部分U(6) SU(3)的约化标量因子的代数表达式

利用不可约张量基方法和相互作用玻色子模型的解析波函数,计算得到了U(6) SU(3)简单的约化标量因子.通过应用递推关系,得到了U(6) SU(3)的[N_π×[N_p][N₁N₂]的部分约化标量因子的代数表达式.     

正交基下的一些无多重性SU_NSO_N同位标量因子的解析表达式

本文导出了一些SU_NSO_NSO_(N-1)按SUSU(N-1)SO(N-1)态展开系数.利用该系数及已知的SO_NSO(N-1)同位标量因子,我们求得了SU_NSO_N关于耦合[w_1w_20…0]×[w_30…0]→[w′_1w′_20…0]的无多重性同位标量因子的解析表达式.     

SO(6) SO(5)同位标量因子的计算

本文用求约化矩阵元和逐步计算原理相互结合的方法计算了部分SO(6) SO(5)同位标量因子.     

SO(6)SO(5)同位标量因子的计算

本文用求约化矩阵元和逐步计算原理相互结合的方法计算了部分SO(6)SO(5)同位标量因子。     

U(6/20)超对称性的SU(3)的极限

本文讨论U(6/20)超对称性的SU(3)极限. 首先讨论有关群链的诸环节的约化问题, 接着讨论动力学的对称性, 而后以²³⁵₉₂U₁₄₃核将理论和实验作一比较.     

原子核中的U(6/4)超对称

在本文中,我们讨论了原子核中可能存在的一种动力学超对称性——U(6/4)超对称性。具有U(6/4)超对称性的原子核含有若干个sd玻色子及0,1,2,3,4个角动量为3/2的费米子,它的波函数可以用超李代数链 U(6/4)?SU(6/4)?SU(6)?SU(4)?SU(4)?SU(4) ?SU(4)?Sp(4)?SO(3)来分类。在本文中,我们给出了按以上超李代数链分类的波函数,并推导出了能谱公式。     

SU(3)模型中夸克与手征场的相互作用

从SU(3)_L×SU(3)_R无穷小变换下不变拉氏量的线性表示形式出发,给出了夸克-夸克间的相互作用势.分析表明SU(3)标量手征场对解释AN相互作用中自旋关系的性质是很重要的.     

时间有关的广义谐振子与外场的相互作用 SU(1,1)(?)h(3)线性非自治量子系统的严格解

利用代数动力学方法得到了SU(1,1)(?)h(3)线性非自治量子系统的精确解及其Cartan不变算子,并发现了量子解与经典解之间的新的间接对应关系.结果还表明代数动力学方法对于这种具有非半单李代数结构的线性动力系统仍然适用. 关键词：     

阶化李代数SU(m/n)的不可约表示

本文利用李代数SU(n)不可约张量的概念,给出求阶化李代数SU(m/n)不可约表示的方法。并且给出SU(3/2)和SU(m/n)若干较简单的不可约表示例子。     

运动磁单极子的规范势

本文利用诱导SU(2)规范势A_μ=?_μn×n的一些性质,从磁单极子的辐射电磁场强的已知表达式出发,构造出一个n场,使得由它得到的诱导势经约化之后得到的U(1)场强与磁单极子的辐射电磁场强一致。n得到之后,就得到SU(2)规范势,再经约化,就得到相等价的U(1)势,既然它的场强与磁单极子场强一致,它的U(1)势就是磁单极子的U(1)势,这个U(1)势是有奇异的(奇异弦),可以用分区表示的方法来避免它,当粒子静止时,这个势的结果与著名的吴-杨势一致。 关键词：     

静态延展外源时SU(2)和5U(3)规范场静态解的时间依赖关系

本文我们讨论有静态外源时SU(2)和SU(3)规范场静态解的时间依赖关系。引入一个新的规范不变量,利用新的规范协变量和规范势之间的时间关系,我们比文献[1]更精确地推出静态解时间关系。进一步我们得到了具有静态外源时SU(3)规范理论静态解的时间依赖关系。     

U(N) SP(N) O(3)的分支律

利用群的直乘分解公式,考虑U(N)群的[2a1b]表示按群链U(N)SP(N)O(3)的约化规则,给出了相应的比较简单的分支律递推公式.该公式在用计算机计算分支律时,不受秩和表示维数的限制.为求解这类问题的分支律提供了一种比较简单的算法.在简化同位旋1/2的单j费米子体系的母分系数计算中具有十分重要的意义.用同样的方法也可以求出群链U(N)O(N)O(3)的分支律.     

