空心阴极灯中镧原子消多普勒光谱

我们在自制的La-Kr阴极灯中,用内调制、消多普勒荧光法研究了镧原子一些能级的超精细结构.据我们所知,其中20197.34cm~(-1)、21447.86cm~(-1)能级的超精细结构常数A、B尚无报道,这还是第一次.此外,还获得了线宽小于40MHz的线型和来自公共低能级的所有交岔线(Cross-Over line).对阴极灯中原子光谱特性进行了研究.     

铥原子激发能级超精细结构常数的测定

用铥空心阴极灯,采用光电流光谱技术测得铥原子21条一级跃迁谱线,确定了相应跃迁上能级的超精细结构常数,其中7个能级的参数为首次发表,运用同一空心阴极灯,采用双色双光子级联共振技术,由荧光法首次测得4个第二激发能级的超精细结构常数.     

阴极灯中镧的Doppler—Limited光谱

我们在自制的La-Kr阴极灯中,利用激光诱导荧光法,在罗丹明6G和DCM染料波长范围内,对镧的超精细结构进行了较详细研究。其中关于能级19129.3、15196.8、18172.4、18603.92、22439.4cm~(-1)的超精细结构常数A的报道,据我们所知还是第一次。     

运用光电流光谱测定钬原子能级的超精细结构

用自制钬空心阴极灯,运用光电流光谱技术在569nm～600nm谱区内首次测定了元素钬的9条谱线,确定其相应跃迁能级,及超精细结构常数.     

荧光法测定镧原子高激发态的超精细结构

在Ｌａ空心阴极灯中，用荧光法测定了二级跃迁（１６８５６ｃｍ＾－１→３４２７２ｃｍ＾－１），（２００８２ｃｍ＾－１→２６８５３ｃｍ＾－１）和（２００８２ｃｍ＾－１→３７５４４ｃｍ＾－１）的超精细结构光谱，得到了３４２７２ｃｍ＾－１，３６８５３ｃｍ＾－１和３７５４４ｃｍ＾－１能级的Ａ常数，这些镧原子高激发态超精细结构数据是首次报道。     

用光栅摄谱仪观察光谱线的超精细结构

本文报道用平面光栅摄谱仪的二级和三级光谱观察空心阴极灯发射的谱线Bi3067,Cu3247,3273,In2753,2775,2836,2858,2957,3039,4101埃的超精细结构。测定了分裂组份的波长和相对强度。数据与MIT表,NBS表和NSRDS表的数据作了对比,并展示了它们的照片。     

光谱学 光谱仪器

TH741.1 2007054119应用于原子荧光光谱分析的空心阴极灯—As灯电流与激发光强度及延时关系的研究=Study on relationship between lamp current of As hollowcathode lamp and exciting light intensity and delay time in atomic fluorescence spectrometry[刊,中]/黄跃(中国地质科学院地球物理地球化学勘查研究所.河北,廊坊(065000)) ,李可…//光谱实验室.? 2007 ,24(2) .? 231-235用XGY-6080型全自动双通道原子荧光光谱仪和高速数据采集系统,采集了As空心阴极灯激发光强度和灯电流波形,分析和讨论了As空心阴极灯激发光强度与灯电流…     

利用三能级光谱技术研究^235U的高激发态,超精细结构

本文报道用两台连续激光级联共振的方法,测量了(255)~U的→16900→33625cm~(-1)跃迁的超精细光谱结构,给出了33625cm~(-1)能级的超精细结构常数A、B,从而给出一种测量难熔、有毒金属高激发态能级结构的简单且精确的方法.     

应用于原子荧光光谱分析的空心阴极灯-As灯电流与激发光强度及延时关系的研究

用XGY-6080型全自动双通道原子荧光光谱仪和高速数据采集系统,采集了As空心阴极灯激发光强度和灯电流波形,分析和讨论了As空心阴极灯激发光强度与灯电流幅度和时序之间的关系,为原子荧光光谱分析中选择空心阴极灯电流及脉宽提供一些参考依据.     

微空心阴极维持辉光放电的时空特性

利用流体模型在氩气环境下模拟得到了微空心阴极维持辉光放电的电势、电子密度、离子密度和电场等放电参数的时空分布特性.模拟结果表明,微空心阴极维持辉光放电在不同的时刻表现出不同的放电模式.放电的初始阶段为汤生放电模式;第二阶段为汤生放电模式向空心阴极效应放电模式过渡阶段,微空心阴极维持辉光放电得到初步发展;第三阶段为空心阴极效应放电模式,微空心阴极维持辉光放电区逐渐形成;第四阶段为放电的稳态阶段.在稳态放电状态下,空心阴极腔内的电子和离子密度峰值达到10~(15)cm~(-3),位于空心阴极腔的中心位置,维持辉光放电区电子密度可以达到10~(13)cm~(-3).研究结果同时表明,微空心阴极放电促进了微空心阴极维持辉光放电的形成;同时微空心阴极维持辉光放电也促进了微空心阴极放电的发展.另外,实验研究表明,第二阳极对微空心阴极腔内外的电势、电场和带电粒子密度的分布均有重要影响,并且对维持辉光放电区域的影响更加明显.第二阳极是形成维持辉光放电的必要条件.     

