i=0替代i≠0的误差分析

用透射光栅测定光波波长,一般在分光计上进行,常用的方法是使i=0,这时光栅方程 dsinθ=kλ k=±1,±2,… (1) 当入射光束与光栅面法线成i角时,根据相邻光束的光程差计算,光栅方程为 d(sini±sinθ)=kλ (2) k=±l,±2,…式中“+”号表示入射光束与衍射光束在法线的同侧,而“-”号表示入射光束和衍射光束在法线的异侧。通常实验是在调节好分光计后,把透射光栅置于平台上,使汞灯光源通过平行光管垂直照射到光栅上,转动望远镜到一侧衍射     

Self -frequency- doubling Laser from 1331.0 nm to 665.5 nm in Nd∶GdCOB Crystal

ＨｉｇｈｏｐｔｉｃａｌｑｕａｌｉｔｙＮｄ∶ＣｄＣＯＢｃｒｙｓｔａｌ (7%Ｎｄ,2 5× 40ｍｍ3)ｕｓｅｄｉｎｔｈｅｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｗａｓｇｒｏｗｎｗｉｔｈＣｚｍｅｔｈｏｄ.ＴｗｏｃｒｙｓｔａｌｓｐｅｃｉｍｅｎｓａｒｅｃｕｔａｔｔｙｐｅＩｐｈａｓｅｍａｔｃｈｉｎｇ:ｆｏｒｓｐｅｃｉｍｅｎ 1 ,θ=66.5°,=1 45.5°;ｆｏｒｓｐｅｃｉｍｅｎ 2 ,θ=65°,=3 4 .6°.Ｕｓｉｎｇｐｌａｎｅ (2 0 1 ) ,(4 0 1 )ａｎｄ (0 1 0 )ａｓｐｌａｎｅｏｆｒｅｆｅｒｅｎｃｅ,ｔｈｅｒｅｓｐｅｃｔｉｖｅａｎｇｌｅｓｏｆｓｐｅｃｉｍ…     

电偶极振子电场的图示(续)

6　电偶极振子的Ｅｃ 线图图 2中Ｆ(ｒ,π/2 ,ｔ)图线的零点 ,极值点、拐点等反映了什么 ?为说明这些问题我们需先作电偶极振子的Ｅｃ 线图 .在 φ =φ0 (定值 )的平面内 ,Ｅｃ 线满足的微分方程是ｄｒＥｃｒ=ｒｄθＥｃθ将式 ( 4)代入上式 ,消去相同因子 ,得ｄｒ2ｃｏｓθ=ｒｄθｓｉｎθ即 ｄｒｒ =2 ｃｏｓθｄθｓｉｎθ =ｄ(ｓｉｎ2 θ)ｓｉｎ2 θ解上式得 1ｒｓｉｎ2 θ=恒量 ( 1 4′)或　Ｇ(ｒ,θ) =1ｋｒｓｉｎ2 θ=Ｋ(恒量 )　　 ( 1 4 )式 ( 1 4 )中ｋ仍为 ｗｃ,值得注意Ｅｃ 线形状不随时间变化 .用类似于求Ｅ线的作图法画出Ｅ…     

全国部分地区非物理类专业大学生物理竞赛题解 第十七届非物理类专业大学生物理竞赛试题及解答(续)

13.(10分 )　如图所示 ,一金质圆环以其边缘为支点直立在两磁极间 ,环的底部受两个固定档的限制 ,使其不能滑动 现环受一扰动偏离竖直面 0 .1弧度 ,并开始倒下 已知Ｂ =0 .5Ｔ ,环半径ｒ1=4ｃｍ ,环截面半径ｒ2 =1ｍｍ ,金的电导率为σ =4 .0× 10 7/Ω·ｍ ,设环重Ｆ =0 .0 75Ｎ ,并可以认为环倒下的过程中重力矩时时都与磁力矩平衡 ,求环倒下所需的时间ｔ 　　解 :依题意 ,在环倒下的过程中偏离原竖直方向θ角时 ,通过环面的磁通量为Φ =πｒ21Ｂｓｉｎθ (1)它变化引起的感应电动势为ε=ｄΦｄｔ =πｒ21Ｂｃｏｓθｄθｄｔ (2 )因为圆…     

