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91.
应力波的激光产生和检测,是一个受到各领域专家关注的、在无损检测和应用力学等方面有着极大应用潜力和研究兴趣的新兴领域。针对其力学方面、实验技术和应用前景等,本文对有关原理、方法、技术和实用进行了简要的归纳与总结。 相似文献
92.
在轴向应力波传播和反射过程中弹性有限长圆柱壳非对称动态屈曲 总被引:2,自引:0,他引:2
本文讨论弹性有限长圆柱壳端部受冲击载荷作用,在轴向应力波传播和反射过程中的非对称动态屈曲问题。通过建立和求解扰动方程得到了动态屈曲的分叉条件,临界载荷和屈曲模态。数值结果表明:当壳壁厚不很薄时,轴对称屈曲临界载荷比非轴对称临界载荷高;反之,轴对称临界载荷会比非对称临界载荷低;由于应力波的反射,临界载荷降低,因而更容易发生屈曲,屈曲模态也有其不同特点。 相似文献
93.
促进其线性频散特征另一种形式的Bousinesq方程 总被引:1,自引:0,他引:1
Bousinesq方程能够用于模拟表面重力波传播过程中的折射、绕射、反射以及浅化,非线性作用等现象.用不同垂直积分方法所得到的二维Boussinesq方程形式具有不同的线性频散特征.采用两个不同的水深层的水平速度变量组合,推导出一个新形式的Bousinesq方程.通过对其参数的设置可得到精确的线性频散解Pade近似4阶精度.其适用范围已由原来的浅水,向深水拓进.相速误差小于2%,其拓展适用范围可达到08个波长水深.应用所得到的新型Bousinesq方程,采用有限差分法,对经典工况进行了数值模拟,其计算结果表明,计算值与物模实验值吻合较好.这说明本文新形式的Boussinesq方程对变水深非线性效应所产生的能量频散有着较为精确的描述 相似文献
94.
横观各向同性液体饱和多孔介质中平面波的传播 总被引:11,自引:2,他引:11
基于孔隙介质的Biot理论1,研究了横观各向同性液体饱和多孔介质中平面波的传播特性。首先导出了波传播的特征方程并给出了其解析解,结果显示:有4种不同波速的平面体波传播;第一准纵波,第二准纵波,准横波和反平面横波。文中给出了波速和衰减的解析表达式,数值计算了频散曲线和衰减曲线,并讨论了各类准体波位移之间的耦合关系。 相似文献
95.
96.
压-剪复合应力波作用下材料动态断裂韧性研究 总被引:2,自引:0,他引:2
提出亚微秒单脉冲应力波载荷作用下Ⅱ型裂纹的平板冲击实验技术 .加载率为dK dt~ 10 8MPa·m1 2 ·s-1.实验中由锰铜应力片和弹性波理论分别测定和计算了压应力 ;通过微观分析确定了动态裂纹的平均扩展长度 ;引进等效应力强度因子 ,用动态断裂理论确定了 6 0 #钢的动态断裂韧性KⅠd和KⅡd ;建立了亚微秒冲击载荷作用下确定材料动态断裂韧性的方法 相似文献
97.
硬岩中地下爆炸的自由场位移衰减规律 总被引:2,自引:0,他引:2
本文从两个方面叙述总结了硬岩中,地下爆炸引起的自由场的径向质点位移随爆心距的变化规律。其一是分析地下爆炸应力波经验规律结合方程式求解得到的地运动位移,有下规律:DM/W?=2.01((1/100)(R/W?))?(DM为地运动位移峰值,W为爆炸当量,R为爆炸距,其二是用地运动位移传感器直接测到的地运动位移,可用DM/W?=2.1((1/100)(R/W?))?表示地运动位移的变化规律。由这两种方法得到的位移结果的一致性较好。文中并对所得位移经验公式与国外报导的位移公式作了对比分析。 相似文献
98.
二维定常爆轰波的C-J条件与流线形状 总被引:2,自引:0,他引:2
本文在W-K模型的基础上,采用自然坐标系,导出了二维定常爆轰波的声速面条件,即二维C-J条件。经典的一维C-J条件和准一维C-J条件是它的两个特例。声速面条件又可作为判定流线形状正确与否的必要条件。通过分析讨论,认为在二维定常爆轰波的有效反应区中,流线应呈先向内,后向外偏转的波纹型形。在确定声速面形状的同时,有效反应区的流场分布也随之确定。 相似文献
99.
横观各向同性层状场地对入射SH波的响应分析 总被引:11,自引:0,他引:11
本文采用横观各向同性层状弹性模型模拟半空间之上的层状了,推导了在SH波入射时这种场地土的动力刚度矩阵及基岩输入运动时场地呼应的计算公式,算例表明,横观各向同性层状场地与各向同性层状了频谱特性有明显的区别,应当引起重视。 相似文献
100.
自然对流边界层中湍流的发生 总被引:1,自引:0,他引:1
自然对流边界层中从层流到湍流的转捩经历了浮力振型、无摩擦振型和黏性振型的三重流动不稳定性相继产生的前转捩过程,以及近壁迅速出现强湍流源,随之平缓地向自模拟的湍流边界层过渡的热转捩过程.浮力振型在修正Grashof数G>40时开始失稳并成为主要振型,在振幅分布中3种振型的临界层位置处出现3个峰值;在G>100时浮力振型消失,无摩擦振型失稳并成为主要振型,振幅分布中在近壁区还出现黏性振型的峰值;在G>170时无摩擦振型经非线性演化在外层形成较弱的湍流,但内层黏性应力仍远高于湍流应力,振幅分布中仅有与黏性振型相应的峰值,在频谱中黏性振型的基频、第一、第二、第三阶亚谐频随G的增加相继出现,此时黏性不稳定波的高频成分已转化为湍流,但低频成分仍按线性规律增长,直至湍流惯性子区开始形成;至G>800时黏性振型消失,并在G=850附近时近壁区出现强湍流源,湍流应力、湍能产生项和近壁湍流热流率剧增.在热转捩后期,湍流应力和湍能产生项明显下降,流动在内外层趋于平衡. 相似文献