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发电机组转子轴系扭振模化系统的三重共振 总被引:9,自引:0,他引:9
建立了发电机组转子轴系扭振模化系统的数学模型,此模型具有平方非线性并受简谐激励作用.研究了系统的固有频率存在双重内共振关系ω3≈2ω2,ω2≈2ω1且Ω≈ω2时的三重共振问题.文中应用非线性振动的改进平均法,求得了系统三重共振的一次近似解,对三重共振的定常解进行了理论分析和数值计算,并进行了奇异性分析,文中指出三重共振解具有双饱和特性,对二种主要的理论分析和数值计算结果进行了实验验证,实验结果与理论结果相符. 相似文献
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从钢轨应力分析的要求出发,提出了弹性基础上开口厚壁杆的半解析计算方法.轨道截面上沿纵向的正应力分为弯曲正应力和约束扭转正应力,弯曲正应力可以根据弹性基础梁的弯曲理论求得,而约束扭转正应力将采用本文的半解析方法.把钢轨的横截面离散为有限单元,将位移(z方向)解表示为横截面上一个离散的数值函数(称为拟扇性坐标ω(x,y))与长度方向上的解析函数相乘的形式.用最小势能原理求解横截面上拟扇性坐标ω的有限元解和长度方向上解析函数表达式.以75kg钢轨为算例,计算了ω、-((e)ω)/((e)x) y和x-((e)ω)/((e)y)的结果,通过它们可以进一步计算钢轨中的约束扭转正应力和截面上的剪应力. 相似文献
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本文应用贝塞尔函数理论,根据不同的ω值获得了双参数地基上圆(环)板轴对称稳态振动的解析解。最后,给出了一些计算结果。 相似文献
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该方法以Gurtin变分原理为基础,在空间域作有限元离散,时间域取级数。本文研究了在交变载荷q(x,y,t)=P(x,y)sinωt作用下任意形状板时域级数的取法,使得各种支承条件的动力响应问题均可由本计算模式得到具有相当精度和效率的解。 相似文献
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本文主要利用Brouwer不动点定理和解的交差化积的方法,研究下列周期Riccati型方程y=f(t,y)=A(t)y^m+B(t)y+C(t)(m≥2,m∈N)其中,A(t)、B(t)和C(t)均是以ω为周期的连续函数,ω〉0解的振动性渐近性,不仅得以了方程(**)的非振动解与其ω周期解之间的渐近关系,而且得到了方程(**)存在振动解的必要条件和充分条件。 相似文献
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分数维空间中的损伤力学研究初探 总被引:25,自引:0,他引:25
结合损伤力学和分形几何理论,给出分数维空间中分形损伤变量定义ω(d,ζ)及其解析表达式.指出欧氏空间损伤变量ω0实际是分数维空间分形损伤变量ω(d,ζ)当维数取Euclidean维数时的一种特例,将欧氏空间损伤变量定义推广到分数维空间,建立起一种兼顾反映损伤细观结构效应和宏观损伤力学分析需要的损伤定义与描述方法.在此基础上,推导了材料损伤演化律和损伤本构关系的分形表达形式.作为例证,文中分析了单调压缩载荷下混凝土损伤及演化行为.实验对比分析表明:分形损伤模型较好地反映了混凝土实际损伤力学行为. 相似文献
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RLC串联电路与微梁耦合系统1:2内共振分析 总被引:1,自引:0,他引:1
研究电阻电感电容串联电路与微梁耦合系统的非线性振动,应用拉格朗日-麦克斯韦方程,建立受静电激励RLC串联电路与微梁耦合系统的数学模型。根据非线性振动的多尺度法,得到了在内共振ω2≈2ω1的情况下的近似解,并进行数值计算,得到用椭圆函数表示的解析解。计算结果表明,在无阻尼情况下,振动和能量在两个态间相互转换,没有能量损失。 相似文献
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应用耗散粒子动力学方法研究了胶体微泵.每个胶体小球按照既定的运动规律相继运动,从而可驱动流体.首先利用耗散粒子动力学方法计算了泊肃叶流动,验证了模拟的正确性.然后模拟了由六个胶体小球组成的周期性胶体微泵的工作过程.胶体颗粒与周围流体粒子之间采用了弹性碰撞模型;模拟中选择了合适的参数,从而可提高流体的粘度并保证DPD流体的不可压缩性.模拟结果与他人的实验数据进行了对比,两者很好吻合.模拟结果显示,胶体微泵的无量纲流量的绝对值随着小球运动ω的变小而增大;而随着ω的减小,无量纲流量的振幅也相应变大. 相似文献
