α^2k的本征态是类虚化态

文章证明量子辐射场的α＾２ｋ的本征态是类虚化态，并给出ａ＾ｋ本征态的相干态迭加形式。     

原子-辐射场相互作用系统量子统计力学的相干态表述

用Ｈｅｉｓｅｎｂｅｒｇ－ｗｅｙｌｅ（简称Ｈ－Ｗ）群直积ＳＵ（２）群上的相干态表述了原子－辐射场相互作用系统的量子统计力学,引入一个新定义的分布函数,将平衡态下密度矩阵的Ｂｌｏｃｈ方程转换成可分离变量的偏微分方程,给出了方程的形式解,算符和其平均值的表示。     

利用SU（2）_（q，s）量子代数的两参数变形振子实现讨论SU（2）_（q，s）相干态

利用ＳＵ（２）ｑ，ｓ量子代数的两参数变形振子实现构造出与Ｐｅｒｅｌｏｍｏｖ相干态形式不同的ＳＵ（２）ｑ，ｓ相干态．证明了ＳＵ（２）ｑ，ｓ，量子代数的表示基是正交的，并讨论了它的相干态的归一性和完备性．指出ＳＵ（２）ｑ，ｓ相干态的相干性受参数ｑ，ｓ的影响，它比单参数变形ＳＵ（２）ｑ相干态更具一般性．     

编外粒子及可能存在的新物质态

从亚夸克物理中允许存在的编外粒子出发，探索了可能存在的双夸克态，双轻子态以及轻子夸克等新物质态，给出了它们的结构性和ＳＵ（３）对称表示。     

NⅢ—ArⅩⅣ离子的双电子激发六重态跃迁的理论计算

根据相对论多组态理论，采用ＧＲＡＳＰ２（１９９２）程序计算了ＮⅢ—ＡｒⅩⅣ的１ｓ２ｓ２ｐ３６Ｓ０－１ｓ２ｓ２ｐ２３ｄ６Ｐ跃迁精细结构，计算的波长值与Ｊ．Ｈ．Ｂｌａｎｋｅ［１］等人的计算值和实验值进行了比较，并为六重态离子谱线辨识提供了有益的参考。     

SU(1,1)相干态光场的统计特性及其对原子动力学行为的影响

研究了Ｂａｒｇｍａｎ指标为ｋ＝１／４和ｋ＝３／４的两种ＳＵ（１，１）相干态光场的特性，证明了两种相干态具有不同的量子统计特性，并讨论了光场初始处于ＳＵ（１，１）相干态时，双光子Ｊａｙｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ（Ｊ－Ｃ）模型中，原子的动力学行为及粒子数反转随时间的演化，证明了与初始一般相干态光场不同，原子展现出特殊的周期振荡和脉冲行为。 关键词：     

双光子Jaynes—Cummings模型中的Schoreodinger—Cat态及其演化特性

文章采用密度算符间的距离充分率证了双光子Ｊａｙｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ模型在初始相干光场较强时（ｎ≥１）在某些特定时刻（ｇｔ＝（２ｍ＋１）π／４，ｍ＝０，１，２，．．．）腔场演化为振幅相同而位相差为π／２或３π／２的两个相干态的叠加态，即Ｓｃｈｒｏｅｄｉｎｇｅｒ－Ｃａｔ态，给出了Ｓｃｈｒｏｅｄｉｎｇｅｒ－Ｃａｔ态的演化图象。     

利用Bell态实现量子隐形传态

量子隐形传态利用了量子的纠缠特性,在物理层实现了不可破译的量子密码通信.文章从信息论的角度描述了量子纠缠态的特性,给出了实现量子纠缠态的物理门线路;利用该量子纠缠态的量子线路,分析隐形传态的通信模型,给出了利用Bell态实现隐形传态的简单结构的量子线路,证明该量子线路是可行的,为进一步研究量子密码通信提供参考.     

量子玻色流体中的压缩玻色子对数态

导出参量相关的Bogoliubov幺正变换的封闭性表达式，在原粒子数表象中对角化量子玻色流体的约化Hamiltonian．将两模辐射场的非经典特性的表述推广到与流体的相互作用机制相应的量子玻色场，从波动和粒子统计的角度确认Hamiltonian本征态是非经典的压缩玻色子对数态． 关键词：     

第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的非线性高阶压缩特性研究

本文在文献２０的基础上进一步提出了多模辐射场的Ｎ－Ｙ最小测不准态、Ｎ－Ｈ最小测不准态、Ｎ－Ｙ压缩最小测不准态以及Ｎ－Ｈ压缩最小测不准态等的定义．构造了由多模（ｑ模）相干态｜｛Ｚｊ｝＞ｑ及其相反态｜｛－Ｚｊ｝＞ｑ的线性叠加所组成的第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场｜ψ（２）１＞ｑ，利用文献２０新近提出的有关多模辐射场的两种非线性高阶压缩的定义，首次对态｜ψ（２）１＞ｑ的Ｎ次方Ｙ压缩及Ｎ次方Ｈ压缩效应进行了详细研究．结果表明，１）当Ｎ为偶数时，态｜ψ（２）１＞ｑ恒处于Ｎ－Ｙ最小测不准态；当Ｎ为奇数时，态｜ψ（２）１＞ｑ在一定条件下可呈现出周期性变化的、任意阶的Ｎ次方Ｙ压缩效应．２）当ｑ·Ｎ为偶数时，态｜ψ（２）１＞ｑ恒处于Ｎ－Ｈ最小测不准态；当ｑ·Ｎ为奇数时，在另外的条件下，态｜ψ（２）１＞ｑ则可呈现出周期性变化的、任意阶的Ｎ次方Ｈ压缩效应．３）Ｎ次方Ｙ压缩及Ｎ次方Ｈ压缩效应的压缩深度与腔模总数ｑ、压缩参数Ｒｊ以及压缩阶数Ｎ等非线性相关，后者与上述参量的非线性关联程度要比前者的更强．     

