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81.
利用闭合轨道理论和金属面附近氢负离子的双脉冲光剥离截面的计算公式,计算了氢负离子在金属面附近激光脉冲作用下的光剥离截面.计算结果表明:如果脉冲宽度远大于闭合轨道的回归周期时,它对光剥离截面的影响很小;当脉冲宽度小于闭合轨道的周期或者可以和闭合轨道的周期相比较时,光剥离截面的振荡幅度大大地减弱.光剥离截面除了与脉冲宽度有关外,还与双脉冲之间的时间延迟、相位差有关.对于某些相位差, 双脉冲光剥离截面的取值增大; 而对于另外一些相位差, 光剥离截面的取值减小.因此,可以利用脉冲激光来控制氢负离子在表面附近光剥离
关键词:
激光脉冲
光剥离截面
金属面
闭合轨道理论 相似文献
82.
放射性气体的安全性问题是涉及反应堆运行中必需研究的重要问题.因此在钚气溶胶环境中,对钚材料裂变产生的放射性气体裂变产物,需要研究其在钚气溶胶环境中的迁移过程.对放射性惰性气体Kr87,Kr88的实验测量数据进行了具体分析.依据它们具有钚材料直接裂变和作为固体裂变产物子体两种来源这一物理特性,在不同的制样时间对Kr87/Kr88比值变化规律进行分析.确立了这两种来源的在钚气溶胶环境中的物理图像和迁移过程的物理模型,并与实验数据进行比较以验证模型的正确性.
关键词:
钚气溶胶
气体裂变产物
放射性Kr87/Kr88
迁移过程 相似文献
83.
跨音轴流压气机转子叶尖喷气扩稳机理分析 总被引:3,自引:0,他引:3
对跨音压气机Rotor35进行了多通道全三维定常/非定常叶顶喷气数值模拟。数值计算所获得实壁机匣总性能与试验结果符合良好。计算表明使用3.6%转子堵塞流量的叶顶喷气量可以获得21.4%的扩稳效果。定常计算结果显示叶顶喷气重点影响0.9叶展以上区域,使得该区域进气攻角和扩散因子减小,从而降低叶顶载荷,减小了由激波和泄漏涡相互作用形成的通道堵塞。非定常计算结果显示,叶尖喷气的扩稳效果来自两方面:一是对某一叶片叶顶的卸载作用;二是对激波/泄漏涡干扰形成的低能区重新注入轴向动量。后者对通道流通的改善作用大于前者。非常高的喷射频率使得叶顶喷气能够抑制每个通道中低速区的进一步增长,从而实现了对压气机的扩稳。 相似文献
84.
85.
克罗地亚的高中是四年制的,2008年克罗地亚国家数学竞赛州赛三年级试题中有一题如下:试题设α,β,γ为某三角形的三个内角.证明:若α,β,γ满足sin3α+sin3β+sin3γ=0,则它们 相似文献
86.
87.
三角形内心的两个性质 总被引:1,自引:0,他引:1
文[1]和文[2]对三角形重心进行了探究,阅读之后受到启发,笔者发现三角形内心也有类似的性质,现行之成文与读者共同探讨.性质1如图1,设△ABC的三个顶点A,B,C所对的三边长分别为a,b,c.已知点I是△ABC的内心,过I作直线与AB,AC两边分别交于M,N两点,且AM=m AB,AN=n AC,则bm cn=a b图1 c.证因为点I是△ABC的内心,∴a IA b IB c IC=0[3],∴-a AI b(AB-AI) c(AC-AI)=0,∴(a b c)AI=b AB c AC,即AI=ba b c·AB ca b c·AC.又因为M,I,N三点共线(A不在直线MN上),∴AI=λAM μAN(且λ μ=1),∴AI=λm AB μn AC=ba b c·… 相似文献
88.
THE BEAM TEMPERATURE AND ENERGY BROADENING OF A CHARGED-PARTICLE BEAM IN AN AXIALLY SYMMETRIC MAGNETIC FIELD 下载免费PDF全文
The beam temperature and energy broadening of a charged-particle beam in an axially symmetric mag-netic field are investigated in consideration of the space charge effect. The result shows that this kind of energy broadening consists of three parts: the thermal motion broadening, the space charge broadening, and the magnetic-field broadening. For the nonscalloping beam (including the space charge equilibrium flow and Brillouin flow) held by the equilibrium between the magnetic-field convergence and the space charge diver-gence, the energy broadening ΔE is directly proportional to the square of the equilibrium magnetic induction intensity Be and the beam radius R, and inversely proportional to the mass of beam particles. For the im-mersed flow (magnetic shield coefficient M = 1), the magnetic field does not result in an energy broadening, and the energy broadening caused by space charge is dominant. The beam temperature is defined by the mean square deviation of the velocity of beam particles. The beam temperature in the θ direction is much higher, whereas the beam temperature in the meridian direction is much lower than the temperature of the thermal cathode. 相似文献
89.
90.