几种单双糖及其部分固态金属糖络合物的远红外光谱研究

糖类物质的远红外谱有多个吸收峰 ,并且每种糖有其特征光谱。由于其相对强度顺序不同 ,我们可以选择前四个强峰用编号的方式来简单地区分各种糖。当形成络合物以后 ,出现金属氧振动的宽峰 ,说明远红外技术是一种判断络合物形成及探知其结构的有效手段     

绿松石的激光拉曼光谱研究

对湖北、安徽地区绿松石进行了激光拉曼光谱测试分析。结果表明,绿松石中H₂O,OH-及PO3-₄的基团振动是导致其激光拉曼光谱形成的主要原因。3 510～3 440 cm-1的谱峰是由ν(OH)伸缩振动所致,其中ν(OH)振动导致的强拉曼特征谱峰在3 470 cm-1附近,ν(H₂O)伸缩振动致拉曼谱峰位于3 290～3 070 cm-1附近的较为宽缓的弱谱峰处;由ν₃(PO₄)伸缩振动致强拉曼特征谱峰在1 200～1 030 cm-1之间,其中ν₃(PO₄)振动导致的强拉曼特征谱峰在1 039 cm-1附近,ν₄(PO₄)弯曲振动位于650～540 cm-1范围,ν₂(PO₄)的弯曲振动谱峰位于500～410 cm-1处;不同产地、不同结晶类型的绿松石表现出的拉曼谱峰特征基本一致。     

己酸乙酯分子的振动光谱研究

采用B3LYP混合泛函和6-31G基函数组,并对重原子和轻原子使用离散函数和极化函数,　利用密度泛函理论（density functional theory, 简称DFT）计算了己酸乙酯的分子振动光谱,并以此为依据,首次对实验测得的己酸乙酯（Ethyl hexanoate）分子的正常拉曼光谱（NRS）和红外光谱(IR)进行了指认,对己酸乙酯分子的振动模式进行了归属。理论计算和实验数据的比较分析表明,理论计算结果的拉曼和红外各振动峰位与实验测量结果符合得较好。最后,分别把拉曼光谱和红外吸收谱中较强的峰位指认为己酸乙酯分子的拉曼特征峰和红外吸收的特征峰。己酸乙酯分子振动光谱的上述研究,可能在白酒调香,化工和生物等领域的检测方面具有广泛的应用,对进一步拓宽己酸乙酯分子的研究领域具有一定的参考价值。     

胃癌组织与正常组织样品FTIR研究

用傅里叶变换红外光谱仪研究胃癌组织及相应正常组织的红外光谱。结果表明癌组织样品与正常组织样品的红外光谱在峰形、峰强度、峰频率等方面均存在明显差异。讨论了磷酸二酯基团（PO2^-）的对称和反对称伸缩振动;CH3、CH2基团的伸缩及弯曲振动;C－O基团伸缩振动峰的变化。并从蛋白质、核酸氢键的角度以及膜脂碳氢链排列及构象变化角度分析了发生变化的原因。磷酸二酯基团（PO2^-）的对称伸缩振动vs,PO2^-呈现有规律性变化,即癌化后由平均1080．92cm^-1向高波数方向位移到平均1085．93cm^-1处,反对称伸缩振动vas,PO2^-由平均位于1239．64cm^-1位移到平均位于1238．73cm^-1处,表面核酸骨架上磷酸二酯基团中的氧原子形成氢键的程度加强了。另外膜脂分子中的CH2弯曲振动δCH2也呈有规律地向高波数方向移动,癌化后由平均位于1455．23cm^-1位移到1457．37cm^-1处,表面了膜脂双分子层结构中磷脂分子CH2链无序程度加大了。细胞蛋白的C－O伸缩振动谱带VC-0由平均位于1166．08cm^-1位移到平均位于1166．58cm^-1,表明癌化后细胞蛋白的C－O基团氢键的程度下降的。     

不同蒴齿类型藓类植物的FTIR光谱分析及系统学意义初探

采用傅里叶变换红外光谱技术(FTIR)研究了分属不同蒴齿类型的23种藓类植物的红外光谱.通过比较光谱特征典型的5个代表藓种间红外光谱图的差异,确定了1 790～1 330 cm-1,1 200～960 cm-1,895～830 cm-1和725～655cm-1四个光谱特征区间.23种藓类植物在该四个特征区间的光谱数据分析结果表明,基于二阶导数红外光谱结合分级聚类分析(hierarchical cluster analysis,HCA)和主成分分析法(principal component analysis,PCA)能很好地区分出五大藓类植物类型:泥炭藓类、线齿类、顶蒴单齿类、顶蒴双齿类、侧蒴双齿类,与以蒴齿结构作为最基本特征的传统藓纲分类系统相一致.因此,FTIR光谱结合多元分析方法可作为一种实用的工具运用于苔藓植物系统学研究中.     

