涡旋式压缩机排气系统气流脉动现象研究

研究了涡旋式空气压缩机排气系统的气流脉动现象，首次提出了排气孔口侵入现象及计算方法。由一维非定常流动理论建立了排气系统气流脉动的计算模型，利用匀熵修正理论进行了边界条件处理，并运用Ｌ－Ｗ两步计算法进行了数值计算。试验样机的实测结果与数值计算结果吻合较好。研究内容对于新型压缩机——涡旋式空气压缩机的设计具有指导意义。     

电热炮原理性实验研究

本文介绍了电热炮的基本原理、实验装置结构、等离子体发生器和发射实验结果。实验结果表明,电热炮原理实验的装置是成功的,已将19.3g复合弹丸加速到1.85km/s,穿透30mm厚的钢板。     

六路钕玻璃激光等离子体物理实验装置

六路钕玻璃激光等离子体物理实验装置,是中国科学院上海光学精密机械研究所为了研究高功率激光与等离子体的相互作用而研制的.从1974年开始,上海光机所在上海新沪玻璃厂和上海玻璃厂等有关单位的协同下,采用自行研制的材料、元件、器件和工艺技术研制而成的.这个装置的第一阶段目标是建立脉冲宽度为毫微秒、输出功率为2.5×10~(10)瓦/束的六路激光装置,1977年进行了一些尝试性的打靶实验,取得了一定的结果.其后,为了提高和完善装置的性能,改建成亚毫微秒脉     

六路钕玻璃激光等离子体物理实验装置

六路钕玻璃激光等离子体物理实验装置,是中国科学院上海光学精密机械研究所为了研究高功率激光与等离子体的相互作用而研制的.从1974年开始,上海光机所在上海新沪玻璃厂和上海玻璃厂等有关单位的协同下,采用自行研制的材料、元件、器件和工艺技术研制而成的.这个装置的第一阶段目标是建立脉冲宽度为毫微秒、输出功率为2.5×10~(10)瓦/束的六路激光装置,1977年进行了一些尝试性的打靶实验,取得了一定的结果.其后,为了提高和完善装置的性能,改建成亚毫微秒脉     

托卡马克中等离子体平衡的数值计算

一.引言 环形等离子体的理想磁流体力学平衡的自由边界问题,等人做了研究,但是仅给出a/R《1的圆截面等离子体柱平衡的分析结果。目前建造大型托卡马克装置时,要求纵横比a/R比较大,并且要能够准确的求出等离子体的平衡位形。本文用超松弛法求解平衡方程,得到计算自由边界问题的磁面的方法。自由边界问     

环状等离子体的平衡问题

在受控热核反应装置中,环状磁约束装置(包括托卡马克、仿星器及最近出现的很多新型装置如皱褶环、扭曲器、球马克等)是其中的主流。所有这类装置都会遇到一个共同的问题即平衡问题,也就是在等离子体的压力P的驱动下,等离子体环的大、小半径都趋向于膨胀,如何使大小半径维持不变,就是环状等离子体的力学平衡问题(简称平衡问题)。对于      

利用特征线方法计算压缩机排气管的脉动气流及预测噪声

本文根据压缩机排气管的边界条件和初始条件,用特征线方法计算排气管的脉动气流。理论计算与试验结果较为符合。并根据声学理论分析排气噪声,提出理论上的予计及试验实测压缩机排气噪声的一种方法。     

活塞式无膜激波管特性的实验研究

本文在自行研制的无膜激波管中，实验研究了不同快速卸压装置对该激波管运行特性的影响。通过控制高压段充气压力和测量压力波形，得到了高低压段压比和激波马赫数的关系曲线以及在测压点处形成激波所需的最低压比。实验结果表明排气快慢对激波形成距离和所形成激波的强度产生很大的影响。对不同装置产生的结果差异进行了一定的分析。     

摄谱仪的外围装置

力学研究所高温空气动力学与低温等离子体技术实验室,研制了一套摄谱仪外围装置,主要用于低温等离子体温度、密度及温度场、密度场测试,也可用于元素数量不多     

岛津试验机高温剪切蠕变试验装置的研制与实验研究

介绍了作者研制的在岛津试验机上进行高温剪切蠕变实验装置的原理和结构，利用此装置进行了碳钢和铝合金在高温下的剪切蠕变实验，结果表明，该装置有较高的实验精度。有关此类实验结果的报导尚不多见。     

液相等离子体岩石爆破机理初步研究

建立了以NaCl溶液和高能量电容器组构成的等离子体模型试验系统 ,并将其用于岩石爆破试验。试验结果表明 :液相等离子体具有破碎介质的能力 ,试验系统是可靠的 ;与传统的炸药爆破相比 ,等离子体岩石爆破具有不产生粉尘、无炮烟、无有毒气体、无抛掷、低噪音等特点。     

双环状电极大气压等离子体射流的时间分辨诊断

大气压等离子体射流在众多领域中发挥着至关重要的作用,其中,拥有双环状电极结构的射流装置表现十分突出,此类装置具有结构简单、放电稳定的优势,并且产生的射流长度较长、温度较低.本工作利用ICCD相机采集技术,对高频高压交流电源驱动的双环状电极等离子体射流进行了纳秒级时间分辨诊断.研究发现,在一个完整的放电周期内,存在两个明显的放电阶段,分别位于外加电压的正、负半周期的峰值附近,并且在正半周期的放电阶段中,亮度、射流长度、放电发展速度均明显强于负半周期,值得注意的是,仅在负半周期的放电阶段中,才能观察到等离子体离开管口自主向前传播的现象.本工作对于了解等离子体动力学过程,揭示等离子体的行为规律及优化等离子体设备等诸多方面有积极地推动作用.     

