Xe偶－偶同位素低激发态性质的IBM2描述

通过考虑同类核子相干对Ｓρ、Ｄρ间的四极相互作用，在ＩＢＭＺ中对Ｘｅ偶一偶同位素１１６Ｘｅ—１３２Ｘｅ的低激发态能谱和Ｅ２跃过几率进行了理论分析．计算结果有效地改善了ＩＢＭ中这些核的准γ带能谱的Ｓｔａａｓｅｒｉｎｇ现象，较精确地描述了实验观察到的低激发态的性质．     

原子核中的U(6/4)超对称

在本文中,我们讨论了原子核中可能存在的一种动力学超对称性——U(6/4)超对称性。具有U(6/4)超对称性的原子核含有若干个sd玻色子及0,1,2,3,4个角动量为3/2的费米子,它的波函数可以用超李代数链 U(6/4)?SU(6/4)?SU(6)?SU(4)?SU(4)?SU(4) ?SU(4)?Sp(4)?SO(3)来分类。在本文中,我们给出了按以上超李代数链分类的波函数,并推导出了能谱公式。     

IBM4中的强耦合SU(3)极限

将IBM推广应用于轻核时收IBM4.本文讨论了其中的下述群链.U(36)U₆(sd)×U₆(ST) SU₃(sd)×SU₃(S)×SU₃(T) SU₃(sdS)×SU₃(T)× O₃(J)× O₃(T)的约化、典型能说与E2跃迁,并用它对sd壳的核基态进行了分类.     

阶化李代数SU(m/n)的不可约表示

本文利用李代数SU(n)不可约张量的概念,给出求阶化李代数SU(m/n)不可约表示的方法。并且给出SU(3/2)和SU(m/n)若干较简单的不可约表示例子。     

中子-质子相互作用玻色子模型的转动极限

本文讨论原子核相互作用玻色子模型Ⅱ的SU(3)极限情况。文中给出了按李代数链U(6)(?)SU(3)(?)SO(3)分类的IBM-Ⅱ波函数,并计算了具有此种动力学对称性的原子核能谱。     

单纯李群的不可约表示(I)——单纯经典李群无穷小生成元的张量基

在本文中,通过对单纯经典李群无穷小生成元对易关系的分析,引入了无穷小生成元的一组新基——张量基。在张量基中,无穷小生成元可以写为若干个相互对易的标量,若干组相互对易的角动量;若干组不可约张量。它们满足的对易关系简单而有规律。利用单纯经典李群无穷小生成元的张量基及前几篇文章“秩2紧致单纯李群的不可约表示I,II,III”中所用的方法,我们就可以系统地解决单纯经典李群的不可约表示问题。     

Xe偶–偶同位素低激发态性质的IBM2描述

通过考虑同类核子相干对Sρ、Dρ间的四极相互作用,在IBMZ中对Xe偶一偶同位素116Xe—132Xe的低激发态能谱和E2跃过几率进行了理论分析.计算结果有效地改善了IBM中这些核的准γ带能谱的Staasering现象,较精确地描述了实验观察到的低激发态的性质.     

偶偶核的SO(6)动力学对称性

本文讨论了原子核相互作用玻色子模型Ⅱ的SO(6)极限情况,给出了按李代数链U(6)SO(6)SO(5)SO(3)分类的JBM-Ⅱ波函数,并计算了具有此种动力学对称性的原子核能谱。     

相互作用玻色子模型Ⅱ及其U(5)极限

在原子核的相互作用玻色子模型Ⅱ(简称IBM-Ⅱ)中,中子对和质子对被考虑为两种类型的玻色子,这样的物理图象显然更为合理。沿着这样的图象发展,有一些新的问题需要加以解决。在相继的几篇文章中,将以李群的表示理论为基础对这些问题作比较系统的探讨。本文首先对IBM-Ⅱ作概要的讨论,然后讨论U(5)极限情况。我们给出了原子核按李代数链U(6)u(5)SO(5)SO(3)分类的IBM-Ⅱ波函数以及具有这种动力学对称性的能谱公式。最后对所得结果作简要讨论(为了和讨论奇核的超李代数链一致,文中都用李代数链)。     

SU3羣不可约表示直乘的分解

本文利用SU₃羣无穷小算子的对易关系,求出了SU₃羣的所有不可约U表示,并导出了SU₃羣的约化系数满足的方程。作为例子,我们计算了SU₃羣的(01)×(10),(11)×(10),(11)×(11),(30)×(11)的约化系数。