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玻璃样品对表面对失效波萌生的影响 总被引:1,自引:0,他引:1
实验首次发现经过酸(5%HCl)处理的玻璃样品表面以及飞片表面粗糙度的变化均对失效液(failure wave)形成的载荷阈值有明显影响。这说明失效波的形成机制与玻璃样品表面固有微裂纹。碰撞瞬间由于样品表面与其内部力学性质差异导致的微裂纹形核、长大等因素有直接关系。从而对进一步研究失效波的萌生机制和建立相关理论模型提供重要的支持。 相似文献
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波作用量守恒原理在波流相互作用中的应用 总被引:3,自引:2,他引:3
波和流相遇后,经过相互作用产生稳定的波流场.基于波作用量守恒原理,本文提出了解决Stokes波与指数剖面流同向或反向相遇过程中波传播特性改变问题的五阶理论,给出了这种相互作用前后波参数间的关系和相应流场的变化,并与线性结果进行了比较.结果表明,当波流同向时,波变平缓;当波流反向时,波明显变陡.随着波流强度的增加,非线性的影响变得越来越明显,尤其当波同反向流相遇时,波幅显著增大,这时必须用非线性理论来考虑波流相互作用的影响 相似文献
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可燃气体中激波聚焦的点火特性 总被引:4,自引:0,他引:4
数值模拟了二维平面激波从抛物面上反射在可燃气体中聚焦的过程,研究了形
成爆轰波的点火特性. 对理想化学当量比氢气/空气混合气体,在初始压强20kPa的条件下,
马赫数2.6-2.8的激波聚焦能产生两个点火区:第1个点火区是反射激波会聚引起的,第
2个点火区是由入射激波在抛物面上发生马赫反射引起的. 这种条件下流场中会出现爆燃转
爆轰,起爆点分别分布在管道壁面、抛物反射面和第2点火区附近. 起爆机理分别为激波管
道壁面反射、点火诱导激波的抛物面反射和点火诱导的激波与第2点火区产生的爆燃波的相
互作用. 不同的点火和起爆过程导致了不同的流场波系结构,同时影响了爆轰波传播的波动
力学过程. 相似文献
4.
具有引力场的气体中激波传播的近似理论 总被引:1,自引:0,他引:1
本文在三维不定常流体力学特征理论的基础上,运用CCW方法,获得了激波速度的变化和激波阵面曲率、引力的大小和方向之间的解析关系,讨论了引力场对激波的加强和减弱的影响以及超新星爆炸中反弹激波的问题。利用得到的激波面积变化公式,给出了二、三维激波在引力场作用下传播问题的模拟处理方法。作为简单的例子,具体地研究了引力场变密度气体中强激波传播问题。 相似文献
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颗粒材料中致密波结构研究 总被引:1,自引:1,他引:0
采用一维两相流模型与相应颗粒构形应力函数,研究了致密波的形成及其结构.用简化两相流模型系统地讨论致密波对有关因素的依赖关系.分析指出:小于基体材料音速的致密波仅能在非理想颗粒材料中存在,从波前到波后,所有状态物理量光滑过渡.大于基体材料音速的致密波,波头可能存在间断.应力函数与致密粘性确定后,致密波速度决定致密波结构、宽度、终态压实度.采用一维两相流模型模拟了活塞驱动颗粒床形成致密波这一动态过程.用线方法(MOL)对该方程组求数值解.计算表明,经过短暂的非稳态过程,颗粒床中形成一稳态致密波.分析了活塞速度与初始孔隙率对致密波结构的影响,并对简化两相流模型与两相流模型的计算结果进行了对比. 相似文献
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近水面水下爆炸的数值研究 总被引:19,自引:0,他引:19
近水面水下爆炸后形成的冲击波很快与空气一水的自由界面相互作用,产生折射激波和反射稀疏波,这些波在形成初期是规则的,但很快转变为不规则波。伴随冲击波与自由界面的相互作用,水面要上升直至被炸开。这些复杂的物理现象对数值计算提出了很高的要求。本文采用近期发展起来的位标函数方法以及高精度的NND格式来数值模拟冲击波、自由界面的运动及其相互作用,获得了成功,近水面水下爆炸时的一系列复杂的物理现象均得到了合理的再现。与现有的跟踪自由界面运动的方法相比较,本文方法更简洁,更实用。 相似文献
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有限长Timoshenko梁弹性碰撞接触瞬间的动态特性 总被引:5,自引:1,他引:5
给出了质点与有限长Timoshenko梁横向弹性碰撞接触问题的半解析解,分析了该碰撞问题在碰撞接触瞬间的动态响应特性:揭示了其中的波传播现象. 相似文献
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提出了冲击载荷作用下燃料空气炸药(FAE)的三相混合物材料模型. 在模型中, FAE炸药被模型化为具有一定的微观结构, 其液体组分及气体组分填充于金属固相颗粒互相搭结构成的骨架孔洞内. 另外, 材料模型中引入了气体的绝热压缩模型, 使得整个模型可以给出在冲击加载条件下FAE炸药中各组分的应力状态及温度场, 从而为合理地判定FAE装药的安全性提供了条件. FAE三相混合物材料模型作为用户自定义子程序嵌入到动力学程序AUTODYN中. 最后, 应用FAE炸药材料模型对某FAE战斗部从20\,m高处垂直跌落至钢质地板的撞击过程进行了数值模拟. 基于FAE装药在这种跌落撞击过程中的应力和温度状态,对其安全性进行了评价. 相似文献