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51.
利用stirling公式和阿拉伯判别法可证级数sun from n=0 to ∞((2n)!/(n!)~2(1/2)~(2n))发散,但其相应的交错级数条件收敛. 相似文献
52.
53.
设U*为一个未定向的n个顶点上的单圈混合图,它是由一个三角形在其某个顶点上附加”一3个悬挂边而获得.在文[Largest eigenvalue of aunicyclic mixed graph,Applied Mathematics A Journal of Chinese Universities (Ser.B),2004,19(2):140-J48]中,作者证明了:在相差符号同构意下,在所有n个顶点上的单圈混合图中,U*是唯一的达到最大Laplace谱半径的混合图.本文应用非负矩阵的Perron向量,给出上述结论的一个简单的证明. 相似文献
54.
动圆指圆心和半径都在动的圆,在我们常见的有关求动圆圆心的轨迹题中,这儿种条件是经常出现的:1)过定点;2)与定直线相切;3)与定直线相交所得弦长为定值l:4)与定圆相切(包括外切和内切)。 相似文献
55.
强连续半群本质谱半径的扰动定理 总被引:3,自引:2,他引:1
本文研究强连续半群经过扰动后本质谱半径的变化.设 A 为强连续半群T(t)_(t≥0)的无穷小母元.B 为有界线性算子,A+B 为强连续半群 S(t)_(t≥0)的无穷小母元.S(t)=(?)S_k(t)+R_n(t),较一般地我们获得 S(t)的本质谱半径估计(?)(S(t))≤(?)其中(?)(T(t))=(?)ω>ω_1M(ω)≥1.特别地,若对某个 n,R(?)(t)为幂紧的,则得到 (?)(S(t))≤(?)(T(t)). 相似文献
56.
57.
With the experimental binding energies and configurations, the root-mean-square radii of p-wave valence neutron distributions for nuclei up to the second p-shell have been calculated in the framework of the single-particle potential model. By analyzing the relations between the radii and the binding energies, the scaling laws of p-wave valence neutron distributions are obtained. The quantitative conditions for the formation of p-wave neutron halos are deduced from these scaling laws. Based on the investigation on the probability of finding the valence nucleon outside the range of the interaction potential, a 2p3/2 halo state in 47S is anticipated for the first time. These obtained results might provide reference for searching for p-wave neutron halos in nuclei up to the second p-shell. 相似文献
58.
A microscopic cluster model with a fully correlated Gaussian basis is developed. In the model, the stochastic variational method is used in order to calculate the ground-energy and the mean-square radius conveniently. Based on this model, the ground-energy level and radius of the neutron halo nucleus, 6He, are calculated as a α+n+n three-cluster model. The results are in good agreement with the experimental data. 相似文献
59.
60.
图1我们先了解关于圆内接三角形的一个性质.如图1,△x1y1z1为⊙O的内接三角形,P为圆内一点,x1P、y1P、z1P与圆分别交于x2、y2、z2.则△x1y1z1△x2y2z2=Px1·Py1·Pz1Px2·Py2·Pz2.注本文等式中的“△xyz”均表示△xyz的面积.简证设⊙O的半径为R,连z1O并延长交圆于y1′,连x1y1′,则∠x1y1z1=∠x1y1′z1.于是△x1y1z1=12x1y1·y1z1·sin∠x1y1z1=12x1y1·y1z1·sin∠x1y1′z1=12x1y1·y1z1·x1z12R=14Rx1y1·y1z1·x1z1.同理△x2y2z2=14Rx2y2·y2z2·x2z2.故△x1y1z1△x2y2z2=x1y1·y1z1·x1z1x2y2·y2z2·x2z2= 相似文献