a绝对=a相对＋a牵连在动力学中的运用

凡惯性定律成立的参照系，叫做惯性系；惯性定律不成立的参照系，叫做非惯性系．牛顿第一定律和第二定律在非惯性系中是不适用的．因此，在研究动力学问题时通常应选择惯性系做为参照系．为了在非惯性系中仍能应用牛顿运动定律，往往需引入惯性力的概念．但如果不是使用惯性力的概念，而是同时考虑非惯性系的变速运动以及质点相对非惯性系的相对运动，则在惯性系中使用牛顿运动定律依然方便．     

利用机械能守恒求解非惯性系单摆的振动周期

由于不同的非惯性系具有不同的加速度,导致单摆在不同的非惯性系中具有不同的振动周期,所以有必要掌握非惯性系下单摆振动周期的计算.基本的计算方法是利用非惯性系动力学方程,结合受力分析求解,但这种方法既要考虑惯性力,又需要进行力的分解,比较麻烦.本文通过引入惯性力势能,给出非惯性系机械能守恒定律,并利用机械能守恒定律对处于特定非惯性系中的单摆周期进行分析计算,得出非惯性系中单摆的振动周期不仅与单摆自身属性有关,而且与非惯性系的运动加速度或角速度有关的结论.     

平移非惯性参考系中的动能定理

本文通过惯性力的引入探讨了在平移非惯性系中动能定理的形式．     

巧用平动非惯性系解决高中物理力学问题

平动非惯性系是相对于惯性系做平动的参考系,牛顿运动定律将不再适用.本文在平动非惯性系中引入虚拟惯性力处理力学问题,使之简化思路,化繁为简,此法在处理高中物理复杂力学问题中,有着很广泛的应用,在拓展学习思路,转化学生思维上可发挥重要作用.     

静电场中介质面上的应力

在大多数电磁场教材中，研究静电场中介质体受力均从静电能出发，由虚功原理求解．本文应用电磁场张力张量，推导出适用于静电场中二不同介质分界面上的应力计算公式，因而可以直接计算介质上所受的力，并举例应用．     

介质中点电荷所受电场力的研究

在两个自由点电荷的电场中，两点电荷之间的相互作用力与点电荷所受的电场力是不同的．在真空中，这两种力是相似的，因为它们都满足这两点电荷之间相互作用的库仑定律．无论在真空中还是介质中，这两个点电荷之间的相互作用力都由它们相互作用的库仑力决定．但在一般情况下，在介质中，作用在点电荷上的电场力是不能由这两个点电荷之间的库仑力决定的．在电场中，如果让各向同性的均匀介质无限分布，作用在点电荷上的电场力仍可由两点电荷间的库仑力决定．本文还研究了介质中点电荷所受的电场力等于两点电荷之间的库仑力的充要条件．     

一类非惯性系中的等效伯努利方程

对加速平动参照系、等角速转动参照系等一类非惯性系引入了等效伯努力利方程，可使这一类非惯性系的流体动力学问题方便地得到解决。     

非惯性系机械能守恒定律

从非惯性系动力学方程出发，可导出对非惯性系的动能定理，在此基础上，引进惯性力势能Ｕｈ及对非惯性系的机械能 Ｅ’＝Ｕ’＋Ｕｈ＋Ｔ’，又可导出质点对非贯性系的机械能守恒律．此守恒律用来求解某些相对运动问题极为简便．     

相对运动的动力学方程

引入惯性力广义势的概念，推出非惯性系中的拉格朗日方程，并举例说明了其应用。     

非惯性系中的泊肃叶公式

导出非惯性系中泊肃叶公式，并就公式的意义、适用范围进行讨论．     

浅谈非均匀磁场对平面载流线圈的作用

关于平面载流线圈在非均匀磁场中所受的力，通常教科书给出的公式为Ｆ＝Ｐｍ·■Ｂ，此公式显然只适用于小线圈．本文通过对一道习题的分析，总结了载流线圈在磁场中受力的规律，并用虚位移法推出了一个较为普遍的公式：Ｆ＝Ｉ■Φｍ，即处于非均匀磁场中的载流线圈所受合力 Ｆ的大小与线圈所载电流Ｉ成正比，与线圈磁通量的梯度■Φｍ成正比．     

拉格朗日函数中的T与V

拉氏函数Ｌ＝Ｔ－Ｖ中的Ｔ与Ｖ必须是运动系统在惯性系中的动能与势能．当取非惯性系坐标作为广义坐标时，拉氏方程将直接给出运动系统在非惯性系中的相对运动微分方程．本文就单质点运动给出了直接证明．     

地球所受的一种易被忽视的惯性力

在力学中选择系统时，往往把地球包括在内． 在地面参照系或相对于地面匀速运动的参照系中研究 这种系统的力学规律时，必须考虑地球所受的一种惯 性力，否则便会出现谬误     

惯性力是保守力吗?

当选用非惯性系研究力学问题时，物体将受到惯性力的作用．本文按几种情况进行分析，得出结论：只有在直线匀加速参照系和匀速转动参照系中惯性力才是保守力．     

人造地球卫星与月亮在地心参考系中的受力分析

指出在全面分析被研究对象所受的力时,必须同时分析参照物所受的力,否则便漏掉了惯性力;地心参考系可以充当惯性系的空间范围是有限的．     

科里奥利力表达式的一种简单推导方法

构造了一种简单的模型, 在圆周运动的基础上通过简单的相对运动分析, 从受力平衡的角度导出了该 情景下的科里奥利力. 该推导过程可以直观地让学生理解惯性系和非惯性系中对物体进行受力分析的不同方式, 以及科氏力为何是一种在非惯性系中才存在的“ 等效力” . 本文所构建的情景和证明方式可以让学生加深对于非惯 性系中存在的物理现象的理解     

付科摆振幅的半衰期和临界摆长

付科摆振幅的半衰期和临界摆长孙大典（山东淄博师专物理系２５５０１３）地球是个转动参照系．自它的自转角速度较小（ωＥ＝７．２９２×１０－５ｒａｄ·ｓ－１），在地球上须用很精密的仪器才能测出其非惯性系效应．亦可通过简单的实验将它较弱的非惯性系效应积累起来...     

如何求物体运动的最大速度

物体如果在一个(或几个)恒力和一个变力共同作用下运动时，在什么条件下物体将具有最大速度?最大速度将怎样计算?解此类题时要对运动物体进行正确的受力分析，在掌握变力的变化规律的基础上，了解物体在整个运动过程中各时刻所受合力、加速度、速度的变化规律．下面结合几个例题进行具体分析，来探讨解题规律．     

势能曲线在转动参考系中的应用

在惯性系中，势能曲线常被用来简明而形象地讨论力学问题．本文通过转动参考系中的一个实例说明，在非惯性系中，势能曲线同样能帮助我们形象地理解物体相对运动的特征．文中还对稳定平衡位置附近的非简谐微振动作了分析．     

空碗变鱼

单摆的周期公式T=2π√l/g适用于惯性系，即单摆的悬点相对地面处于静止状态或匀速运动状态，而不适用于非惯性系，当单摆的悬点有加速度时怎样求周期呢?下面介绍用“惯性力”求其周期。