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31.
受激发射泵浦激发K2到X1Σ+g(v″=40,53)振动态。K2(v″)与CO2碰撞,瞬时泛频激光诱导荧光(LIF)测得CO2(0000,J)的初生态布居,其半对数描绘给出了双指数分布。在池温为600K时,对于v″=40和53,低转动温度T,分别为581±70K与621±76K,而高转动温度分别为1395±167K与1556±187K。T1和T2分别对应于弱碰撞和强碰撞。转动分布对K2(v″)的能量是敏感的,但弱,强碰撞分支比基本相同。利用瞬时泛频LIF强度的相对变化,得到CO2 J态的出现和倒空速率系数。确定了CO2平均角动量改变<ΔJ>和平均反冲速度改变<Δʋrel>间的关系。对于相同角动量的改变,K2(v″)能量增加25%,反冲速度增加约47%。对于K2(v″=40,53)- CO2碰撞,得到了能量转移概率分布函数P(ΔE)。  相似文献   
32.
Ⅱ-Ⅵ族半导体激光器的新材料——ZnO量子点   总被引:7,自引:0,他引:7  
柯炼 《物理》1999,28(1):30-34
介绍了研制Ⅱ-Ⅵ族半导体激光器方面的一个新途径--自组织生长ZnO量子点微晶结构、ZnO已经实现了室温下光泵激发的受激发射,它将是继Ⅱ-Ⅵ族硒化物、Ⅲ-Ⅴ经物之后的又一种半导体激光器材料。  相似文献   
33.
郑伟  范希武 《发光学报》1997,18(2):105-109
本文报导了ZnCdTe-ZnTe多量子阱的受激发射机理.阈值时(Jth)受激发射峰相对于激子吸收峰的能量差(19meV)与激子束缚能接近.激发光强度在3Jth~4.8Jth之间变化时,该能量差随激发光强度的变化规律与激子-激子散射过程的理论结果符合得很好,从而把该材料在上述激发光强内的受激发射机理归结为激子-激子散射过程.  相似文献   
34.
35.
纳米结构ZnO晶体薄膜室温紫外激光发射   总被引:4,自引:0,他引:4  
汤子康 《物理》2005,34(1):21-30
文章综述了纳米结构的氧化锌半导体薄膜在室温下自由激子的自发辐射以及由自由激子引起的受激发射的特性,阐述了在不同激发密度下室温紫外受激发射的机理.纳米结构氧化锌半导体薄膜是用激光分子束外延(L-MBE)技术生长在蓝宝石衬底上的.薄膜由密集而规则排列的纳米尺度的六角柱组成.这些纳米六角柱起着限制激子运动的作用,激子的量子尺寸效应,使激子的跃迁振子强度大幅度增强.同时六角柱之间的晶面组成了一个天然的激光谐振腔.室温下用三倍频的YAG脉冲激光激发,可从这些纳米结构的氧化锌薄膜中观测到很强的紫外激光发射.研究发现,在中等激发密度下,紫外受激发射是由于激子与激子间碰撞而引起的辐射复合.在高密度激发条件下,由于激子趋于离化,紫外受激发射主要由电子-空穴等离子体的辐射复合引起.由于纳米结构中激子的跃迁振子增强效应,在室温下测量到的光学增益高达320cm^-1,这比在同样条件下测量到的块状氧化锌晶体的光学增益要高一个量级以上.与传统的电子-空穴等离子体激光辐射相比,激子引起的受激发射可在较低的激发密度条件下实现.这在实际应用上很有价值.  相似文献   
36.
《中国光学》2015,(1):147-148
在刚刚过去的2014年里,美国科学家Eric Betzig、WilliamMoerner和德国科学家StefanHell,因为对超高分辨率显微镜所做出的贡献,获得了诺贝尔化学奖。这一技术的意义在于突破了几个世纪以来光学显微镜的"衍射极限"。科学家们从不同途径"突破"了这一极限,使人们能够分辨相距少于200 nm的两个物体。这类技术被统称为超高分辨率显微技术或纳米显微技术。  相似文献   
37.
利用受激发射泵浦激发Na2分子,使Na2 得到布居,研究了高振动激发态Na2*与Ar和N2的碰撞弛豫过程。由激光诱导荧光得到Na2 各振动能级的时间分辨布居分布,从而得到Boltzmann振动温度和转动温度随时间的变化。对于Na2*与Ar碰撞,在泵浦-探测延迟时间tD=8μs前,振动温度Tvib减小很慢;在8-12μs间,Tvib迅速下降并达到平衡。而转动温度Trot和平移温度Ttran在Tvib迅速下降时才开始缓慢增加。对于Na2*与N2碰撞,Tvib存在三个变化阶段,先是迅速下降,然后下降减缓,最后减小很慢并达到平衡。而在整个过程中,Trot和Ttran一直是很缓慢地增加。实验数据说明了弛豫过程是分阶段进行的,单一速率系数不能正确解释复杂的弛豫过程,并会丢失平衡过程中的关键特点。  相似文献   
38.
介绍了荧光寿命的测试原理。设计了荧光寿命测试系统。利用脉冲取样技术测试了Nd∶GGG晶体的荧光寿命,约为250μs。采用英国的荧光光谱仪,在室温条件下,用波长为488nm的Ar离子激光器激发Nd:GGG晶体,获得了Nd:GGG晶体的荧光光谱,计算出的Nd∶GGG晶体的受激发射截面σ(λ)为21.57×10-20cm2。  相似文献   
39.
树华 《物理》2006,35(11):982-983
辐射受激发射粒子加速器(PASER)是一种类似于激光装置的加速器,Technion-Israel技术研究所的物理学家们使用布鲁克海文国家实验室的加速器装置,首次成功地演示了这种加速器.  相似文献   
40.
受激发射损耗显微技术中0/π圆形相位板参数优化   总被引:1,自引:0,他引:1  
采用光的矢量衍射理论,研究了0/π圆形相位板不同设计参数对于受激发射损耗(STED)显微镜中抑制光形成中空聚焦光斑聚焦质量的影响,并进行了数值模拟.相关计算结果表明,当采用不同偏振态、不同光强分布的入射光作为STED光,0/π圆形相位板内径的合理取值范围是不同的,而系统所用物镜的数值孔径对于内径的取值影响较小.在各种不...  相似文献   
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