等离子体射流中局部热流密度与局部离子饱和电流密度的测量

我们测量了受等离子体射流绕流的圆柱形探针上的局部热流密度与局部离子饱和电流密度.实验装置如图1所示.等离子体射流发生器采用了切向进气和阳极喷口长径比比较大(30/8毫米)的设计,工作稳定,出口参数轴对     

一种排气式膛压模拟装置

为了在实验室条件下简洁、高效地获得与实际相符的膛压曲线,进而开展典型结构和材料膛压载荷响应特性研究,提出了压力舱内发射药燃烧同时发射药气体由排气件排出的膛压模拟装置。结合发射药燃烧理论和等熵流动模型,建立了排气式膛压模拟过程的数学模型。基于理想气体假设,利用Fluent软件模拟泄压过程质量流量规律,并与理论结果对比,确定了流量系数。分别根据76和155 mm火炮膛压曲线特点及小型化设计原则,对模拟装置性能参数进行了优化设计。优化结果表明,获得的压力曲线的增压速率和降压速率基本满足要求,峰值压力达到300 MPa,压力大于30 MPa历时10 ms以上。验证实验结果表明:压力曲线有良好的重复性,且与理论结果一致,装置工作可靠性高;以排放发射药气体方式模拟膛压曲线是可行的。     

结构振动的非线性控制及其试验研究

本文分析了结构振动控制系统的特点，提出了一种结构振动的非线性离散控制方案，该方案仅利用受控结构的输出信号，实现容易，对结构参数变化具有一定的鲁棒性，本文还建立了一套具有浮点运算功能的结构振动计算机控制装置，并就某受控结进行了试验，试验表明，该非线性控制方案是可行的，理论结果与试验结果具有良好的一致性。     

塑性减震技术在地下强爆炸环境下的应用研究

本文介绍了地下封闭爆炸中利用塑性减震技术对参试的重要测试仪器进行减震防护研究的基本原理和设计的基本思路，根据振动冲击理论计算和模拟实验实测结果研制的减震装置将63kg重的摄像装置的切向峰值加速度由地表激励的1695m/s^2减至在减震装置上的98m/s^2；将23.5kg重的摄像装置的垂向峰值加速度由地表激励的400m/s^2减至147m/s^2，实测结果表明，本文所研制的塑性减震装置，其减震效果与预计的结果相一致，增强了摄像装置在强冲击、大位移特殊环境下的物理生存能力，保证了拍摄图像的清晰完整，达到了设计的要求，满足了试验研究工作的需要。     

基于模型试验的水面飞行器抗浪性分析方法

为了在研制阶段评估某大型水陆两栖飞机的抗浪性，开展了缩比模型水池试验方法研究，定量分析了水池试验模型与实机之间气动升力/阻力系数的差异，研制了恒力装置，利用该装置可将试验模型气动升力系数补偿到与实机一致的水平。在此基础上开展了缩比模型在不同波高、波长及速度条件下的水池拖曳试验，得到了试验模型俯仰角、升沉响应特性，研究了谱分析法和线性缩比法对实机抗浪性预报的适用范围和优缺点。结果表明：谱分析法在速度小于90 km/h时预报结果较为合理，中高速的预报结果与实机运动现象有明显差异；线性缩比法适用速度范围涵盖从低速到离水起飞，但仅能用于定性分析波长、速度对运动响应的影响，定量分析的准确性还有待验证。     

以激光辐射连续维持的等离子体和光等离子体器

苏联科学院力学问题研究所气动过程物理学研究室,非常注意基于连续激光辐射的光等离子体发生器即光等离子体器的工作。所指的过程和装置是:由于光束(激光)输入能量使得在一个大气压左右能够长时      

托卡马克中凯尔文-亥姆霍尔茨不稳定性与密度分布及速度分布的关系

近年来,在托卡马克装置实验中观察到等离子体环的密度及环向速度沿半径都有变化。当反平行中性束注入时,密度分布对应空洞型温度(即中心温度低而外侧高),等离子体的稳定性变坏。本文对密变分布和速度分布对等离子体环的凯尔文-亥姆霍尔茨稳定性的影响分别进行了研究,得出,在托卡马克实验参数范围内,密度沿半径的分布会使凯尔文-亥姆霍尔茨稳定性变坏,从而为反平行注入对等离子体约束有明显破坏提供了一种可能的解释。     

烧蚀模式激光推进的数值模拟

采用针对高温气体（等离子体）电离度的一种近似计算方法，以及具有五阶精度的广义Godunov差分格式-加权本质无振荡格式WENO（weighted essentially non-oscillatory schemes），给出了高温气体状态方程的简便描述，并考虑激光与等离子体的相互作用，模拟了强激光与固体靶相互作用时激光支持靶面等离子体流场的动态物理过程，并给出了不同参数条件下激光烧蚀固体靶的推进效应参数（冲量耦合系数等）。计算结果及与实验结果的对比表明，靶材料和激光参数（功率密度、波长、脉冲宽度等）是影响推进效应的主要因素，并且计算结果具有较高的精确度。