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用毕—萨定律计算圆平行板电容器极板上电流的磁场 总被引：2，自引：1，他引：1
用毕－萨定律计算了分布在圆平行板电容器极板上电流的磁场，从而证实：１）在似稳定下磁场完全是由传导电流产生的，“位移电流”的磁场为零；２）极板电流在电路容器内部产生的磁场很大，它极大地削弱了馈线电流的磁场，使得电容器内部的磁场很小。 相似文献
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用毕－萨定律计算圆平行板电容器极板上电流的磁场 总被引：3，自引：1，他引：2
用毕－萨定律计算了分布在圆平行板电容器极板上电流的磁场,从而证实了：１）在似稳条件下磁场完全是由传导电流产生的,“位移电流”的磁场为零;２）极板电流在电路容器内部产生的磁场很大,它极大地的削弱了馈线电流的磁场,使得电容器内部的磁场很小． 相似文献
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Ｊｅｆｉｍｅｎｋｏ广义毕－萨定律与库仑定律（续）梁竹健，张竞夫（北京师范大学物理系，北京１００８７５）４用Ｊｅｆｉｍｅｎｋｏ方程讨论小区域的多极辐射若电流、电荷分布在一小区域，而且二者为时间的简谐函数，仍用复数表示为（２１）式与（２２）式。小区域是指... 相似文献
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圆电流的磁场公式可以从毕-萨-拉定律推导出来,验证这一公式,可以作为华-萨-拉定律的一个例证。 一、结构和原理: 实验装置如图1所示。实验装置的电路如图2所示;其中四个同心圆中,外层三个是通电圆线圈,中间一个是检验线圈,可以沿着垂直于圆线圈并通过其圆心的导杆滑动。 扳动转换开关K可使三个圆线圈中某一线圈单独与白炽灯泡以及交流电流表串联后接上220伏50赫兹交流电源。三线圈的直径依次为90mm、180mm、270mm,用直径为0.81mm的漆包线绕制,每个线圈100匝。 检验线圈是用0.14mm的漆包线绕在图3所示的有机玻璃骨架上,共有200匝,内径0.8mm… 相似文献
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文章根据毕－沙定律、电流回路元和载流线圈的费曼模型，用普通物理的方法计算出载流线圈在远处一点的磁场分布。 相似文献
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这个问题的答案是否定的.根本的原因是安培环路定理是对稳恒电流成立的,而稳恒电流必须是闭合的(无限长载流导线则在无限远处闭合).有限长稳恒电流不能孤立存在,若考虑它不是无限长而是形成任一闭合电流的一部分,例如是正方形电流的一个边,则由于其它三边的存在,在一边周围总的磁场的分布并不具有对称性,因此不能用安培环路定理来求它所产生的磁场.有人将安培环路定理应用于有限长直线电流得出不论导线多长,其周围一点的磁场都是B= 的结果,这显然是不合理的,与由华奥-沙伐尔定律对有限长直线电流所得的结果不一致. 我们还可以由安培环路定… 相似文献
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本文基于超导直流电缆应用,针对电缆中超导带材以螺旋形态缠绕于支撑管的情形,使用毕奥-萨伐定律对螺旋电流在空间任意点产生磁感应强度进行数值计算,并使用仿真软件COMSOL Multiphysics进行三维仿真。结合超导带材在外磁场下的临界电流特性,分析由此造成的电缆临界电流退化,发现在导体层带材根数相同、单根带材通流幅值相等的前提下,螺旋角度较大时磁感应强度垂直带材表面分量较小,临界电流衰减程度更小,更有利于超导电缆的稳定运行和载流能力的提升。 相似文献
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介绍由Ｊｅｆｉｍｅｎｋｏ导出的场量Ｂ及Ｅ与场源ｊ及ρ直接联系的广义毕－萨定律与库仓定律，并用Ｊｅｆｉｍｅｎｋｏ方程讨论几个实例，及小区城辐射问题和描述运动点电荷周围电磁场的Ｆｅｙｎｍａｎ公式。 相似文献
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本文通过全电流定理证明了毕－萨定理,同时也证明了一段传导电流包括其激发的位移电流在内所产生磁场的安幸事环路定理总是成立的。 相似文献
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载流圆环在磁场所受的张力 总被引：2，自引：1，他引：1
