用^60Co放射源检测油垢厚度的初步实验研究

本文用石蜡模拟油垢，用^60Co放射源的1．25MeV平均能量的γ射线垂直入射，以一定的散射角和不同的探测立体角接收散射γ光子敫．发现散射γ计数与被测石蜡厚度之间存在不同的线性关系．结果发现，放射源与探测器之间屏蔽的好坏和合理的探测距离对提高线性度有很大关系．本实验测得最佳线性相关系数平方值为0．9981，平均测量精度为1．26mm．这对研究散射法检测油垢厚度和选择合适的探测距离提供了实验基础．     

分形粗糙面上方目标电磁散射的双站特性

利用分形函数模拟海地粗糙表面，研究了目标与粗糙面的复合散射机制，并采用克希霍夫近似法分析了粗造面与其上方目标的双次反弹散射场，较详细地研究了目标与粗糙面的双次反弹双站RCS与入射角和表面粗糙度以及极化特性的关系．数值结果显示了一些有意义的结论．     

快中子散射测量油垢厚度的MCNP模拟

利用MCNP模拟,探究探测器所处角度、点源距离和探测器距离三者对中子散射计数与油垢厚度响应关系的影响.模拟结果表明:探测器置于135°角时散射中子计数对油垢厚度的响应关系最明显(灵敏度最高).点源距离和探测器距离越近,散射中子计数对油垢厚度的响应关系越明显.     

检测输油管道实际油垢样品的实验研究

在石蜡实验基础上,本工作运用γ射线散射法检测油垢样品进行对比实验研究,并在进一步的实验研究中探讨康普顿散射光子数与油垢样品厚度之间的线性关系．发现放射源与油垢样品之间的距离与提高线性度有很大关系．本实验测得最佳线性相关系数平方值为0．9871,测量精度为0．671mm．     

用遗传算法求解三维埋入体的电磁逆散射问题

采用遗传算法(GA)结合稳定的双共轭梯度一快速傅立叶变换(BCGS-FFT)方法求解了平面分层媒质中埋入目标的电磁逆散射问题．首先定义目标函数为测量电场与在假定目标区域电磁参数分布下的计算电场的差值的平方和，然后使用遗传算法最小化这个目标函数可得到目标区域的电磁参数分布，从而完成逆散射问题的求解．数值计算的结果表明：该算法可以求解多层媒质中任意三维非均匀埋入目标的电磁逆散射问题。     

零级狄里克莱级数的增长性

首先研究了全平面上零级狄里克莱级数的系数和增长性之间的关系，然后证明了对于本级随机狄里克莱级数所确定的随机整函数，在每条水平直线上的增长性几乎必然（ａ．ｓ．）与相应的狄里克莱级数所确定的整函数的增长性相同．     

前向小角光散射法测量颗粒平均尺寸

根据Ｍｉｅ散射在前向小角范围内散射光强是颗粒尺寸的单调函数，并且与散射粒子材料、折射率和形状无关的特性，介绍了一种通过测量前向小角散射光强来确定颗粒群平均尺寸的方法．该方法能够将测量范围扩大到４０μｍ，而且操作方便，重复性好，与计算机技术联用后可以发展为一种新型的粒子在线检测技术．     

八元相控微带天线阵的参数计算

计算了一个平面上八元相控矩形微带贴片直线阵的辐射方向图和扫描时输入阻抗的变化．由于天线的工作波长运大于天线基片介质层的厚度，所以对电参数的计算采用传输线模型来处理．在计算天线阵中阵元间互耦时，我们利用了简化处理的并矢格林函数，根据反应原理，推导出了相应的计算公式，最后给出了数值计算结果，与实验取得了很好的一致．     

谱系数图与dj图在0-1编码空间的图形互换

从函数最小项系数与基于（0,1）空间的谱系数以及Z系数的关系出发,引入了p-d,系数与反谱系数,进而提出了（0,1）空间的谱系数与矾系数的互换算法,并给出了相应的图形转换方法．实例表明,图形转换法具有简单、直接、方便的特点．     

油田石油管道油垢厚度测量的实验测量与模拟对比

用实际管道和油垢进行油垢的小角度散射测厚实验,并用MCNP程序在与实际实验相同的几何条件下进行模拟运算来观察在不同的小角度散射情况下,观察散射计数与油垢厚度之间的关系.结果表明:实验与模拟结果符合的良好,特别是在45°入射情况下,实验和模拟的结果中的R2基本上大于0.99,表明45°入射角对于垢厚和散射光子数之间的线性关系是个较好的选择.小角度法测垢是可行的.     

