e+e－湮灭成两喷注中的末态强子快度分布和BB关联

本文在文献[1]给出的模型中,进一步赋给夸克简单的四动量分布,通过Monte-Carlo计算,不但得到了与实验符合得很好的轻夸克喷注事例末态强子快度分布等,还给出了与实验基本一致的末态重子之间的快度和角度关联.     

e~+e~-湮灭成两喷注中的末态强子快度分布和B■关联

本文在文献[1]给出的模型中,进一步赋给夸克简单的四动量分布,通过Monte-Carlo计算,不但得到了与实验符合得很好的轻夸克喷注事例末态强子快度分布等,还给出了与实验基本一致的末态重子反重子之间的快度和角度关联.     

e+e－湮没中的胶子碎裂

本文假定e⁺e^－湮没时产生的胶子的强子化,胶子首先劈裂成一对等效的夸克、反夸克对.夸克之间的色相互作用,碎裂成末态强子.由此计算的e⁺e^－→3jet事例中的带电粒子多重数,胶子与夸克jet中多重数比率,以及e⁺e^－三胶子事例中的重子比率,都与实验结果一致.解释了e⁺e^－→3jet末态粒子的角分布.     

快度近关联与e+e－湮没中的多重数分布

详细讨论了快度近关联的组合规则,给出了在此规则下N个夸克和N个反夸克快度随机排列时,组合成介子和重子的平均数公式多重数分布的图谱.利用谱适的和模型无关的能量和平均夸克对数的关系式,计算了e⁺e^－湮没中的平均介子数,平均质子数的能量的关系,计算了三个能量下的多重数分布.并且和实验及负二项进行了比较.     

e+e－湮没中不同味道夸克喷注带电粒子多重数差别

利用“夸克产生律”与“夸克组合律”计算了e⁺e^－湮没中重夸克喷注事例的带电粒子多重数,结果与实验符合.并与轻夸克喷注事例及平均夸克味道喷注事例的多重数做了比较.     

Z0能区正负电子湮没强子多重数分布的近泊松形式与肩状结构

对Z⁰能区91.2GeV正负电子湮没产生强子末态的事例,分别针对全喷注和双喷注在不同快度窗口的单、双半球空间内进行多重数分布的泊松拟合.根据/D参量及拟合度得到近泊松形式,与有关理论模型进行了比较,并讨论了与KNO无标度性的关系.分析了偏离泊松形式的有关参数与非独立粒子发射及关联强度之间的联系.利用JADE喷注分析法讨论了中心快度区的“肩状结构”.     

Z0能区正负电子湮没强子多重数分布及有关参数

对91.1—91.3GeV正负电子湮没带电强子多重数的负二项式分布的适用性及其有关参数、多重数前后关联、集团模型参数、半单举快度分布和反映喷注横动量特点的海鸥图的结果进行了报道.特别对有限快度区的上述有关参数的特点进行了分析,并与多重产生中的唯象模型的理论结果进行了比较.所述实验结果由LEP上ALEPH国际合作组的5万个Z⁰事例得到.     

在e+e－湮没中粲重子介子比

根据e⁺e^－湮没中夸克产生规律和夸克组合规律,本文计算了e⁺e^－湮没中粲重子与粲介子的比值.我们得到的粲重子介子比同能量s有关,并且同实验相符.     

胶子喷注和夸克喷注性质的蒙特卡洛研究

用蒙特卡洛方法研究了91.2GeV e⁺e^－碰撞产生的3喷注事件.用3个喷注之间的夹角来标识各个喷注,分别计算了3个喷注的能量及能量分布,并在相同能量下计算了3个喷注的多重数,横动量及其分布.通过与能量相同的2喷注事件中单夸克喷注的上述性质的比较,得到了从3喷注事件中挑选胶子喷注和夸克喷注的一种简便方法.这样挑选出来的胶子和夸克喷注在性质上与QCD的理论预言一致,并且胶子和夸克喷注的平均多重数比值的计算结果与实验观测值符合     

夸克喷注和胶子喷注硬度特性的研究

用蒙特卡洛模拟方法研究了Z⁰强子衰变中的三喷注事件.用b标记方法辨别,得到夸克喷注和胶子喷注.定义了一个新的物理量—硬度.分别计算了发射了胶子的夸克喷注和胶子喷注的硬度分布.通过胶子和夸克喷注的平均多重数和平均横动量对硬度的依赖性以及他们的多重数和横动量在相同硬度区间内的分布情况的计算与比较,发现夸克喷注和胶子喷注的硬度特性有显著的差别.夸克喷注的特性几乎与硬度无关,而胶子喷注的特性与硬度之间存在较强的关联.当Hd>10GeV时,胶子喷注的平均多重数和平均横动量都明显地大于夸克喷注的平均多重数和平均横动量;而当H_d<6GeV时,结果正好相反.这表明,只是对于较硬的胶子,胶子喷注比夸克喷注“胖”的结论才能成立.     

