γγ→γZ过程高能总截面的数值计算

给出了γγ→γZ过程,质心系总能量在91.2—2000GeV的总截面.结果表明在总能量大于140GeV时,W玻色子图的贡献比起费米子图的贡献要大,当总能量在750GeV左右,截面达到极大值220fb(|cosθ|33cm^－2·sec^－1,每年在总能量750GeV处可观察到6000多个γγ→γZ事例,用它可以进一步验证标准模型,特别是其中规范粒子的三顶角和四顶角相互作用.     

Z→3γ和γγ→γγ极化张量的一般形式

在标准模型下,讨论了Z→3γ衰变和γ→γ散射过程的单圈极化张量的一般形式.利用S₃对称性和规范不变性对这种极化张量进行限制,从而得到一组约束方程.本文介绍了这种方法的主要步骤,并且将W玻色子圈的结果与费米子圈的结果作了比较.     

D介子衰变Γ（D0→K+K-）/Γ（D0→π+π-）

考虑强作用修正对D⁰介子衰变的影响,用Gilman和Wise^[1]的方法,导出ΔC=1的等效哈密顿量,算得Γ（D⁰→K⁺K^-）/Γ（D⁰→π⁺π^-）～1.26,简单讨论了这种计算方法中的一些问题。     

带有分数电荷、磁单极子和异常光子的SO(10)×SO(8)模型

本文构造了一个SO(10)×SO(8)大统一模型. 它能容纳带分数电荷(例如e/2或e/3)的色单态粒子, 并且满足Dirac量子化条件(当磁荷取值1/2e时). 理论预言了四代通常费米子和四代异常费米子. 特别是模型中存在着不同于通常光子的异常光子, 这此可以在今后的高能实验中去验证.     

有延展外源的SU(3)规范场经典静态球对称解

本文证明了,在可对角化的静态延展外源下,经典SU(3)Yang—Mills方程的广义静态球对称解必须要求外源是球对称的,而在此外源下,不存在非库仑解的广义静态球对称解。     

荷电标量分子对光子与光子散射振幅贡献的精确解析表达式

计算了荷电标量介子的圈图对光子与光子散射的四阶极化张量和圆极化散射振幅的贡献，得到了它们依赖于三个超越函数Ｂ（ｕ），Ｔ（ｕ）和Ｉ（ｕ，ｖ）的精确解析表达式．     

量子电动力学时空观的发展

 在试图摆脱掉量子电动力学的无穷大的艰难尝试中,开始经历了许多失败。然而,沿着这条道路摸索下去,笔者找到了许多种构造此理论的方法,特别是作用量的路径积分方法,一种新观点建立了,它考察了在整个时间和空间中的相互作用,而不是此相互作用作为时间函数的详细的特性,对理论的这种重新表述,是以极大热情开始后的八年,才获得成功的。     

Z→3γ及相关过程的解析手征振幅和极化矢量的讨论

给出了Z→3γ及相关过程的解析手征振幅.结果与Glover等的结果不同,虽然手征振幅的这种差别并不影响总几率的计算,但它有直接的物理意义,并可为实验检验.同时对极化矢量的定义进行了讨论,并指出Glover文章之错误.     

静态延展外源时SU(2)和5U(3)规范场静态解的时间依赖关系

本文我们讨论有静态外源时SU(2)和SU(3)规范场静态解的时间依赖关系。引入一个新的规范不变量,利用新的规范协变量和规范势之间的时间关系,我们比文献[1]更精确地推出静态解时间关系。进一步我们得到了具有静态外源时SU(3)规范理论静态解的时间依赖关系。     

代的问题和SO(14)大统一理论

本文提出了三个SO（14）规范群大统一模型。它们能容纳四代通常的费米子。模型A预言了第一代和第二代费米子具有V-A型荷电弱流,而第三代和第四代费米子具有y+A型荷电弱流。在模型B中,我们得到和实验接近的Weinberg值:sin²θ_w=0.225荷电中间玻色子和中性中间玻色子的质量都将比Weinberg-Salam模型中的大1.7倍。模型B预言了另一个质量为100GeV数量级的中性中间玻色子,它与第一、二代费米子的耦合类似于重光子的耦合。模型B的τ—ν_r耦合和模型C的四代轻费米子的荷电弱流都是V—A型。本文中所有的模型都能容纳质量关系:m_α·m_μ～m_d·m_τ,m_μ～3m_s,m_r～m_b,并给出第一Cabibbo角sinθ₁=（（m_d）/（m_s））^1/2。