两条γ射线的能量差得到基态二重态之间的能量间隔为26.4±1.6(统计误差)±0.5(系统误差)keV,并由此推导出ΛN之间的张量相互作用强度T=0.03MeV.实验还测定了Λ16O的12-激发态的激发能为6561.7±1.1(统计误差)±1.7(系统误差)keV.     

用Hartree-Fock方法研究△(1232)在原子核内的束缚问题

本工作用Hartree-Fock方法研究了核子共振态Δ(1232)在_Δ~4He、_Δ~(12)C和_ΔO系统中能否被束缚的问题。核子-核子与核子-Δ粒子之间的相互作用势均采用单玻色子交换势。计算结果表明,Δ粒子只在_Δ~4He系统中可被束缚,在_Δ~(12)C和_Δ~(16)O系统中均不被束缚。     

_Λ~5He中α粒子内能的变化对结合能B_Λ的重要影响

α粒子内部能量的改变,在以前的_Λ~5He结合能的计算中通常被略去.本文的研究表明,α粒子内能的改变对结合能的理论值产生重要影响.     

~(12)C离子与各种靶核相互作用的裂变激发函数

本工作采用金硅面垒型半导体探测器和固体径迹探测器测量了57.0—73.0MeV~(12)C ~(169)Tm,~(175)Lu,~(181)Ta,W,Re,Pt.~(197)Au,Pb和~(209)Bi裂变反应碎片角分布和裂变激发函数。由相当于全动量转移的裂变事件的碎片角分布统计理论直接确定了全熔合反应截面σ_(fu),从而获得了作为激发能函数的〈Г_f/Г_n〉实验值。与理论计算符合得到裂变位垒高度,标准偏差为2.5MeV。实验上确定的裂变位垒与非旋转液滴模型计算值相符合。用同样方法,我们还分析了已经发表了的~(12)C ~(174)Yb,~(12)C ~(198)Pt,~(16)O ~(142)Nd,~(16)O ~(170)Er,~(16)O ~(181)Ta和~(18)O ~(192)Os裂变反应激发函数,研究了裂变位垒随裂变核质量数A的变化,并且和液滴模型理论做了比较。     

利用手征SU(3)夸克模型研究轻双Λ超核^6_ΛΛHe,^5_ΛΛHe,^5_ΛΛH,^4_ΛΛHe,和^4_ΛΛH的结合能

在手征SU(3)夸克集团模型下, 通过共振群方法(RGM)计算了双Λ超核^6_ΛΛHe,^5_ΛΛHe,^5_ΛΛH,^4_ΛΛHe,和^4_ΛΛH的结合能. 结果表明, 假定双Λ超核具有双Λ集团和壳心核集团构成的两集团结构, 得到的^6_ΛΛHe超核的结合能与实验值基本吻合, 表明手征SU(3)夸克集团模型不仅能较好地描述重子谱、N-N和Y-N相互作用及轻Λ超核的结合能, 也能较好地描述Y-Y相互作用及双Λ超核^6_ΛΛHe,^5_ΛΛHe,^5_ΛΛH,^4_ΛΛHe,和^4_ΛΛH的结合能, 指出了它们存在的可能性.     

~(12)C(~7Li,t)~(16)O和~(20)Ne(d,~6Li)~(16)O反应的研究

本文把用于处理重离子引起的单粒子转移反应的Goldfarb-Buttle方法推广到多粒子转移反应。计算了~(12)C(~7Li,t)~(16)O和~(20)Ne(d,~6Li)~(16)O反应,用了~(16)O的全相干波函数,考虑了某些反冲因素,并将结果与实验作了比较。     

张量力在~(16)O+~(16)O熔合动力学中的效应

利用时间相关Hartree-Fock理论和完整Skyrme有效相互作用研究了~(16)O+~(16)O碰撞在库仑位垒附近的熔合动力学。数值计算是在没有任何对称性约束的三维笛卡尔基下完成。将时间相关Hartree-Fock理论和冻结密度近似下的能量密度泛函方法给出的库仑位垒与实验结果进行了比较,发现同位旋标量的张量项能降低自旋饱和体系~(16)O+~(16)O的库仑位垒,而库仑位垒高度随着同位旋矢量的张量项的耦合常数减小而降低。并计算了包含和不包含张量力的~(16)O+~(16)O熔合截面,发现张量力对~(16)O+~(16)O碰撞在库仑位垒附近的熔合动力学影响较小。     

对_∧~5He的过紧束缚问题的一个可能的新解释

本文在分析构成_Λ~5He的过紧束缚问题因素的基础上,对壳心核~4He的波函数作适当的调整,以现有的Λ-N相互作用势做计算,所给出的_Λ~5He基态的Λ超子结合能理论值与实验值大致相符.由此,_Λ~5He的过紧束缚问题可能得到解释.     

~(12)C轰击~(12)C,~(27)Al,~(nat)Ca反应中发射α粒子的测量与分析

我们测量了69.5MeV~(12)C轰击~(12)C,~(27)Al,~(nat)Ca反应中出射的α粒子的能谱和角分布.用快粒子激子模型理论计算了包含平衡和前平衡出射的α粒子成份.在这三个反应中它们构成α产额的绝大部分,其中前平衡发射的α粒子估计分别占11％、14％、16％.尚有一部分来自其它反应机制的贡献.     

氧化金激光诱导荧光光谱:b~4Π_(3/2)—X~2Π_(3/2)跃迁

研究Au—O键可以帮助人们更好理解不断发展的金化学科学,而氧化金AuO是含Au—O键最简单的模型,因此对氧化金分子的电子态结构进行研究有重要的科学意义。激光诱导荧光光谱是研究分子结构和化学键的有效手段。利用激光溅射结合超声射流技术产生气相氧化金分子(AuO),采用激光诱导荧光光谱技术测量氧化金在16 500～18 500 cm~(-1)范围内的电子谱。消融激光(Leibao Dawa-300)溅射高纯度(99.9%)金靶产生金原子,将靶材安装在真空步进电机上由步进电机带动转动,保证溅射激光每次打在靶材不同的位置,保证信号的稳定度。高压纯氧气经脉冲阀(Parker, General Valve, series 9)进入真空腔室与金原子反应生成气相氧化金分子AuO。Nd∶YAG激光器(Continuum SureliteⅡ-10)泵浦染料激光器(Sirah, Cobra-Stretch)输出线宽为0.05 cm~(-1)、脉宽为5 ns、能量为0.1 mJ·pulse~(-1)的激光,该激光激发前述产生的氧化金分子至激发态。扫描染料激光器,使用光电倍增管PMT(EMI, ET9202QB)探测此荧光。示波器卡(Picoscope 6404C,500 MHz,14 bits)将光电倍增管探测的信号转换成数字信号输入到计算机,采用基于LabVIEW的分析程序读取信号。分析所测量的光谱,带头在17 152.94, 17 552.17, 17 932.78和18 291.62 cm~(-1)的四个振转谱带被归属为b~4Π_(3/2)(v′=0, 1, 2, 3)-X~2Π_(3/2)(v″=0)跃迁谱。对转动分辨的光谱进行拟合,得到激发态b~4Π_(3/2)态的光谱常数,包括转动常数和离心畸变常数。分析了激发态可能的电子组态,为1σ~21π~41δ~42σ~12π~33σ~(*1)。