Feynman圆盘佯谬与角动量守恒

一、Feynman圆盘佯谬 在《Feynman物理学讲义》第二卷中提出了这样一个佯谬[1],如图1所示,考虑一个无摩擦自由转动的塑料圆盘,圆盘的中部有一个通以稳定电流的细长螺线管,在圆盘的边缘镶上一些带同号等量电荷的金属小球。现在切断电流,这样的操作不致于给圆盘绕轴旋转有什么力矩,因此,似乎圆盘也就不会绕轴旋转。可是根据电磁感应定律,切断电流,磁场消失,在螺线管周围产生涡旋电场,此电场作用于圆盘边缘带电金属小球上的力将使圆盘绕轴旋转。这里就发生了费曼圆盘旋转还是不旋转的作谬问题,费曼在这个佯谬的最后饶有风趣地说:“谁解答了这…     

导电媒质中的自由电荷分布

本文给出了导电媒质中的自由电荷分布．论述了在静止导电媒质内初始自由电荷是由传导电流传输到导电媒质界面的，不存在电荷“超光速运行”的问题．讨论了运动导电媒质中自由电荷的分布和负离子发生器的离子浓度分布，对正确使用负离子发生器是有益的．     

双光子Jaynes-Cummings模型中的Schrdinger cat态

计算了双光子Jaynes-Cummings模型场熵的演化,结合光子数统计分布和位相分布论证了双光子Jaynes-Cummings模型在强场情况和某些特定时刻存在“Schrdinger cat”态的迭加态.     

金属的介电常数

在电磁学和电动力学教科书中,关于金属的介电常数有如下说法:1.金属的相对介电常数8,“不大于10”(梁百先编《普通物理电学部分下册》P.539);2.当介质的相对介电常数“趋于∞时,其效果相当于导体”(阚伸元编《电动力学数程》 P.42);3.在高频极限下,金属的相对介电常数εr可以为负,并随频率增加而进人εr>0(杰克逊著《经典电动力学》P.319)。对以上说法究竟如何理解?本文用经典电子论对金属的介电常数进行较全面的讨论,以求对金属的介电常数有个较完整的理解。 一、电子极化与金属的介电常数 物质的介电常数取决于物质在外电场中的极化。极…     

双光子Jaynes—Cummings模型中的Schrodinger cat态

计算了双光子Ｊａｙｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ模型场熵的演化，结合光子数统计分布和位相分布论证了双光子Ｊａｙｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ模型在强场情况和某些特定时刻存在“Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ ｃａｔ”态的迭加态。     

附加克尔介质Jaynes－Cummings模型的场熵演化

研究了附加克尔（Ｋｅｒｒ）介质Ｊａｙｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ（Ｊ－Ｃ）模型场熵演化的动力学特性，讨论了克尔介质非线性相互作用以及失谐量对场熵演化的影响．     

附加克尔介质Jaynes—Cummings模型的场熵演化

研究了附加克尔（Ｋｅｒｒ）介质Ｊａｙｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ（Ｊ－Ｃ）模型场熵演化的动力学特性，讨论了克尔介质非线性相互作用以及失谐量对场熵演化的影响。     

类克尔媒质中多光子J—C模型场的反聚束效应

使用类克尔（Ｋｅｒｒ）媒质中多光子Ｊ－Ｃ模型的有效哈密顿，求解赢余该系统的波函数，并研究类克尔媒质与腔场的非线性相互作用对场模的反聚束效应的影响。     

类克尔媒质中多光子J－C模型场的反聚束效应

使用类克尔（Ｋｅｒｒ）媒质中多光子Ｊ－Ｃ模型的有效哈密顿，求解该系统的波函数，并研究类克尔媒质与腔场的非线性相互作用对场模的反聚束效应的影响．