电磁理论中算符的一些性质

在本文中,把在不均匀各向异性介质中的麦克斯韦方程看作算符,它定义在一个有界区域,可以被理解为微波技术中的谐振腔。但在这腔中充填着铁氧体,等离子体或其他各向异性介质,这些介质在应用中日益重要。文中证明了在某些μ、ε和边界条件下,算符成为对称。而对称性和自伴性在本征函数展开中带来很多方便;此外我们推导了本征振动的正变性和互易定理。如果不满足对称性,引入伴谐振腔的概念,所谓伴谐振腔在几何形状上和原来的腔相同,但ε、μ和边界条件不一样。它和自伴谐振腔在正交性和互易定理上有某些相似之处。     

关于波导管的格林张量函数

本文以本征函数展开的方法,研究了波导管中格林函数的一般性质和形式。为了得到波导管的本征函数(简正波)和格林张量函数的一些关系,我们首先对格林函数作富氏变换,它的象函数在各向同性介质波导中以并矢形式作为最简单的表达方法,而在充有各向异性介质波导中可以表为ABA⁺e^-ikz₀的形式,这里A是坐标矩阵。用这种方法详细推导了均匀各向同性介质波导中的并矢格林函数。 关键词：     

耦合波导管本征值的讨论

本文对文献提出一些不同的见解,对联系边界条件有另外的提法,在处理方法上亦有不同。本文认为耦合槽可以分为浅槽和深槽两种形式,首先对槽口的电场作了近似估计,然后用格林张量函数求出矩形和圆形波导耦合时的电磁场,再用边界条件得出本征方程;对于本征方程,认为可以用两个电路的导纳相等来理解。本文亦对耦合波导管的传输常数和原有波导管传输常数加以讨论,最后再对某些应用上的问题加以简单的讨论。     

电磁波在螺旋线上的传播

§1.引言 螺旋线最早是应用在高频电子管中,近年来在长距离波导通信中,又应用了螺旋波导管来抑制杂波,因此研究的兴趣并没有降低。在[2—4]中,他们应用了各种不同的方法,来研究它的传输特性。本文的目的是从螺旋坐标出发,进一步探讨它的性质;在§4,§5中,推导了一些特征方程,可以作为计算传输常数的参考。本文提供了一些方法,对于结果只作了一些定性的说明,如果有必要的话,定量的计算留在以后再作。希望本文对于了解螺旋线上的电磁波传播性质,从比较精细的一面,有所帮助。     

关于求各向异性介质中电磁场的格林张量函数的一个方法

本文提出一个方法,来推求在(3)式中所定义的、在全空间中的格林张量函数。它有时亦称为对应微分方程的基本解。这个方法是以富氏变换为基础。由于问题的复杂性,我们不得不作某些近似。首先,把各向异性介质分为两类,一类是磁迴旋介质,另一类是电迴旋介质。对于磁迴旋介质,如铁氧体,取μ为张量而ε为标量。而对电迴旋介质,如等离子体,取ε为张量而μ为标量。其次,由于矩阵μ_p非常小(在(15)式中定义),我们可以把解展为μ_p的冪级数,并计算出一级近似。具体结果在式(23)、(25)、(28)、(32)和(33)中表示。最后对Г函数的物理意义和它的渐近展开式的有效范围作了讨论。