雾化喷射冷却的机理及模型研究

雾化喷射冷却的换热机理十分复杂,目前其研究还很不成熟。本文从喷射雾滴的特性参数出发,以被冷却表面上形成的喷射液膜为对象,考虑了冷却液体向环境的散热,建立质量、能量守恒方程,得到半经验半解析的雾化喷射换热模型。其中,本文提出真换热系数和显换热系数的概念,认为显换热系数受空间散热影响,而真换热系数只与喷雾动量有关。最后设计了雾化喷射局部换热实验,对模型进行检验,结果表明,该模型能够较好地符合实验所得的换热系数及加热面表面温度沿喷射半径的分布趋势。     

雾化喷射下的波动液膜的电测量

冷却壁面上液膜的特性行为与厚度直接关系到雾化喷射冷却的深入研究。本文报道了在雾化喷射下水平壁面液膜厚度的测量。借助示波器,通过液膜直流信号配以几何尺寸的精确测量,实验研究了给定喷管雾化喷射下液膜波动行为和厚度随压力和喷头高度的变化。结合对流传热系数测量,分析了液膜厚度与雾化喷射冷却条件及效果的关系。     

砂土的突破压力与渗透率实验

符号表A截面积，m2p压力，PaV体积流量，m3／sd颗粒平均粒径，mpc毛细压力，pa孔隙率dth突破直径，mPth突破压力，Pa黏度，kg/(m.s）k渗透率，m2，半径，表面张力，N／mL长度，m1前言三参数模型曾经再现了某种意义的毛细滞后现象[1]，但对于存在边界影响的典型重力脱湿和毛细吸湿过程始终未能模拟[2]。重要的原因是边界上的两相流体如何处于平衡并不十分清楚。窄筛分沙水中自然沉积的表层实验表明，气体进入湿饱和多孔介质存在一个压力阈值Pth。低于突破阈值时，气体与湿介质处于随遇平衡，只有达到这个值时，气体才能突破表层阻挠进人…     

松散介质孔隙率渗透率的测定

在多孔介质传热传质研究中,孔隙率、渗透率是两个最基本的特性参数,必须实验测定。对于胶结骨架材料,人们已有许多行之有效的方法。渗透率可用柱塞法,全岩芯法,并有专用测试仪器。这些方法一般用气体作渗透介质。为了得到能够用流量计测量的流量,研究者都采用大压差(2bar—10bar)。然而,对于非胶结骨架(或松散介质),为了保证介质内部结构的自然真实性,在测试过程中一般不允许对它施加大压差。这就带来了如     

窄筛分水洗沙的气测和水测渗透率实验

为证实随粒度变细无因次渗透率变大是气测渗透率的特有规律,对粒度100-450μm范围内的五种窄筛分水洗沙的渗透率进行了实验测量对比。实验结果表明,随粒度变细,气测无因次渗透率规律变大是固有的,是流动滑移增强的结果。平均粒度402．5μm筛分沙形成的孔隙尺度不是受流动滑移影响的终结尺度。流动滑移影响远比认定的强,不限于Kn>10-3。同粒度范围内水测渗透率受流动滑移影响不明显,五种筛分沙的无因次渗透率-孔隙率数据几乎都落在曲线K~(1/2)／d=0．283Φ2.67的±4．1％以内。出人预料的是,不受流动滑移的水测渗透率并不比受流动滑移影响的气测渗透率低。平均粒度402．5μm筛分沙的气测渗透率比水测渗透率低近46％,远大于渗透率,孔隙率测量误差之和。数表气体粘度系数包括流动滑移成分,数值偏低是可能的。