关于SU(2)规范场的结构

最近,吴大峻、杨振宁发现在Abel的U(1)规范场的情况下,磁荷的量子化数值与纤维丛的示性数相对应。但是在SU(2)规范场的情况下,由于球面上的SU(2)丛只有一种类型,于是必须寻找另外的拓扑不变关系,用它的特征类来区分具有不同单磁极的规范场。在文献[2]中我们曾注意到单磁极与SU(2)规范场的电荷算符的同位旋方向的拓扑关系,本文进一步结合SU(2)纤维丛及其U(1)子丛的关系,研究SU(2)规范场的分类。     

原子核形状演变的又一个特征指标E0跃迁及对102—110Pd偶偶核的应用

利用相互作用玻色子模型分别在U(5)—SU(3)和U(5)—O(6)描述下研究了^102—110Pd偶偶核的电单极跃迁.研究表明,这些偶偶Pd核能够用U(5)—SU(3)更好地描述.     

格点定模SU(2)-Higgs模型的解析计算

对格点上基础表示的定模Higgs场与SU(2)规范场耦合系统的相图进行解析计算至累积展开的第四级,用扫瞄确定变分参数的方法,得到与Monte Carlo模拟很好符合的相图.计算了N_τ=1的有限温度情形下SU(2)-Higgs系统和纯SU(2)模型的Polyakov线,对后者得到迄今最佳的近似解析结果β_c.     

A unified model with a generalized gauge symmetry and its cosmological implications

A unified model is based on a generalized gauge symmetry with groups [SU3c ]color×(SU2×U1)×[U1b×U1l].It implies that all interactions should preserve conservation laws of baryon number, lepton number, and electric charge, etc. The baryonic U1 b, leptonic U1 l and color SU3 c gauge transformations are generalized to involve nonintegrable phase factors. One has gauge invariant fourth-order equations for massless gauge fields, which leads to linear potentials in the [U1b ×U1l] and color [SU3c ] sectors. We discuss possible cosmological implications of the new baryonic gauge field. It can produce a very small constant repulsive force between two baryon galaxies(or between two anti-baryon galaxies), where the baryon force can overcome the gravitational force at very large distances and leads to an accelerated cosmic expansion. Based on conservation laws in the unified model, we discuss a simple rotating dumbbell universe with equal amounts of matter and anti-matter, which may be pictured as two gigantic rotating clusters of galaxies. Within the gigantic baryonic cluster, a galaxy will have an approximately linearly accelerated expansion due to the effective force of constant density of all baryonic matter. The same expansion happens in the gigantic anti-baryonic cluster. Physical implications of the generalized gauge symmetry on charmonium confining potentials due to new SU3 c field equations, frequency shift of distant supernovae Ia and their experimental tests are discussed.     

GRAND UNIFIED THEORIES

<正>Revised October 2011 by S.Raby(Ohio State University).16.1.Grand Unification16.1.1.Standard Model:An Introduction:In spite of all the successes of the Standard Model[SM]it is unlikely to be the final theory.It leaves many unanswered questions.Why the local gauge interactions SU(3)c×SU(2)_L×U(1)_Y and why 3families of quarks and leptons?Moreover why does one family consist of the states[Q,u~c,d~c;L,e~c]transforming as[(3,2,1/3),(3,1,-4/3),(3,1,2/3);(1,2,-1),(1,1,2)],where Q=(u,d)and L=(v,e)are SU{2)_l doublets and u~c,d~c,e~c are charge conjugate SU(2)_L singlet     

重偶偶核的α结团现象与集体激发的统一描述

本文建立了统一描述重偶偶核的四极集体运动、α结团和八极振动的代数模型U(6)×U(11), 给出了该模型的三种动力学对称性: SU(5)、SU(3)和SO(6). 计算了SU(5)极限下的能谱, 并与²¹⁸Ra核的实验数据进行了比较.     

亚层子大统一之其它可能的情况

本文建议在亚层子大统一模型中还应考虑其它可能的情况.因此对Montvay模型的全对称的情况进行了讨论.在要求渐近自由得到保持的条件下,得到了四个解.这四个解都可导致半单的SU(7)(?)SU(7)的亚层子大统一,但具体的表示与Montvay的不同.     

关于SU(9)大统一模型轻费米子质量等级问题的一个评注

按照文献[3]解决轻费米子质量等级问题的思想, 我们对SU(9)大统一模型作了系统分析. 结果是否定的, 任何SU(9)模型都不可能实现(α²,α,1)的方案.