群表示论的物理方法(Ⅴ) SU_3SO_3和SU_4SU_2×SU_2分类基

本文给出了核物理中常用的SU_3SO_3(f=1—6)和SU_4SU_2×SU_2波函数在Gelfand表象中的展开系数。     

正交基下的一些无多重性SU_NSO_N同位标量因子的解析表达式

本文导出了一些SU_NSO_NSO_(N-1)按SUSU(N-1)SO(N-1)态展开系数.利用该系数及已知的SO_NSO(N-1)同位标量因子,我们求得了SU_NSO_N关于耦合[w_1w_20…0]×[w_30…0]→[w′_1w′_20…0]的无多重性同位标量因子的解析表达式.     

一些U_NG同位标量因子的解析表达式

本文导出了部分U_6SU_3,U_N(U_1)~N及SO_7(SU_2)~3同位标量因子的解析表达式.     

群表示论的物理方法(Ⅳ)——SUmn?SUm×SUn和SUm+n?SUm?SUn分类基

本文证明了置换群CG系数和外积约化系数分别就是将任一SU_m和SU_n不可约基耦合成SU_mn?SU_m×SU_n和SU_m+n?SU_m?SU_n分类基的耦合系数,并给出了将SU_mn?SU_m×SU_n和SU_m+n?SU_m?SU_n分类基用Celfand基展开时计算展开系数的几种方法。给出了基本粒子中常用的SU₆?SU₃×SU₂和SU₈?SU₄×SU₂重子波函数。     

SU(mn) SU(m)×SU(n)单粒子母分系数

本文利用置换群CG系数计算了五个粒子以内的所有SU(mn) SU(m)×SU(n)单粒子母分系数.     

SU(mn)SU(m)×SU(n)单粒子母分系数

本文利用置换群CG系数计算了五个粒子以内的所有SU(mn)SU(m)×SU(n)单粒子母分系数。     

群表示论的物理方法(Ⅲ) 置换群外积约化系数和SU_n群CG系数

本文引进一个重要系数——置换群外积约化系数(ORC),讨论了它的性质和求法。导出了ORC和SU_n群CG系数间的重要关系式,给出了从ORC同时求出所有SU_n群CG系数的方法。     

Clebsch-Gordan系数的矩阵求法

在考虑两角动量耦合时,我们常要用到两种表象──耦合表象和非耦合表象.两表象间通过Clebsch-Gordan系数(以下简称C-G系数)相互联系.本文提出一种用矩阵力学求解C-G系数的方法. 设J=J1+J2,不难得出 这样便可以求得矩阵J2,Jz,将该两矩阵的共同本征矢在无耦合表象的基矢｜jm1j2m2>中展开,则展开系数即为C-G系数. 以上所述也可用矩阵直积的形式简单地表示出来.设(2j1+1)(2j2+1)维空间中两个因子空间V(j1)和V(j2)的基矢选取为:V(ji):｜j1j1>,｜j1j1-1>……匕一人>;V’“’:U小>,U小一1>@…··u。一人>而无耦合表象基矢选为中。,。分别…     

空间群O_h~7O~4T~2母分系数的计算

在群链G G_1 G_2中,把两个子群的IR(不可约表示)基相乘,然后把乘积基耦合成IR基,耦合系数我们称之为母分系数。本文把陈金全创立的本征函数法用于计算空间群的群链O_h~7 O~4 T~2的母分系数,计算的结果显示母分系数是满足正交关系,同时也说明此方法是适用的。     

对SU_3波函数的讨论

本文详细地讨论了Elliott引入的SU_3波函数Ψ(α(λμ)KLM)=2L+1/C(λμKL)integral from(xΩ(a(λμ)K)×XD_(MK)~L(Ω)dΩ)的若干性质。利用SU_3群的无穷小算子的对易关系,可以较容易地求出“内部态”波函数χ(α(λμ)K)的表达式,并由此求出了波函数Ψ(α(λμ)KLM)的母分数系数(f·p·c.)。 作为例子,本文还计算出了sd壳中有两或三个核子的SU_3波函数Ψ(α(λμ)KLM)。     

SO(6)SO(5)同位标量因子的计算

本文用求约化矩阵元和逐步计算原理相互结合的方法计算了部分SO(6)SO(5)同位标量因子。     

铌酸锂压电晶体全部电弹常数的测定

本工作探讨了铌酸锂压电晶体(LiNbO_3,简称为LN)全部电弹常数的测量方法。给出了国产LN全部电弹常数及一些机电耦合系数共56个数据。确定了机电耦合系数k_(31)的数值为0.038,并推荐用+35°y旋转片来测定弹性常数c_(14)~E,其数值为0.088×10~(11)N/m~2。这两个数据将影响LN全部电弹常数的最后确定。     

