奇奇核的U(B)(6)×U(v)(12)×U(π)(4)动力学对称性

本文讨论奇奇核U^(B)(6)×U^(v)(12)×U^(π)(4)动力学对称性的SO(6)极限情形.除计算能谱外,对体系的波函数、E(2)电磁跃迁几率和单粒子转移反应强度都进行了计算,并得到相应精确解.最后就¹⁹⁸Au₁₁₉和¹⁸⁸Ir₁₁₁两核的实验能谱与理论计算值进行了比较并作了讨论.     

U(6/20)超对称性的SU(3)的极限

本文讨论U(6/20)超对称性的SU(3)极限. 首先讨论有关群链的诸环节的约化问题, 接着讨论动力学的对称性, 而后以²³⁵₉₂U₁₄₃核将理论和实验作一比较.     

U(6/20)超对称性的U(5)极限

本文讨论U(6/20)超对称性的U(5)极限, 先在数学上导出有关的约化公式, 接着在M=1情况下, 讨论了动力学对称性, 画出典型能谱, 然后就¹⁰³₄₄Ru₅₉核将理论与实验作了比较.     

相互作用玻色子-费米子模型的Spin(6)的极限

本文以李群的表示理论为基础对原子核的相互作用玻色子-费米子模型(IBFMⅡ)的Spin(6)极限情况作进一步探讨, 用旋量与非旋量外积扬(Young)图法给出了群链. 的有关约化规则, 按这一群链分类的波函数以及具有这种动力学对称性的能谱.     

奇奇核的U~(B)(6)(12)U~(π)(4)动力学对称性

本文讨论奇奇核U~(B)(6)U~(v)(12)U~(π)(4)动力学对称性的SO(6)极限情形.除计算能谱外,对体系的波函数、E(2)电磁跃迁几率和单粒子转移反应强度都进行了计算,并得到相应精确解.最后就_(79)~(198)Au_(119)和_(77)~(188)Ir_(111)两核的实验能谱与理论计算值进行了比较并作了讨论.     

SO(6)SO(5)同位标量因子的计算

本文用求约化矩阵元和逐步计算原理相互结合的方法计算了部分SO(6)SO(5)同位标量因子。     

SO(6) SO(5)同位标量因子的计算

本文用求约化矩阵元和逐步计算原理相互结合的方法计算了部分SO(6) SO(5)同位标量因子.     

量子化学酉群方法(UGA)的新算法——Wey1基图解法

本文是作者在近二年中创立的酉群计算新方法——weyl基图解法的一个系统介绍和总结。具体介绍了处理量子化学中多电子体系组态相互作用问题(包括与自旋无关和与自旋有关的哈密顿体系)的方法和公式。     

中重核区含G对费米子动力学对称性模型的研究

在费米子动力学对称性模型的框架下对中重质量区原子核的十六极振动自由度给出了一种新的描述.本文详细讨论了k-active情形.导出了两种极限情况下的能谱公式,并就²⁰⁴Pb的能谱计算与实验结果及sdg IBM理论的计算结果进行了比较.     

原子核的U(6/20)超对称性及其Spin(6)极限

一、引言相互作用玻色子近似(IBA)模型成功地描写了某些偶偶核的性质。IBA模型有三种极限对称性:1)U(5)极限,相当于几何振动核,2)U(3)极限,相当于一种特殊的对称转动核,3)O(6)极限,相当于γ——非稳转动核。在这三种极限对称性下,可以求出IBA哈密顿量的解析解,而三种极限之间的中间结构可用数值计算来求解。近几年来,许多人用相同方法致力于研究奇核的性质,例如美国Drexel组在1983年9月苏州核集体激发态国际会议上就I(6/20)超对称性曾作过报告。相互作用玻色子-费米子近似(IBFA)模型可以求解奇质量核。这时哈密顿量为