介电球体和无限长圆柱体沉浸在另一介质中的极化模和色散关系

本文导出了介电球体和无限长圆柱体沉浸在另一极性或非极性介质中的极化本征模矢量和色散关系。计算表明,每一介面振动对应两个振动频率,它们分别局限在两种介质的TO频率(ωTo)和LO频率(ωLO)之间。但是,当介质球沉浸在另一非晶介质中时,每一个介面振动只对应一个振动频率,位于内球介质的ωTo和ωLO之间。我们还将Cds微晶无规地分布在另一非晶介质中的实验结果同计算值进行了比较,两者是基本符合的。     

论三声子相互作用对色散的效果

本文应用格林函数方法讨论了晶体点阵的色散的二级电矩效应,并且也考虑了非简谐势的效果。结果表明,在不考虑非简谐势时,与博恩和黄昆应用其他方法所得到的结果一致;而非简谐势的效果将调变吸收分布的强度。     

极性晶体的表面或界面极化子

本文用动量和位置的线性组合作为算符,计算了极性晶体的表面或界面极化子的基态能量,结果表明,线性组合算符对于研究极性晶体的表面或界面极化子的性质也是适用的。 关键词：     

极性超晶格中电子—声子的相互作用

本文在Wendler、潘金声研究双层极性晶体时得出的声子振动极化场所满足的微分、积分方程及归一化条件的基础上,讨论周期性排列的层状极性晶体中声子振动极化场所满足的微分、积分方程,得到了SO声子的色散关系,SO声子和LO声子极化强度矢量.用声子产生、湮灭算符表出了声子振动能量及电子—声子的相互作用哈密顿量.     

SO和LO声子对GaAs-Ga1-xAlxAs量子阱中激子束缚能的影响

本文考虑了电—声子耦合作用,应用么正变换方法计算了GaAs-Ga1-xAlxAs量子阱中的激子束缚能;得到了激子束缚能随阱宽变化的曲线。当考虑激子声子相互作用后,激子相对于电子极化子和空穴极化子的第一子带底的束缚能小于相应的裸激子的束缚能量。     

体极化子的类相变行为

本文将电子的动量和位置的线性组合作为算符,应用了Bogolyubov不等式,并对哈密顿量进行两次么正变换,对电子-声子耦合常数α的整个区域和温度的尽可能广泛范围计算了体极化子的基态能量,有效质量及电子周围的平均声子数。发现对应一定的温度,当α超过一定值αc 时,极化子将发生相变。并且本文还找到了一个临界温度Tc ,当温度大于Tc 与温度小于Tc 时其相变行为是不同的。     

准零维CdS_xSe_(1-x)微晶材料的光学性质

通过玻璃基体中CdS_xSc_(1-x)微晶的光谱测量,看到了CdS_xSe_(1-x)微晶的带隙随尺寸变小而变宽,表现出明显的量子尺寸效应。同时,详细观测了玻璃基体对微晶的压力影响,结果表明这种材料中的压力是不可忽略的。     

介电界面系统的电-声子相互作用

本文应用体极化电荷和面极化电荷产生的宏观电势导出了极化本征矢量遵从的积分和微分方程。证明了极化本征矢量应按正文中的正交归一关系(18)归一化,并导出了双层界面系统的极化本征模的哈密顿量及其与荷电粒子相互作用哈密顿量的算符表示形式。证明了电子与P-偏振SO声子的相互作用可用电子与有效频率为ωeff,±SO的SO声子的相互作用耦合常数α±SO表征;电子与P-偏振LO声子相互作用在性质上是电子与它所在的介质的体LO声于的相互作用,但被面效应减弱了。     

极性晶体界面附近激子的性质

本文利用么正变换方法计算了极性晶体界面附近激子的基态能量,得到了激子基态能量及倒半径随激子质心距界面距离变化的曲线。发现当晶体在真空中时,表面会出现死层,晶体与金属相接触时,界面附近会出现相变。     

GaAs-Ga1-xAlxAs量子阱中极化子的结合能

本文应用微扰法,计算了GaAs-Ga1-xAlxAs量子阱内电子极化子,轻、重空穴极化子的基态束缚能,得到极化子束缚能随阱宽的变化曲线.