孤立带电导体的电荷分布

本文就孤立导体面电荷密度与表面的曲率的关系进行定性地分析．带电导体处于静电平衡状态时，导体内部电场强度必定处处等于零，即Ｅ内＝０．由Ｅ内＝０，可以直接导出如下几点推论：（１）导体是等势体，表面是等势面；（２）导体表面场强处处与表面垂直；（３）由高斯定...     

对静电场中导体表面的电场强度的研究

在研究导体在外电场中感应产生感应电荷达到静电平衡状态时，导体表面的电荷分布与表面曲率和外电场分布情况有关，然而导体表面上的电场强度究竟由什么决定?是同导体内的电场强度即为零还是等于导体外周围附近的电场强度即为σ/ε0？还是既不等于零也不等于σ/ε0，而是由其他因素决定。     

带电导体椭球表面的电荷密度与电场

利用极限情形推断了带电导体椭球表面的电荷密度与电场强度.     

高斯定理在带电导体表面上的应用

本在静电平衡条件的基础上,应用高斯定理讨论带电导体表面的电场强度。     

带电导体椭球的静电场

根据带电导体椭球电场的对称性,从特殊方向的电场计算出带电导体椭球外的电势与椭球几何特征的关系,然后根据电势计算出带电导体椭球外的电场强度.     

孤立带电导体面电荷密度的分布

关于孤立带电导体表面上面电荷密度的分布问题,在普通物理学教科书中都有讨论,一般只是作为实验结论,在理论分析上比较粗略。本文试图从靜电场的基本性质出发,推导出电力线束发散程度与等位面的曲率之间的普遍关系式,从而定性地讨论孤立带电导体表面电荷分布情况。     

几种不同形状导体表面的电荷面密度

对无限大导体表面，楔形导体表面，半圆柱形凸起表面电荷面密度进行了具体的计算，结果表明在静电平衡的条件下导体表面虽曲率相同，但表面电荷面密度却可以不同．     

几种孤立带电导体的电荷面密度与曲率的关系

引言 本文试图计算某些形状规则的带电导体共电荷面密度与曲率的关系.本文的基本思路是:根据带电导体电场的电势[1],[2],可以求出导体表面的电荷密度(σ=E/4π=｜φ｜/4π).再利用微分几何有关曲率的知识,就可得到电荷密度与曲率的关系式. 下面先介绍微分几何有关曲率的知识.二、主曲率和总曲率[3] 平面曲线的曲率概念我们是熟悉的.下面我们说明曲面的曲率可以通过平面曲线的曲率来表示. 通过曲面上任一点M的法线,可以作出无穷多个平面,每个平面与曲面的交线称为M点的法截线.M点的法截线有无穷多条,每条都是平面曲线,都有确定的曲率.设M点…     

用双极坐标求解带电导体圆柱和无限大接地导体平板间的电势

利用双极坐标求解了带电导体圆柱和无限大接地导体平板间的电势分布,并对带电导体圆柱表面的电荷分布及无限大接地导体平板表面的电荷分布作了讨论.     

带电导体球表面处的电场强度

通过带电导体球阐述了面电荷所在处的电场强度并且对分别采用的面和壳物理模型的结果进行了比较。     

带电细圆环与导体球壳系统的场分布

先依电象法,推导均匀带电圆环在金属导体球壳内的"象电荷";再在球坐标系下,根据电场强度的计算公式与Tay-lor展开式,计算出均匀带电细圆环在全空间的电场分布的级数形式解;进而结合唯一性定理和电场的叠加原理,获得带电细圆环与导体球壳系统的空间场分布.     

均匀带电球壳球面电场强度计算方法的讨论

综述近20年来大学物理教学中,关于均匀带电球壳表面电场强度的讨论,概括出3种常见的解法,探讨了不同解法所得不同结果的本质,确定均匀带电球壳表面电场强度的最佳算法.     

中专物理(下册)期中测试样卷

一、填空题（２×２０＝４０分）１．自然界存在种电荷,电荷之间的相互作用力叫做力．２．一平行板电容器电容为５０μＦ带电量为５×１０－３Ｃ,两析间电压为Ｖ,若极板间距离为５ｃｍ,两板间的电场强度为Ｖ／ｍ．３．金属导体中自由电子定向移动的方向,跟导体中电流...     

导体表面的电荷分布

关于导体表面的电荷分布，部分普物教材和一些学者对此作过定量的计算和理论上的探讨，其中罗恩泽提出了导体表面电荷密度按表面曲率的分布函数理论．本文对罗恩泽的理论提出异议．笔者认为，赵凯华、戴显熹等人对此问题的论述是全面、正确的. 但他们的论述是定性的，本文对此作一些定量补充     

全国中专物理试题统测样卷（2）

全国中专物理试题统测样卷（２）一、填空题（２Ｘ１６—３２分）１·自然界存在种电荷，电荷之间的相互作用力叫做力．２．一平行电容器的电容为５０卜Ｆ带电量为５Ｘ１０－’Ｃ，两板间电压为＿Ｖ，若极板间距离为５ｃｍ，两板间的电场强度为Ｖ／ｍ．３．金属导体中自由...     

带电线电场中导体球上的特定电荷分布

研究了带电导体球在带电直线电场中的电荷分布问题,并计算了两种特定情况下导体球表面的电荷密度.     

保角变换法计算均匀带电圆柱与接地导体平面间的电场

根据保角变换法,通过对均匀带电圆柱与接地导体平面间的静电场进行的研究,得到了电势与电场强度的表达式,并导出了等势线和电场线函数.     

电学—题解

电学—题解解因金属球带电量为Ｑ，由高斯定理及电荷守恒定律可知导体球壳的内表面带电量为－Ｑ，球壳的外表面带电量为＋Ｑ．Ｂ部分受的总力等于Ｂ部分内外二表面所受库仑力的矢量和．在Ｂ部分半径为ａ的球面上任取小面元ｄＳ，如图所示．小面元面积用球坐标表为，则ｄＳ...     

均匀外电场中带电导体球表面上的电荷分布

本文通过物理上的分析，应用叠加原理、唯一性定理及类比方法得出了均匀外电场中带电导体球表面上电荷的分布规律，从而求出了球外电场的分布．     

电荷投影法在研究无限长导体薄板电荷分布规律中的应用

利用无限长均匀带电圆柱面的电荷分布规律和无限长带电直线的场强公式,采用电荷投影法推导了有限宽无限长带电导体的面电荷分布规律.根据电势叠加原理推导了电势积分式,利用场强与电势之间的关系推导了电场强度两个分量的积分式.将公式无量纲化,通过数值积分计算了电势和场强的分量之值.通过作图,显示了有限宽无限长带电导体薄板的电势和场强,画出了二维等势线和电场线,充分显示了场强的分布规律.