K-Cs混合蒸气中K(4P)+Cs(5D)碰撞能量合并

测量了K- Cs混合蒸气中碰撞能量合并过程K(4P) +Cs(5D)→Cs(6S) +K(4D ,6S)速率系数,测量是相对于已知速率系数的过程[即Cs(6P) +Cs(5D)→Cs(6S) +Cs(7DJ) ]进行的。利用激光光解K2 和Cs2分子,得到Cs(6P ,5D)和K(4P)态原子,探测直接由光解离产生的原子发射的与由碰撞转移而布居的原子激发态发射的荧光的相对强度,结合Cs(6P)和K(4P)态的有效寿命,得到异核碰撞能量合并速率系数分别为2. 6×10 -9和3 .6×10 -9cm3 ·s-1。讨论了其他过程对速率系数的影响。     

仅有相邻波导耦合的定向耦合器的一般解法

应用切比雪夫多项式 ,求得了仅有相邻波导耦合的 (N +1)× (N +1)定向耦合器在弱耦合、无损耗和忽略正交偏振模场分量间耦合的情形下波导耦合方程的通解。列出线形排列 2× 2 ,3× 3,4× 4定向耦合器的解的表达式 ,并对环形排列 3× 3定向耦合器的解作了较详细的分析     

分立对称性与SO(2n)大统一模型

本文应用分立对称性S, 对SO(2n)×S大统一模型进行了系统的分析. 我们的结论是: SO(14)×S与SO(16)×S是比较好的代大统一规范群. 作为例子, 本文给出SO(14)×S与SO(16)×S两个代大统一模型. 它们容纳了四代通常费米子, 并保持SU(3)_c渐近自由. 模型保留了SO(10)模型中得到的全部好的结果.     

测定光纤标量模传输系数β_(mn)的方法

本文报道了利用棱镜-光纤耦合器,通过测量耦合角或m-线的位置,从而得到光纤标量模传输系数β_(mn)的方法。测得的β_(mn)值与用标量近似法算得的β_(mn)相差很小。     

K(m,n)方程的对称性约化

利用对称性约化的直接法,给出了具有非线性色散情况下的K(m,n)模型的所有对称性约化.从第一种约化方程的Painlev啨性质分析可知,K(m,n)模型仅当m=n+1和m=n+2时是可积的.特殊情况下(行波约化),这种约化的解可用一个积分表示.给出了K(m,1)和K(m,m)的一般孤波解的明显表达式. 关键词：     

2-(1,3,4-三氮唑偶氮)-5-二乙氨基苯甲酸光度法测定铜的研究

本文研究了新显色剂 2 - ( 1,3,4 -三氮唑偶氮 ) - 5 -二乙氨基苯甲酸 ( TZDBA)与铜显色反应的条件。在0 .1mol/L的 HCl介质中 ,TZDBA与 Cu2 +形成稳定的紫红色络合物。其最大吸收波长在 5 78nm处 ,表观摩尔吸光系数为 4 .0× 10 4 L· mol-1·cm-1,Cu2 +质量浓度在 0— 10 μg/2 5 m L范围内符合比耳定律。所拟方法可不经分离直接测定镁合金和铝合金标样中的微量铜 ,加标回收率为 10 1.0 %— 10 1.4 % ,RSD( n=6)为 2 .0 %— 3.9% ,结果令人满意     

有限温度U(1)格点规范模型的高阶累积展开之研究

在N3σ×N_τ(N_τ=1)的高温格点U(1)模型中,对序参数Polyakov线〈L〉作累积展开计算到五级近似.重点在于讨论累积展开在中间耦合区的行为,从累积展开与关联长度的联系阐明在中间耦合区高阶展开的必要性.采用n级展开对零级展开的修正为零的条件定n级计算中的变分参数,结果显示,不仅在强、弱耦合区,而且在中间耦合区(除了相变点附近)都与蒙特卡罗模拟有较好的符合,随着近似级别的增高,可信的计算可以越来越逼近相变点.这可能是变分累积展开方法作为近似解析方法的一大优点.     

Er3+-Yb3+共掺磷酸盐玻璃(LGS-L)波导放大器设计

就作者自行研制的Er3 + Yb3 + 共掺磷酸盐玻璃 (LGS L) ,用重叠积分方法进行放大器设计。在Er3 + 、Yb3 + 掺杂浓度分别为 1.5 1× 10 2 6ions/m3 、19.1× 10 2 6ions/m3 的情况下可获得 2 .6dB/cm的增益 ;Er3 + 掺杂浓度为2× 10 2 6ions/m3 时 ,在 4cm的器件上可获得超过 15dB的增益。此外 ,讨论了信号光和抽运光光场强度的横向分布与Er3 + 、Yb3 + 横向掺杂浓度分布之间的重叠对放大器增益的影响 ,放大器的最佳长度 ,以及在 980nm抽运下 ,Yb3 + 、Er3 + 掺杂浓度比对放大器增益的影响。