基于二维结构薄膜的偏振选择相位光栅的研究

利用二维结构薄膜构建了具有偏振选择特性的新型相位光栅,借助严格耦合波分析(RCWA)方法计算了光栅各级衍射强度随入射光波长及入射角的变化,发现在垂直入射情况下,波长600—640 nm范围内,相位光栅对横向电学(TE)模主要产生0级衍射,而对横向磁学(TM)模产生±1级衍射,在波长633nm处,0级衍射光的偏振消光比为109.8,±1级衍射光的偏振消光比为334.6.利用时域有限差分方法对这种相位光栅的偏振分束现象进行了模拟,偏振分离角在玻璃基板内可以达到10°左右,最后模拟了入射角为23°时光栅对不同偏     

B工厂实验宣布CP破坏新结果

在 2 0 0 2年 7月举行的国际高能物理会议上 ,两个Ｂ工厂 (美国的ＰＥＰⅡ和日本的ＫＥＫＢ对撞机 )实验组———ＢａＢａｒ和Ｂｅｌｌｅ分别报道了它们在Ｂ介子系统中考察ＣＰ破坏效应的最新结果 .它们测量了表征ＣＰ破坏程度的参数ｓｉｎ2 β :ＢａＢａｒ的结果为 0 74 1± 0 0 6 7± 0 0 33,Ｂｅｌｌｅ则为 0 719± 0 0 74± 0 0 2 5 .两者之间符合得很好 ,其所达到的精度已无可怀疑地将ＣＰ破坏效应确定了下来 .回想三年之前 ,Ｂ介子中的ＣＰ破坏还只是一个合理的推断 ,而今天ＣＰ破坏已被确认为粒子物理标准模型的基础 .但是 ,实…     

用泵浦-探测方法研究ZnCdSe量子阱/CdSe量子点复合结构中的激子衰减

用飞秒泵浦－探测方法测量了ＺｎＣｄｓｅ量子阱／ＺｎＳｅ／ＣｄＳｅ量子点复合结构样品的透射特性。样品中ＺｎＳｅ垒层厚度为 １５ｎｍ,泵浦一探测结果得到上升沿时间为 ３６７±６０ｆｓ,下降沿时间为１．３±０．２ｐｓ。获得ＺｎＣｄＳｅ量子阱中激子寿命约为１ｐｓ。     

非均匀光栅的振幅分布和光强特性分析

从光栅自身的空间结构出发,用菲涅尔衍射公式推导了非均匀光栅的振幅分布公式(θi)和光强特性公式I(θi),用Maple程序给出了算例之不规则光栅衍射光强I(θi)随sinθi变化曲线,得到了非均匀光栅的衍射特性。一维透射平面光栅的振幅分布(θ)和光强分布I(θ)不仅与非均匀光栅的平均光栅常量有关,还与每个单元单缝的缝宽a有关。这一特性,补充完善了平面光栅衍射性质,同时,也为通过调整光栅空间结构,设计、研制、测试非线性光栅提供了理论依据。     

用正弦光栅测定折射率

一、原理全息正弦光栅的透射系数是一个矩形波函数[透光率=k(1+sin kx)]。把它置于n_0=1的空气中,当振幅为A_0的单色平行光垂直入射后,将衍射为三个级次(图1)。正弦的周期结构导致±1级以上的衍射波消失。     

J/ψ→Σ~0 “非汉字符号”~0 衰变研究(英文)

利用北京正负电子对撞机 (BEPC)上的北京谱仪 (BES)收集的 7 8× 1 0 6 个J ψ事例 ,研究了J ψ→Σ0 Σ0 衰变 .其衰变分支比为BR(J ψ→Σ0 Σ0 ) =( 0 97±0 0 4± 0 2 4 )× 1 0 - 3,角分布具有 dNdcosθ=N0 ( 1 +αcos2 θ)的形式 ,α值等于 -0 2 1± 0 2 7± 0 1 3 .     