用红外光谱法研究麦秸各层面的化学组成

本文以麦秸为例 ,用红外OMNI采样器研究了麦秸各层面红外光谱的差异 ,并进一步研究了麦草表面在不同的处理条件下 ,表面化学成分的变化规律。实验结果表明 :麦秸表面聚积着大量的SiO2 (～ 1 0 70cm- 1 ～ 80 0cm- 1 ) ,麦秸表皮层脂类物质含量高 (νCO =1 733cm- 1 )。麦秸表面的羟基 (～ 330 0cm- 1 )物质很少。麦秸的中层和内层主要是木素 ( 1 731 ,1 65 0 ,1 5 95 ,1 5 0 5 1 ,1 45 5 ,1 42 5 ,1 2 34,1 0 39和 835cm- 1 )和纤维素类物质 ( 335 0 ,2 935 ,2 85 0 ,1 65 0 ,1 45 5 ,1 430 ,1 367,1 31 7,1 1 60 ,1 0 34和 891cm- 1 )。木素的含量由外向里逐渐减少。麦秸表面的SiO2 是人造板制造中麦草不易粘接的主要原因。用热水处理后 ,表面仅有部分简单的碳水化合物和少量脂类物质溶出 ,而用NaOH处理麦草 ,可使表面的脂类物质和SiO2 溶出 ,便于人造板加工。     

CO分子振转光谱的理论研究

采用从头算的多参考组态相互作用(MRCI)方法并结合基组aug-cc-pCVQZ计算了CO分子基态(X1Σ+)的势能曲线和偶极矩曲线,得到的势能曲线、偶极矩曲线分别与RKR势、文献的偶极矩曲线吻合较好。利用所得的势能,求解双原子分子核运动的Schrdinger方程找到了CO分子X1Σ+态转动量子数J=0时的70个振动态,对于每一振动态,分别计算了其振动能级G(v)、转动惯性常数B_v和离心畸变常数D_v,并把计算结果与已知的42个实验值做了详细比较,结果表明,计算的振动能级G(v)、转动惯性常数B_v、离心畸变常数D_v与实验值符合较好。利用G(v),B_v导出的光谱常数[谐振频率ω_e(2 160.1 cm-1)、非谐振频率ω_eχ_e(13.1 cm-1)、转动常数B_e(1.918 cm-1)、振转耦合常数α_e(0.017 3 cm-1)]也与实验值的光谱常数[ω_e(2 169.8 cm-1),ω_eχ_e(13.3 cm-1),B_e(1.931 cm-1),α_e(0.017 5 cm-1)]较为符合,这在一定程度上证明了方法MRCI/Aug-cc-pCVQZ对CO分子基态性质的计算是合适而可靠的。利用乘积近似方法计算了CO分子在常温、中温、高温时的配分函数,在此基础上,计算了CO分子在T=296 K时的1-0跃迁带的谱线强度,通过比较发现,计算所得的线强度与HITRAN数据库符合较好。进一步计算的CO分子X1Σ+态1-0,2-0,3-0,4-0,2-1,3-1和4-1跃迁带的带强度也与实验值较为吻合,同时首次计算了CO分子X1Σ+态3-2跃迁带、4-2跃迁带的线强度及带强度。     

含R2dtc配体和V=O基的金属簇红外光谱研究

本文报道两类含Ｒ２ｄｔｃ配体的金属簇的红外光谱特点及某些规律,含Ｒ２ｄｔｃ的立方簇合物在４００－５００ｃｍ＾－１有较宽而弱的吸收,可归结于Ｍ－μ３Ｓ振动。Ｍ－Ｓｄｔｃ在３３０－３８０ｃｍ＾－１,Ｃ－Ｎ振动在１４７０－１５１０ｃｍ＾－１。二甲基ｄｔｃ配体立方的ｖ（Ｃ－Ｎ）与ｖ（Ｃ＝Ｓ）比值他二烷基ｄｔｃ立方烷的相应振动分别蓝移和红移,可归结于甲基超共轭效应所致。「Ｖ２Ｃｕ２Ｓ４（Ｒ２ｄｔｃ）２（ＰｈＳ）２」＾２－和「ＶＣｕ４Ｓ４（Ｒ２ｄｔｃ）ｎ（ＰｈＳ）４－ｎ」＾３－（ｎ＝０,１,２）的Ｍ－μ３Ｓ振动分别出现在４８０和４６５ｃｍ＾－１,可作为区别两类化合物的一个指标。另一类含（Ｒ２ｄｔｃ）２Ｖ２Ｏ２（μ－Ｓ）２单元的金属簇中,Ｖ－Ｏ伸缩频率在８４４－９７０ｃｍ＾－１范围内,（Ｅｔ４Ｎ）「Ｖ２Ｓ２Ｏ３（Ｅｔ２ｄｔｃ