BaF2中Vk心的ESR谱分析

电子自旋共振（ＥＳＲ）实验间接表明，γ射线辐照能在室温下在ＢａＦ２微晶中产生Ｆｒｅｎｋｅｌ激子这样的元激发，此元激发受热在１５０℃以下消失。γ射线辐照使ＢａＦ２微晶中Ｆ－离子上的２Ｐ电子跃迁到外层轨道，并与２Ｐ轨道的空穴形成紧束缚的电子－空穴对——Ｆｒｅｎｋｅｌ激子。激子中的电子受热脱离Ｆ原子，这种晶格上的Ｆ０是ＥＳＲ可探测的顺磁色心点缺陷——Ｖｋ心。受γ射线辐照的ＢａＦ２微晶中含有Ｆｒｅｎｋｅｌ激子，受热时Ｆｒｅｎｋｅｌ激子湮灭。Ｖｋ心增多的现象，表现为随温度增高Ｖｋ心的ＥＳＲ信号增强的反常现象。     

ZnCdTe-ZnTe多量子阱的电场效应

本文报导了电场作用下ZnCdTe-ZnTe多量子阱的激子发光特性.用激子局域化的观点解释了激子发光峰随电场增强而增强的现象.在Zn0.8Cd0.2Te-ZnTe多量子阱中观察到了电场作用下自由激子发光谱峰较大的红移和较快的发光淬灭     

Use of pseudopotential towards time-evolution of a nonstationary state: Spatially localized excitation in a crystal

Pseudopotential is used as a formal operator to write the exact time-dependence of a pseudoexciton and hence that of an initial excitation spatially localized in a crystal. The exponential operator where pseudopotential occurs at the argument is readily evaluated using the property of projection operators. Migration of an initially localized excitation is of considerable experimental importance and can be of conceptual use since it should eventually generate the characteristics of a migrating exciton. From the formal time-dependence of a localized excitation, its spread with time can be calculated with relative ease. In a concurrent discussion, the previous work of Merrifield (1958) on the propagation of excitation is criticized and an error is pointed out. The spread, however, remains wavelike and is not dissipative in the absence of a collisional mechanism.     

LiF插层对有机发光二极管磁场效应的调控

制备了有LiF插层的有机发光二极管,以八羟基喹啉铝（Alq₃）作为电子传输层,N, N′-二苯基-N, N′-二(1-萘基)-1,1′-联苯-4,4′-二胺（NPB）作为空穴传输层.通过改变Alq₃与NPB间LiF插层的厚度,研究了不同温度下器件的光电特性及电致发光的磁场效应.测量结果表明:LiF插层可以影响器件内部载流子的输运和激发态的形成.较厚的插层阻碍了空穴的传输,使器件的电流效率变低.但实验中发现, 关键词： LiF插层结构 磁场效应 三重态激子     

激子位置不同微腔有机电致发光器件性能模拟

微腔有机电致发光器件(MOLED)的发光特性直接与微腔的结构相关,可以根据微腔器件的相关计算公式,运用传输矩阵法对MOLED进行模拟设计。本文对微腔总长度L=λ/2(λ:中心波长)不变情况下,激子在微腔内不同位置复合发光的电致发光(EL)光谱性能进行模拟并比较。结果表明:发光谱的峰值都在所设计的中心波长520nm处,半峰全宽(FWHM)都是17nm,激子处在微腔的中心区域时,峰值强度和积分强度都是最大,这是因为激子此时位于腔内电场的最大值处,偏离此处的两侧逐渐变小。以上结果表明:要制作出高效率的MOLED,必须使激子处于微腔内的最佳位置处。     

杂质对量子环上荷负电激子的影响

讨论了在杂质电荷的电场影响下,量子环上荷负电激子X-的能-光谱及其Aharonov-Bohm振荡.当轨道总角动量不守恒的情况下,提出如何按轨道角动量分类构成基矢组并用典型的对角化方法求解体系的本征值和本征矢的方案.该方案计算简单,计算结果令人满意.还讨论了运用等效电荷变换公式和变换图,把位于三维空间的杂质简化为二维平面(或x轴上)的杂质处理,使计算变得更简单,对结果的分析也更明晰.     

Dynamics of long-living excitons in tunable potential landscapes

A novel method to experimentally study the dynamics of long-living excitons in coupled quantum well semiconductor heterostructures is presented. Lithographically defined top gate electrodes imprint in-plane artificial potential landscapes for excitons via the quantum confined Stark effect. Excitons are shuttled laterally in a time-dependent potential landscape defined by an interdigitated gate structure. Long-range drift exceeding a distance of at an exciton drift velocity is observed in a gradient potential formed by a resistive gate stripe.     

链间耦合对极化子非弹性散射性质的影响

基于一维紧束缚的Su-Schreiffer-Heeger模型, 采用非绝热动力学方法, 研究了链间耦合对聚合物中极化子对非弹性散射性质的影响: 激子的产生依赖于链间耦合, 随着耦合强度的增加, 正负极化子对的电子波函数交叠增强, 利于提高激子的产率; 当耦合区域是极化子的宽度时, 正负极化子对波函数的耦合最充分、耦合最强, 电荷跃迁更容易, 激子产率最大. 关键词： 聚合物 极化子 激子     

激子复合区厚度对有机磁效应的影响

在常规型有机发光二极管的基础上, 通过改变发光层tri-(8-hydroxyquinoline) aluminum (III) (Alq₃)厚度, 研究了激子复合区厚度对有机发光二极管磁效应的影响.测量了器件在不同温度及偏压下电致发光及注入电流在外加磁场作用下的变化, 着重研究了低温下的有机磁电导效应和有机磁电致发光效应.实验发现, 低温(50 K)高磁场 (500 mT)下, 器件表现出随Alq₃厚度的减薄, 磁电导值由正到负再到正的非单调变化.利用磁场调控的超精细相互作用、 磁场抑制的三重态激子-电荷反应以及激子在界面的淬灭效应, 对有机磁电导在低温下表现出的现象进行了定性的解释.实验结果表明, 通过改变激子复合区的厚度, 可以实现对激子浓度的有效调节, 进而实现对有机磁电导和磁电致发光效应的调节. 该研究进一步丰富了有机磁效应的实验现象, 同时提供了一种调控有机磁效应的手段. 关键词： 激子复合区 激子浓度 有机磁电导 有机磁电致发光     

Détermination des structures désordonnée et ordonnée métastable du nickelocéne Ni(C5H5)2. Interprétation de l'évolution structurale comparée à celle du ferrocéne

Les données de diffraction X de la phase désordonnée du nickelocéne ont été enregistrées à 295K sur un diffractométre 4 cercles. La structure cristalline est isomorph de celle du ferrocéne: maille monoclinique, gruoups spatial statistiqe P2₁/a. Z=2. Utilisnt une méthod d'affinement en blocs moléculaires rigides et des calculs d’ énegie rétudiés. La Structure par 1’ existence de 4 états moléculaires possibles (anant un anlge interne de 20 ± 2[ddot] au lieu de 11.5° ± 1° pour le ferrocéne) symétriques deux à deux, sur chaque site cristallographique et formée de 2 types de clusters. L'emplilement moléculir de la phase ordonnée métastable du nickelocéne à 5 K a été déterminépar minimisation de son énergie éticulair. Les résultats obtenus (monoclinique, Z=2, à 101 K, indiquent quel l'évolution des phases désordonnées du nickelocéne et P2₁/a, configuration molécularie D ₅ d), Une interpétation de cette évolution differente fondée sur des hypothéses relatives à la dynamique du déordre est proposée.