在计算载流圆环在磁场中产生的张力时,通常我们只计算由外磁场所引起的张力.其实,圆环所载电流激发的场(下称自场)对张力也有贡献.尤其是当所载电流甚大时,其贡献不可忽略.本文着重讨论自场所引起的张力.一、圆形电流的自场B自对张力的贡献T自 图一是半径为R载电流I的圆环.想象地将它分割为l2与dl;两部分.取dl;为研究对象.l2中的电流所激发的磁场对电流元Idl1有磁力dF自作用.在dl1与l2的接触处,有机械作用力T自.对dl1应用牛顿第二定律即可求得T自. 1求自场B自I2上任一电流元Idl2所激发的磁场在P点的磁感应dB自按毕奥——萨伐尔定律为 … 相似文献
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Victor Namias 《大学物理》1988,(2)
在本杂志近期文章中[1],Dasgupta指出现行教材中未曾给出无限长螺线管外的磁场为零的充分证明.然后他直接从Biot-Savart定律导出场计算的结果.本文目的在于说明可以用简易方法得到更为普遍的结果,而无需进行复杂的角积分计算。代替圆截面的限制,本证明对于具有任意截面柱形螺线管同样成立,且其简明性使该证明可以为大学二年级学生所接受. 考虑一个无限长的任意截面密绕螺线管,或者面电流密度k=nI的等效柱形电流壳,其中n是沿轴(z),方向单位长度上的匝数,I是稳恒电流. 3根据Biot-Savart定律,(xy)平面内P点的磁场为式中R是从S上任意一电流… 相似文献
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本文通过全电流定理证明了毕－萨定理．同时也证明了一段传导电流包括其激发的位移电流在内所产生磁场的安培环路定理总是成立的． 相似文献
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圆电流产生的磁场是一个很重要的物理问题,最近,我运用毕－沙－拉定律对此问题进行了分析,得到了电动力学中建立矢量场并引入矢量磁位的方法完全一样的结果． 相似文献
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本文对HL-2M装置系统改造的磁场形态进行了分析，利用毕奥-萨华尔定律计算了环向场线圈的磁场和波纹度，该波纹度数值对等离子体的放电不会构成影响，对研究边缘物理问题可能会有影响。 相似文献
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本文提出关于 Ｄ和Ｈ的另一种定义为，，克服了ＭＫＳＡ制中在真空中Ｄ≠Ｅ，Ｈ≠Ｂ的缺点．同时在毕－萨定律中令，在磁荷理论的库仑定律中使. 再令．作这些改动可以把ＭＫＳＡ制中由毕一萨定律计算Ｂ的公式中出现的常数与磁荷理论计算Ｈ时出现的常数统一为１／４πμ０＊．还克服了分子电流观点的磁化强度Ｍ和磁荷观点的磁极化强度Ｊ不相等的缺点．而且使公式与Ｍ＝ｘｍＨ变成Ｐ＝ｘ Ｅ与Ｍ＝Ｂ，不仅形式对称，物理意义也对称． 相似文献
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Jefimenko广义毕－萨定律与库仑定律 总被引：2，自引：2，他引：0
介绍由Ｊｅｆｉｍｅｎｋｏ导出的场量Ｂ及Ｅ与场源ｊ及ρ直接联系的广义毕－萨定律与库仑定律。并用Ｊｅ－ｆｉｍｅｎｋｏ方程讨论几个实例，及小区域辐射问题和描述运动点电荷周围电磁场的Ｆｅｙｎｍａｎ公式． 相似文献
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在普通物理教材中,根据华－沙定律仅对圆形电流轴线上任一点处的磁场进行了计算,其结果具有一定的局限性．本文运用级数展开和积分法,对圆形电流在远区的磁场进行了一般性计算,所得结果具有普遍性． 假设有一导体圆环,半径为ａ且通有电流Ｉ,取如图１所示的直角坐标系．由于磁场对于Ｚ轴是对称的,因此在ｘｏｚ平面上取任意一个场点Ｐ（ｘ、ｏ、ｚ）,对于所讨论的问题来说,其结果不失一般性． 从图中可以看出,下列关系式是满足的：将其代入毕－沙定律Ｂ（ｒ）＝如果注意到～＝－ ｓｉｎ…＋ ｃｏ晔ｊ以及 ｃｏｓｇ和ｓｉｎ中关于中… 相似文献
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很多教科书中都讨论过用安培定律计算电流分布具有特殊对称性的磁场的好处[1][2]例如,用安培定律计算载流圆柱体的磁场式中的积分遍及包围总电流I的闭合路径.对于半径为R,载电流为I的无限长圆柱体,根据(1)式,可以求出刚好在圆柱体外的磁场.H=I/2πR(2)这个结果无论是实心圆柱体或空心圆柱体都成立. 本文将讨论某些学生不用安培定律而采用其他途径求解空心载流圆柱体的磁场时,是怎样得出似乎不同的结果的.他们分析过程中的缺陷,看来是不少学生在解题技能发展的初期遇到的一个共同问题.因此,这个问题值得讨论.图1是位于纸平面上载电流I的空… 相似文献