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圆錐形(及圆柱形)壳体的振动型式和固有频率 总被引:2,自引:0,他引:2
本文首先用分析方法求出了圆錐壳的振型函数和横向振动固有频率的精确解,然后为了实际应用的目的,建議了一种簡化計算方法。 文内采用了扁壳理論形式或称Donnell形式的运动微分方程組;在忽略切向慣性力分量的假设下导出了以一个横向位移函数表示的独立方程,从而得到了振型函数的冪級数解答,由此可看出圆錐壳的振型函数具有非周期性和幅度递增很快的振蕩特性。 鉴于上述运算过于繁重,故再提出一种簡化計算方案,其物理概念为:給壳体上任一元素建立一物理模型如图2所示,将振动时产生的薄膜张力和抗弯(扭)力矩的弹性恢复作用分別看作二个弹簧k_1和k_2,壳体元素即图中质量m,这样就得到一个并联弹簧的单自由度系統;于是整个壳体就相当于由无限多个这种单自由度系統組成,而弹簧刚度則是坐标的函数。由于該模型的固有频率可由迭加关系——ω~2=k_1/m+k_2/m=ω_1~2+ω_2~2計算,故可推出,錐壳振动可以按无矩理論和純力矩理論分别計算出ω_1和ω_2,然后迭加而得固有頻率ω。这样将使計算大为簡化,且能得到滿意結果。文末提供了实驗驗証数据。 本文的計算可用于各种錐度的圆錐壳。同时为了論証上述方案的正确性,計算了a=0即圆柱壳情况;并給出了计算圆柱壳振动的簡便方法。为了计算完整的圆錐壳,还採討了錐尖处边界条 相似文献
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双参数地基板振动的中值定理 总被引:1,自引:0,他引:1
本文提出并证明了双参数地其板振动的中值定理。Gp=0,Gp=k=0就分别得到Winkler地基板和一般弹性薄板振动的中值定理。如果ω=0,ω=Gp=0,ωGp=k=0就分别得到双参数地基板,Winkler地基板和一般弹性薄板的中值定理。 相似文献
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一个水平等截面圆环(如图1),绕通过其圆心的垂直轴o-o以等角速度ω旋转,已知材料的单位体积重量为γ,弹性模量为E,圆环的平均直径D远大于圆环的厚度t,以致可认为横截面积A不抵抗弯曲而只受拉力,试计算圆环由惯性载荷引起的直径改变. 相似文献
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刘国栋 《应用数学和力学(英文版)》2002,23(11):1348-1356
IntroductionThekthorderN rlundEulerpolynomialsE(k)v (x|ω1,… ,ωk)andBernoullipolynomialsB(k)v (x|ω1,… ,ωk)aregivenbythefollowingexpansionformularespectively[1]2 kext(eω1 t+ 1 )… (eωkt+ 1 ) = ∞v=0E(k)v (x|ω1,… ,ωk) tvv!,( 1 )ω1…ωktkext(eω1 t-1 )… (eωkt-1 ) = ∞v=0B(k)v (x|ω1,… ,ωk) tvv!. ( 2 )Clearlyt… 相似文献
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本文从一类色散波的积分形式解出发,在陈和邹提出的自适应开路边条件的基础上,采用进一步引入局部瞬时等价波速,和将非线性色散关系式ω(k)在某个适当选定的k_0处作Taylor展开这两种不同方式,得到了几类不同的、可用于色散波,特别是色散水波的开路边条件。并利用两类有解析解的例子,计算了几种开路边条件的“聚散比”。计算结果表明,本文提出的方法是有效的。 相似文献
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《应用力学学报》2019,(5)
K型弯管锥头节点核心区由节点管、空心切头锥两部分组成。本文采用ANSYS参数化分析了节点管外径及其壁厚、弦管外径及其壁厚、腹管外径及其壁厚、腹管轴线与节点管轴线夹角?、屋面坡度i、弦管轴力与其屈服荷载的比值σz/fy对节点轴向刚度的影响。分析表明:减小弦管1与节点管外径之比、增加腹管的壁厚会降低节点的轴向刚度,屋面坡度对节点轴向刚度的影响不大,腹管受拉的节点轴向刚度优于腹管受压的节点轴向刚度;弦管承受轴拉力的节点轴向刚度优于弦管承受轴压力的。引入两个量纲归一化参数,即节点轴向刚度因子η和节点轴力因子ω,根据有限元计算的η-ω曲线,通过多元线性回归拟合了η-ω曲线的计算公式,该计算公式为钢管结构的分析及设计提供了节点刚度计算模型。 相似文献