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1.
用Hartrce-Fock-Relativistic(HFR)自洽场方法,计算类锂铝离子1s^2nl(n=2~7,l=0~5),1snln’l’(n,n’=2~3,l,l’=0~2)各能级值,电偶极跃迁谱线的光谱线性质(波长、振子强度和跃迁几率),其波长计算值和现有文献结果符合得较好。特别是实验中已观察到的软X射线激光跃迁(3d-4f,3d-5f)的波长值与我们的计算值符合得也很好。 相似文献
2.
H^—5的正四面体中心和正方形中心构型能量的理论计算 总被引:2,自引:1,他引:1
文中用MACQM(modifiedarangementchannelquantummechanics)方法计算了负离子团簇H-5的正四面体中心和正方形中心构型的能量随中心原子核到顶角原子核间距离R变化的曲线。计算得知,两种构型均在R=1.55a0时有能量极小值E正四面体中心=-2.7899a.u.,E正方形中心=-2.7539a.u.。说明H-5的这两种结构都可能存在,但正四面体中心结构较为稳定。 相似文献
3.
氦原子与H2、D2、T2分子碰撞角分布的理论计算 总被引:3,自引:1,他引:2
采用Tang-Toennies势模型,用密耦法求解散射方程,计算了入射能量E=0.05eV时,00-00,00-02转动激发截面,进而计算了He-H2,He-D2和He-T2碰撞的角分布。 相似文献
4.
用多组态HXR方法计算了类Li离子V20+-Cu26+1s2nl(n=2~6,l=0~4)组态能级之间的电偶极跃迁波长和振子强度,并和已有的实验结果进行了比较。 相似文献
5.
H5^—团族正四面体中心结构与能量的变分计算 总被引:3,自引:0,他引:3
选用类C原子波函数,在单中心球模型近似下,利用变分法计算了H5^-团簇正四面体中心结构与能量。结果表明当中心H原子核到顶角H原子核之间的距离R=1.58a0时,体系能量有一极小值-2.8036h.a.u.。这表明H5^-的正四面体中心结构是可能稳定存在的。计算结果与用MACQM法计算的结果基本相符,表明采用的物理模型及其计算方法是合理可靠的。 相似文献
6.
光学玻璃的色散特性测量及近似计算方法的讨论 总被引:4,自引:0,他引:4
报道了光学玻璃和光学晶体0.36μm-2.5μm波长范围内的的射率测量结果,并对nλ^2=A0+A1λ^-^2+A3λ^-^4+A4λ^-^6+A5λ^-^8色散公式的计算精度和适用范围进行了深入讨论。 相似文献
7.
H_5~-团簇正四面体中心结构与能量的变分计算 总被引:2,自引:0,他引:2
选用类C原子波函数,在单中心球模型近似下,利用变分法计算了H-5团簇正四面体中心结构与能量。结果表明当中心H原子核到顶角H原子核之间的距离R=1.58a0时,体系能量有一极小值-2.8036h.a.u.。这表明H-5的正四面体中心结构是可能稳定存在的。计算结果与用MACQM法计算的结果基本相符,表明采用的物理模型及其计算方法是合理可靠的。 相似文献
8.
在波长γ=632.8nm,入射功率约0.8m的He-Ne激光照射下,对TlBa2Ca2CuO2(Tl-2212)外延膜的光响应行为进行了实验研究。结果显示:在样品转变温度(Tc=105.5K)附近,TlBa-CaCuO外延膜的光响应行为表现为辐射热与非辐射热效应共存现象。光响应信号电平与样品温度、偏置电流、及入射光束的调制频率等诸因素有密切关系的关系。实验结果还表明,辐射热与非辐射热效应的响应行为 相似文献
9.
H5^+团簇的正方形中心和正四面体中心结构与能量的理论计算 总被引:2,自引:0,他引:2
杨仕清 《原子与分子物理学报》1993,10(4):2903-2907
利用单电子在两氢原子核间瞬时共振形成单电子键的物理模型和改进的排列通道量子力学方法分别对H5^+团簇的正方形中心和正四面体中心结构与能量进行了研究和计算,结果表明,对正方形中心结构,当中心到顶角的距离为Ro-2.10ao时,总能量有一极小值Eo=-2.1824h.a.u;对正四面体中心结构,当中心到顶角的距离为Ro=2.00ao时,,总能量有一极小值Eo=-2.2106(h.a.u),说明这两种结 相似文献
10.
