BO分子α带系A^2П—X^2Σ^＋及β带系B^2Σ^＋X^2Σ^＋Franck…

在双原子分子核运动的波动方程中，计入分子的振转相互作用项，得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关。用该波函数编程计算了ＢＯ分子α带系Ａ＾２П－Ｘ＾２Σ＾＋及β带系Ｂ＾２Σ＾＋－Ｘ＾２Σ＾＋Ｒ ＲＡＮＣＫ－ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝２００，结果适用于低温，高温和强激波条件。     

高温高密度条件下CH4气体分子间的排斥势函数与二级维里系数的…

本文采用文献（１）所给出的关于甲烷分子的单中心对称类氖波函数，从理上计算了ＣＨ４－ＣＨ４分子间的排斥函数和高温度高密度条件下ＣＨ４气体的二级维里系数。     

高度单分散聚乙烯基倍半硅氧烷球形纳米粒子的制备及性能

在水溶液中, 以乙烯基三乙氧基硅烷(VTES)为前驱体, 氨水(NH₃ · H₂O)为催化剂, 在表面活性剂十二烷基苯磺酸钠(SDBS)存在下, 通过溶胶-凝胶法成功合成了具有不同粒径、 高度单分散的聚乙烯基倍半硅氧烷(PVSQ)球形纳米粒子. 研究结果表明, 催化剂NH₃ · H₂O与表面活性剂SDBS的用量对PVSQ的粒径和粒径分布影响很大, 而前驱体VTES的用量对PVSQ的粒径无明显影响. 通过场发射扫描电子显微镜(FESEM)、 傅里叶变换红外光谱(FTIR)、 X射线光电子能谱(XPS)及热重(TG)分析对产物的形貌、 粒径和粒径分布、 结构及热性能进行了表征.     

BF分子A1Π→X1Σ+带系与b3Σ+→a3Π带系的Franck-Condon因子计算

在双原子分子核运动的波动方程中，计入分子的振转相互作用项，得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关．用该波函数编程序计算了BF分子A¹Π→X¹Σ⁺带系和b³Σ⁺→a³Π带系的Franck-Condon因子．计算中转动量子数的取值由J=0取至J=200，结果适用于低温、高温和强激波条件． 关键词：     

高温空气中CO^＋分子发光带系Franck—Condon因子的计算

在双原子分子核运动的波动方程中，计入分子的振转相互作用项，得出的波函数除与根动量子数有关外，还与转动量子数有关，用该波函数编程计算了高温空气中ＣＯ＾＋分子发光带系Ａ＾２П→Ｘ＾∑＾＋，Ｂ＾∑＾＋→Ｘ＾∑＾＋及Ｂ＾２∑＋→Ａ＾２П的Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子，计算中转动量子数Ｊ的积值为０～１８０，结果适用于低温，高温和强激波条件。     

BO分子α带系A~2Π-X~2Σ~ 及β带系B~2Σ~ -X~2Σ~ Franck-Condon因子的计算

在双原子分子核运动的波动方程中，计入分子的振转相互作用项，得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关。用该波函数编程计算了ＢＯ分子α带系Ａ２Π－Ｘ２Σ＋及β带系Ｂ２Σ＋－Ｘ２Σ＋的Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝２００，结果适用于低温、高温和强激波条件。     

高温空气中NO分子β(B2Πr-X2Πr)及γ(A2Σ+-X2Πr) 发光带系的Franck-Condon因子计算

在双原子分子核运动的波动方程中,计入分子的振转相互作用项,得出的波函数除与振动量子数有关外,还与转动量子数有关。本文用该波函数编程计算了高温空气中ＮＯ分子β（Ｂ２Πｒ－Ｘ２Πｒ）及γ（Ａ２Σ＋－Ｘ２Πｒ）带系的Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝２００,结果适用于低温和高温条件。     

BN、BH分子辐射带系的Franck-Condon因子计算

在双原子分子核运动的波动方程中,计入分子的振转相互作用项,在Morse势近似下,得出的波函数除与振动量子数有关外,还与转动量子数有关。用该波函数编程计算了BN分子A³Π-X³Π辐射带系及BH分子A¹Π-X¹∑⁺带系的Franck-Condon因子。计算中转动量子数取值由J=0至J=180,结果适用于低温、高温和强激波条件。     

高温高密度条件下CH_4气体分子间的排斥势函数与二级维里系数的理论计算

本文采用文献[1]所给出的关于甲烷分子的单中心球对称类氖波函数,从理论上计算了CH_4—CH_4分子间的排斥势函数和高温高密度条件下CH_4气体的二级维里系数。     

MgO分子B~1Σ~ -X~1Σ~ 带系及MgH分子A~2Π-X~2Σ~ 带系振子强度的计算

选用ＳＴＯ４Ｇ双ζ扩展基组,用单组态自洽场方法计算分子轨道,然后作较大规模的组态相互作用计算,得到分子电子态的能量和波函数。在偶极近似下,进一步计算了ＭｇＯ分子Ｂ１Σ＋－Ｘ１Σ＋带系及ＭｇＨ分子Ａ２Π－Ｘ２Σ＋带系的振子强度,其值分别为ｆ１＝１．６２２×１０－３,ｆ２＝１．８１４×１０－３。