J/ψ→∑0Σ0衰变研究（英文）

利用北京正负电子对撞机(BEPC)上的北京谱仪(BES)收集的7.8×106个J/Ψ事例,研究了J/Ψ→Σ0衰变.其衰变分支比为BR(J/Ψ→Σ0)=(0.97±0.04±0.24)×10-3,角分布具有dN/dcosθθ=N0(1+acos2θ)的形式,a值等于-0.21±0.27±0.13.     

试论王立军实验的意义

 2000年王立军等人在《自然》上发表了一篇重要论文“具有增益的超光速传播”,文中认为他们已成功地实现了光脉冲的超光速传播和从铯室(Ｃｓｃｅｌｌ)中的出射光脉冲在时间上超前于入射光脉冲。图1是实验的示意图:图1王立军实验(ＷＫＤ实验)示意图图1中,入射光脉冲于实验室参照系的时刻ｔ0进入铯室,于实验室参照系的时刻ｔＬ从铯室出去.在铯原子气的反常色散区群速指数ｎｇ=ｎ(ｖ)+ｖｄｎ(ｖ)ｄｖ=-310±5<0(1)光脉冲群速为负速度,即ｖｇ=Ｃｎｇ=-Ｃ310<0.(2)光脉冲在铯室内的通行时间为Δｔ(Ｃｓ)=ｔＣｓＬ-ｔ0=     

全息照相实验问题探讨

全息照相理论比较复杂，特别是在对实验现象的解释上，一些教材写得不够清楚.本文利用近代全息理论，对实验现象进行深入细致的分析与讨论.一、全息理论1.几何描述如图1（a）所示布置记录光路.为使讨论的问题简化并有利于再现实像，令参考光垂直人射干版.从图1（b）可看出，相邻干涉条纹的间距（光栅常数）为式中θ0为两束相干光的夹角，λ为光波波长.再现时，让与参考光相同的再现光也垂直入射在图1全息片上.其衍射角θp由光栅方程决定如图2所示，当k=0时，θp=0，表明零级衍射沿着再现光方向；当k= 1时，θ＋1=θ0，表明 1级衍射沿着原物…     

飞秒激光诱导瞬态光栅多级衍射

瞬态光栅测量法是一种时间分辨四波混频技术,它是研究介质非线性特性一种重要的手段.这种瞬态光栅测量方法对任何导致介质折射率改变相当灵敏,因而被广泛应用于研究物理和化学动力学过程.在介质中,当两束泵浦光在空间和时间上重合时,就构成一个光栅,光栅空间周期Λ=λex/2sin(θ/2), λex是激发波长,θ是两束激发光束之间的夹角.另外一束探测光(时间延迟)被这个光栅衍射,在布拉格衍射角度上产生一束相干光.在这种情况下,这个光栅形状是正弦的,而且只有一级衍射信号产生.然而,在超快超强激光(飞秒脉冲)作用下,可能在光栅亮区域里诱导一种 "溶解态",这样光栅形状将不再是正弦的,多级衍射信号可能产生.     

KZnF3:Fe3+体系局域晶体结构的理论研究

本文采用对角化三角场中d5组态完全能量矩阵的方法,研究了KZnF3Fe3+体系的局域晶体结构和EPR参量之间的关系.在分析中我们引入了双层配位模型,即配位体包括Fe3+离子最近邻的6个F-离子和次近邻的8个K+离子.计算表明KZnF3Fe3+的局域结构畸变源于一个K+离子沿C3轴方向(即[111]方向)向Fe3+离子的移动,从而诱导F-离子的位移,使得Fe3+-F-键与C3轴夹角发生变化.通过计算EPR的低对称参量D和(a-F),我们分别得出室温(T=300K)时的畸变角为△θ1=2.58°,△θ2=-1.4°和低温(T7=77 K)时畸变角为△θ1=2.85°,△θ2=-1.40计算结果与实验观察值△θ1=2.8±0.3°,△θ2=-1.1±0.3°相符合.     