应用耦合通道光学势方法,计算了中等能量范围电子碰撞激发氢原子到n=2,n=3激发态以及弹性散射的微分散射截面,将计算结果同实验和其它理论方法进行了比较。 相似文献
11.
低泵浦能量类氖锗等离子体软X射线激光实验 总被引:2,自引:1,他引:1
提出并采用具有一定时间间隔的双束脉冲加热锗薄膜靶方法,在泵浦激光能量100J,靶长10mm的实验条件下,观察到波长19.61nm和23.63nm两条类氖锗3s-3p激光跃迁线。19.61nm(J=0-1)的激光跃迁线发射强度较23.63nm(J=2-1)激光线的强度大,其发散角较后者小。 相似文献
12.
选用STO4G双ζ扩展基组,用单组态自洽场方法计算分子轨道,然后作较大规模的组态相互作用计算,得到分子电子态的能量和波函数。在偶极近似下,进一步计算了MgO分子B1Σ+-X1Σ+带系及MgH分子A2Π-X2Σ+带系的振子强度,其值分别为f1=1.622×10-3,f2=1.814×10-3。 相似文献
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14.
利用InfiniteOrderSuddenApproximation(IOS)[1]计算了He、Ne、Ar与N2分子碰撞的总微分散射截面、弹性微分散射截面和积分散射截面。当入射能量E=0.0273eV时,计算He-N2的碰撞总微分散射截面结果与CloseCoupling(CC)[2]计算结果符合很好,说明IOS对所研究的He、Ne、Ar-N2碰撞体系是一种简捷可用的方法。 相似文献
15.
计算了Topcolor辅助的人工色模型中的赝标哥尔斯通玻色子对超高能正负电子对撞机上的e^+e^-→tc(ct)过程的修正,发现在质心能量为√s=200GeV时新物理对该过程的修正结果比标准模型的结果高出约1个量级,如果选质心能量为√s=500GeV得到结果为σ(e^+e^-→tc)~10^-37cm^2。 相似文献
16.
当He原子入射能量E=0.05eV时,计算了He-H2碰撞弹性散射(00-00)和第一激发态(00-02)的角分布(微分散射截面)。最多计算50个分波,使弹性散射和碰撞激发的散射截面收敛。 相似文献
17.
在考虑NO分子的(5σ)2(1π)43p-(5σ)2(1π)3(2π)2构形相互作用的情况下,对D2Σ+(v=6),C2Π(v=6),B2Π(v=24)和L2Π(v=4)电子态的转动能级结构以及态函数进行了计算,计算结果与实验结果很相符。 相似文献
18.
钾蒸汽中双光子激发产生2^3Пg—a^3Σ^+u扩散带受激辐射 总被引:2,自引:2,他引:0
本文报道了在K2-K中通过双光子共振激发原子或双光子激发分子产生2^3Пg-a^3Σ^+u扩散带辐射的实验结果,并对激发机制以及扩散带辐射随激发能量和温度的变化进行了讨论。 相似文献
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光谱学与光谱分析 《光谱学与光谱分析》1999,(4):3
本文基于Zr(Ⅳ)-5′-硝基-水杨基荧光酮(5′-N-SAF)-溴化十六烷基三甲铵(CTMAB)体系的荧光猝灭效应,提出一种测定微量锆的新荧光分析方法。在0.8~1.2mol/L的H2SO4介质中,在CTMAB存在下,锆与5-N-SAF生成组成比为1∶4的橙红色络合物。该体系存在两个激发峰,其激发波长分别为λex1=475nm,λex2=505nm,发射波长λem=525nm。锆(Ⅳ)浓度在2.0~80μg/L呈良好线性关系,检出限为2.0μg/L。本法灵敏度高,选择性好,用于铝合金中微量锆的测定,获得满意结果。 相似文献