HERA分解光子过程中的双喷注产生

在次领头级(NLO)近似下计算了HERA分解光子过程中的双喷注截面.结果表明:在分解光子过程中,NLO修正量(当不变质量大于20GeV时)约为LO的0.5到1.这一结果可解释ZEUS的数据分析结果:“LOQCD理论值比实验值低1.5到2个因子.”当双喷注不变质量M_JJ<30GeV=,快度y_JJ<—1时,光子的胶子分布决定了双喷注截面.利用这一特点可测量光子的胶子分布.当双喷注不变质量较大时(例如:M_JJ>30GeV),-1JJ<0时,光子的夸克分布决定了双喷注截面,利用这一特点可测量光子的夸克分布.     

夸克喷注与胶子喷注角分布特性的研究

用蒙特卡洛模拟Jetset 7.4产生质心能量为91.2GeV的正负电子对撞事件. 在引入喷注的圆锥角后, 对不同味的夸克喷注和由不同味夸克发射的胶子产生的喷注的角分布特性进行了仔细研究. 结果发现, 在相同的能量下, 胶子喷注的角分布范围比夸克喷注的角分布范围要明显宽一些. 在带电粒子数、横动量相同的条件下, 胶子喷注的平均圆锥角比夸克喷注的平均圆锥角大很多. 喷注的平均圆锥角随带电多重数以及喷注的横动量的分布都呈线性正关联. 由不同味的夸克发射的胶子产生的喷注的圆锥角分布特性相同；而不同味的夸克喷注的圆锥角分布存在明显的差异.     

快度近关联与e~+e~-湮没中的多重数分布

详细讨论了快度近关联的组合规则,给出了在此规则下N个夸克和N个反夸克快度随机排列时,组合成介子和重子的平均数公式及重数分布的图谱.利用普适的和模型无关的能量和平均夸克对数的关系式,计算了e~+e~-湮没中的平均介子数,平均质子数和能量的关系,计算了三个能量下的多重数分布.并且和实验及负二项分布进行了比较.     

e+e-对撞中夸克喷注强子化的多重数结构

本文半唯象地基于无规独立产生子夸克和相空间考虑的简单图象,计算了S^1/2～4—7GeV能区的夸克喷注强子化的强子纵动量和能量分布S/β dσ/dx_p和S/β dσ/dx_E行为。它们与实验符合得相当好,本文还给出喷注中两个粒子关联截面dσ/(dx_1Edx_2E),有待实验检验。     

e+e－湮灭中的夸克组合律

本文指出, 夸克组合中快度近关联与QCD的要求一致, 并与慢强子先产生原则一起, 完全确定夸克组合律, 并自动排除重子偶素的产生. 给出了N对夸克随机组成介子、重子与反重子的计算公式. 把它用于e⁺e^－湮灭, 根本不需另引入双夸克对的真空激发等假定, 即自然解释了重子的显著产生.     

e+e－湮没过程的多重数分布

本文分析了e⁺e^－ 湮没中多重数的实验分布, 指出可能是夸克数目服从四动量守恒限制下的Poisson分布, 加上组合过程影响的结果. 并利用一种在其他方面取得明显成功的夸克组合律作了计算, 得到与实验符合的结果. 还对轻夸克jet作了单独讨论.     

高能重离子碰撞中的末态分布与夸克物质信号

本文结合液体动力学模型与状态方程,分析讨论了高能重离子碰撞过程中是否发生相变以及相变的级次对末态分布的影响.由于集体效应随入射能量和核质量的增加而加强,预计对于RHIC(每对核子能量S=100+100GeV)上进行的¹⁹⁷Au-¹⁹⁷Au碰撞,快度分布有可能作为夸克物质形成的信号.     

中心快度区的双轻子不变质量分布

推广先前作者采用的夸克和π的相空间分布函数的Boltzmann近似到一个完全的表示,利用快度区的温度计算出粒子密度后,在Bjorken的(1+1)维的纵向膨胀系统中研究了双轻子的产生.发现推广的近似分布函数很大地改变了预言的夸克物质形成的特征双轻子分布.     

e~＋e~－湮没中不同味道夸克喷注带电粒子多重数差别

利用“夸克产生律”与“夸克组合律”计算了ｅ＋ｅ－湮没中重夸克喷注事例的带电粒子多重数，结果与实验符合．并与轻夸克喷注事例及平均夸克味道喷注事例的多重数做了比较．     

4.5AGeV/c 24Mg与核乳胶碰撞中簇射粒子的赝快度分布

报道了4.5AGeV/c ²⁴Mg与核乳胶碰撞中产生的簇射粒子的赝快度分布,结果表明,分布宽度和峰值位置明显依赖于靶核尺寸.用柱模型对赝快度分布进行了分析,MonteCarlo方法计算得到的结果基本符合实验数据的走向,并重现了实验数据中的涨落现象.