关于奇偶q相干态的非经典特性

运用数值计算方法研究了ｑ畸变对奇偶ｑ相干态量子统计特性的影响。发现奇偶ｑ相干态（ｑ－ＣＳｓ）与通常的奇偶相干态有着显著不同的量子统计特性。压缩现象在这两种畸变态下均可呈准周期性地出现；反聚束和聚束现象都可在一定条件下的两种畸变态中出现。奇偶ｑ相干态与通常奇偶相干态的差异随ｑ值偏离１越大而越大。 关键词：     

利用三粒子纠缠态建立量子隐形传态网络的探讨

利用W态纠缠源可以产生三纠缠粒子，用这些相互纠缠的粒子作为量子信道，再辅以经典信道传送Bell基联合测量信息和von Neumann测量信息，便可实现量子隐形传态网络.基于上述思想，研究了三纠缠粒子量子隐形传态网络的物理基础，得到了基于三粒子W 关键词： 量子通信 量子隐形传态 W态')" href="#">W态     

双模场真空态与相干态的叠加态的准几率分布函数

辐射场的非经典态在量子光学中占有十分重要的位置,在实践中有着非常广泛的应用背景,因此如何构造出各种各样的非经典态引起了越来越多的人的极大兴趣和重视。本文中,我们构造了辐射场的一类新的非经典态,称之为双模真空态与相干态的叠加态。我们对该态做了详细的数值计算以及量子统计性质的讨论。我们构造了双模真空态与相干态的叠加态的数学结构,讨论了它的准几率分布函数。数值计算结果表明,双模真空态与相干态的叠加态具有非常显著的非经典性质,因此双模真空态与相干态的叠加态是一类新的非经典光场态。     

半磁半导体的输运性质和杂质态

半磁半导体是一类新型的半导体材料．本文主要阐述ｓｐ－ｄ交换相互作用对半磁半导体（ＳＭＳｃ）中输运特性和杂质行为的影响，讨论了量子输运特性，巨大负磁阻效应，磁场感生的金属─绝缘体转变等一系列新的物理效应以及束缚磁极化子的形成．     

我国科学家开辟量子纠缠态研究新途径

中科院武汉物理与数学研究所研究员陈泽乾从数学的角度证实了物理学家的猜测——多体量子位体系的最大纠缠态就是GHZ态．其研究论文《Bell-Klyshko不等式对多体量子位体系的最大纠缠态的刻画》．在国际物理学界的权威刊物《物理评论快报》最新一期上发表．     

含ZnS∶Mn~(2+)纳米晶玻璃中Mn~(2+)三种格位态的EPR研究

通过对ＺｎＳ∶Ｍｎ２＋ 不同含量的钠硼硅玻璃发光和激发光谱测量， 发现Ｍｎ 离子可能占据替位（Ｍｎ２＋ ）Ｓｕｂ 和间隙（Ｍｎ２＋ ）ｉｎｔ两种格位． 进一步的电子顺磁共振（Ｅｌｅｃｔｒｏｎ Ｐａｒａｍ ａｇｎｅｔｉｃＲｅｓｏｎａｎｃｅ， ＥＰＲ）实验证实了这一判断， 并从ＥＰＲ谱确认（Ｍｎ２＋ ）Ｓｕｂ， （Ｍｎ２＋ ）ｉｎｔ和Ｍｎ 团三种格位态的存在． 观测到ｇ 因子和超精细结构（ＨＦＳ）常数随纳米晶粒径的减小而增大． 这可能是由于量子限域效应下ＺｎＳ的ｓｐ３ 和Ｍｎ 的３ｄ５ 电子态杂化和表面态所引起的．     

辐射场的压缩的混沌态——Ⅰ. 特征函数和压缩性质

本文用Wigner特征函数方法将压缩的概念推广到一般量子态;详细讨论了一类新的光场状态——压缩的混沌态的量子统计性质,并提出辐射场与其共轭场的光子配组的概念作为其压缩性质的物理解释.     

缺少一个数态的相干态

引入一种新的量子光场态／ａ，ｍ〉，它是是由相干态／ａ／〉去掉一个数态／ｍ〉后经归一化得到，研究了ｍ顺次取不同值时态／ａ，ｍ〉的各种量子统计性质，这相当于用一根探针在相干态内部顺次扫描数态观察各不同数态在决定相干态性质上所起的作用由此得到了一些很有意义的结果，其中特别是我们发现了这样一量子光场态－－它们表明反群聚与后松分布这两种非经典光即使在单模情况下也只是基本等价而不是完全等价。     

截头相干态及其量子统计性质

本文引入一类新的最子光场态│αｍ〉，称截头相干态，它由Ｇｌａｕｂｅｒ相干态的数态展开式中去掉前面ｍ－１个数态所剩部分构成，即│α，ｍ〉＝ＡｍΣ＾∞ｎ＝ｍα＾ｎ／√ｎ！│ｎ〉，Ａｍ是归一化常数。我们研究了这些态的量子统计性质，预言了一种与相干态具有相同的一，二阶相干度但不同的高介相干度的光。     

边界振动的微腔中薛定谔猫态的产生

采用全量子理论,考虑了边界振动的微腔(振动边界视作频率为ωm的量子谐振子)与单模辐射场构成的系统,在薛定谔绘景中,给出了系统的时间演化算符,得到了系统的态函数随时间的演化关系.结果表明,当振动边界回到初态时的腔场态能给出许多与已有文献不同的薛定谔猫态,且通过调整单模辐射场的频率可以选择想要的薛定谔猫态.