楔横轧阶梯空心轴径向压下量对内孔孔径变化影响规律

在阶梯空心轴的轧制中, 径向压下量对内孔孔径的变化有重要的影响. 基于Deform-3D软件建立了楔横轧阶梯空心轴成形的有限元模型, 分析了阶梯空心轴的成形过程和金属流动规律, 以轧后径向压下量和内孔孔径变化的关系为对象, 研究了原始相对壁厚和轧制温度对该关系的影响规律. 结果表明, 随着原始相对壁厚的增大, 相同径向压下量下内孔孔径变化减小; 随着温度从950℃增加到1180℃, 相同径向压下量下内孔孔径的变化先增加后减小, 其中轧制温度为1050℃时最大. 基于模拟计算结果, 应用MATLAB对阶梯空心轴轧制过程中不同断面收缩率下的径向压下量与内孔孔径变化规律进行了拟合, 给出了50%收缩率以上的统一拟合公式. 随后的楔横轧阶梯空心轴实验结果与仿真结果误差在4.6%以内, 验证了有限元仿真结果的准确性.     

"包络法"在Ba(ZrTi)O3铁电薄膜中的应用

采用溶胶-凝胶法在石英衬底上制备B a(Z rT i)O3铁电薄膜,U-3010紫外光谱仪测量BZT薄膜的透射光谱,光谱表明制备的BZT薄膜样品厚度均匀,利用“包络法”计算出薄膜的厚度约为301.3nm并得到薄膜的复折射率随入射光频率的变化曲线,进一步拟和出BZT薄膜的透射谱.研究表明在紫外光区到近红外光区“包络法”计算精度高.     

等离子体隐身技术的WKB方法

研究了非磁化等离子体的碰撞吸收隐身技术机理。用WKB方法给出了垂直入射、斜入射情况下，非磁化不均匀等离子体密度覆盖导体平板的等离子体对不同频率电磁波的反射系数。给出了不均匀非磁化等离子体密度、等离子体碰撞频率、电磁波频率与碰撞吸收的关系。     

共溅射法制备Cu-In合金膜及电学性能分析

采用共溅射方法制备了Cu-In合金膜，并讨论了Cn-In合金膜的结构、电学性能以及溅射时间对Cu-In合金膜的结构及电学性能的影响，结果显示，Cu－In合金膜仅有单峰、多晶晶面间距不随着膜厚的增加而改变，用费－桑理论对Cu-In合金膜的电学性质进行了分析，临界厚度的讨论结果表明，溅射3－4min是面电阻的转变点，而电学参数分析也给出相同的结果。     

航空薄壁管件三辊斜轧减径段壁厚变化规律

创新三辊斜轧工艺可实现薄壁管件减径增厚. 利用刚塑性有限元方法, 以5056铝合金薄壁管件为研究对象, 对薄壁管件三辊斜轧进行数值模拟, 探究薄壁管件坯料端部壁厚对力能参数与壁厚增厚效果的影响. 研究表明, 增厚段壁厚越大, 轴向轧制力越大, 不利于薄壁管件的增厚; 选择坯料端部壁厚为2.5mm, 成形增厚效果较好, 符合增厚段成形后壁厚要求.     

Rb—Ne光学碰撞精细结构转移截面

用非共振激光激发光学薄的Rb蒸汽和低密度Ne的混合系统，通过测量Rb5PJ的荧光强度，得到了RbNe态预离解率之比和Rb5PJ精细结构转移截面，分析了转移截面随压强变化的原因．     

基于次态卡诺图的J、K激励函数最小化方法及时序逻辑电路自启动设计

分析了JK触发器的激励函数和次态函数的关系并在卡诺图上建立二者的联系,提出了在触发器的次态卡诺图上直接求解最小化J、K激励函数的方法,讨论了无效状态的赋值问题及自启动设计方法,对简化时序逻辑电路的设计过程具有实用意义.