亚波长介质光栅的闪耀特性分析

采用严格耦合波理论与矩阵LU分解法,求解了亚波长矩形介质光栅的衍射场,给出了TE和TM偏振波的耦合波方程组及其矩阵形式.通过数值计算分析了TE和TM偏振波的入射角、刻槽深度、入射波长等参量对＋1级衍射波衍射效率的影响.结果表明,当Λ=0.5λ0,θ=55°,d=0.38λ0,λ=10.6 μm时可以实现对TE偏振波＋1级的闪耀,衍射效率达到近90%,同时具有较宽广的角度适应范围.     

关于光栅衍射和单缝衍射的讨论

本文试想说明在大学物理教材及其相关参考书中,对于光栅和单缝在单行光线斜入射时衍射条纹的叙述不明确而展开的讨论． ［例１］用每１ｍｍ有５００条栅纹的光栅,观察钠光谱线（λ＝ ５９０ｎｍ）．向（ｌ）光线垂直入射时;（２）光线以入射角３０°入射时,最多能看到第几级条纹？ 首先分析平行光线垂直入射时,可由光栅公式：（ａ＋ ｂ）ｓｉｎ＝±Ｋλ; 而最大衍射角＝９０°,ｓｉｎ＝１所以, Ｋ＝±ａ＋ｂ／λ＝±３．３８ 显然取Ｋ＝±３． 即在中央明条纹（ｘ＝０）两侧分别有３条明条纹,这样最多能看到第三级明条纹． 其次当…     

提高叠栅条纹信号质量的一种新方法

在国内外普遍使用的细栅距幅光栅叠栅条纹系统中,衍射效应是很明显的,这是造成叠栅条纹信号的衬比(度)和正弦性不好的主要原因.本文在分析了叠栅条纹信号的基础上,导出了衍射光栅副中±1级叠栅条纹的相位与光栅副间隔,光线入射角等的关系,提出了用±1级叠栅条纹来提高叠栅条纹的信号质量,实验结果与理论分析一致,实际应用,效果良好.     

光学一题

波长 λ的平行光垂直照射于总缝数为 3(N+ 1)平面光栅上,每一缝宽为a、光栅常数为d.如作下列两种修饰,则其夫琅和费衍射光强将会怎样?(1)将第2、5、8、…、3N-1个缝盖以π相移膜片;(2)将第3、6、9、…3N个缝盖以。相移膜片.(解答在本期)“光学一题”解答 本题事实上是今年第6期所刊“一题”多组组合的形式.在不计单缝衍射调制作用下,计算衍射角θ方向上的叠加合振幅Aθ及光强Iθ.其中　　　　　　　　　　,是相邻光波在θ方向上的位相差.θ方向上的光强为光强分布画在解图(a)中.由于N很大,我们忽略各个次最大,而用竖线代表各级主极大的位…     

物理奥林匹克竞赛实验专题

第 4期试题解答1 )用橡皮泥固定一小段漆包线的两端 ,打开激光器 ,并对准漆包线 ,观测远处 (比如墙壁或隔板上 )的衍射条纹。用卷尺测量衍射条纹间距以及漆包线到墙壁的距离Ｌ。由衍射公式计算漆包线直径ｂ(若不用衍射法 ,可用千分尺测量ｂ) .设衍射图像第ｋ级暗纹到中心的角宽度为Δθ,有Δθ=ｋλｂ　　实际上 ,若测量± 1级暗纹 (即中央主极大的角宽度 )之间的距离ａ(图 1 ) ,则ａＬ =2 λｂ　　这时漆包线的直径减去漆膜厚度ｔ的 2倍 ,得到导电芯线的直径ｄ =ｂ -2ｔ。图 1　漆包线衍射示意图2 )连接电路如图 2 ,将单刀双掷开关分别连接…