自洽半经典方法与有限温度微观光学势——Ⅰ.实部

从扩展Skyrme力出发,利用自洽半经典(Scsc)方法确定了热核~(40)Ca和~(208)Pb的核子密度_(ρq)(q=n,p);由核物质近似及定域密度近似(LDA)推导了有限温度微观光学势的计算公式.利用这些公式及上述密度,具体计算了不同能量和温度下的核子-核光学势.这样得到的光学势是完全自洽和微观的,并且较完整地考虑了温度对光学势的影响.本文仅讨论光学势的实部.     

自洽半经典方法与有限温度微观光学势I.实部

从扩展Skyrme力出发,利用自洽半经典(Scsc)方法确定了热核⁴⁰Ca和²⁰⁸Pb的核子密度ρ_q(q=n,p);由核物质近似及定域密度近似(LDA)推导了有限温度微观光学势的计算公式.利用这些公式及上述密度,具体计算了不同能量和温度下的核子-核光学势.这样得到的光学势是完全自洽和微观的,并且较完整地考虑了温度对光学势的影响.本文仅讨论光学势的实部.     

四级交换图对相对论微观光学势的贡献

本文在Walecka介子-核子模型的基础上,在核物质中第一次研究了四级交换图对核子自能的虚部以及相对论微观光学势和Schrodinger等效势的贡献.     

200MeV以下质子-核散射的相对论微观描述

应用Dirac Brückner-Hartree-Fock方法, 采用新的G矩阵分解方式研究了核子在核介质中的同位旋相关的相对论微观光学势，采用定域密度近似得到有限核的相对论微观光学 势.讨论了有限核的相对论微观光学势及其Schrdinger等价势与入射质子能量的关系，计 算了200MeV以下质子入射40⁴⁰Ca和208²⁰⁸Pb核的弹性散射角分布 和分析本领，得到了与实验相一致的结果，并将这种方法推广用于不稳定核的研究.通过对C a同位素的计算可以看出，在相 关键词： 相对论微观光学势 Dirac Brückner-Hartree-Fock 不对称核物质 定域密度近似     

核势和核子有效质量的同位旋相关性

在Dirac Brueckner Hartree-Fock (DBHF)理论框架下研究了核子光学势和核子有效质量的同位旋相关性. 非对称核物质的计算采用了DBHF的核子自能的Dirac结构的新的分解方法, 核子自能的实部是用G矩阵在Hartree-Fock近似下计算得到, 而虚部从极化图得到. 用核子的薛定谔等价势可以得到核子矢量有效质量. 研究表明考虑了核势的能量相关性在丰中子核物质情况下核子矢量有效质量比质子的大.     

用核物质近似计算半微观光学势 Ⅰ.对称核物质情况

本文提出了一种用核物质近似计算半微观光学势的方法。在对称核物质中应用Skyrme有效相互作用计算了一级和二级质量算符,然后采用定域密度近似来得到有限核的实部光学势和虚部光学势,并比较了SⅡ到SⅥ五种核力参数的好坏和适用范围。从初步结果看来,即使对现有的Skyrme相互作用没有做任何调节,我们这种简单办法的结果在某种程度上已经可以与目前的“核物质近似”和“核结构近似”相比拟。     

K-原子能移和宽度的唯象分析

尝试用Woods-Saxon形式的光学势来分析K原子，通过拟合一系列K原子数据，得到了一套最佳光学势参数. 把得到的这套光学势和前人的其它几种光学势在接近核表面处作了比较，发现他们彼此符合得很好. 另外，与核子-核势相比较，对于虚部势，K-核的Woods-Saxon势与核子-核的很相似，但是对于实部，K-核势要更深更窄一些.     

6Li与核弹性散射的微观光学势

从基本的Dirac-Brueckner-Hartree-Fock微观理论出发,得到同时包含实部和虚部的核子-核散射的微观光学势,并利用折叠模型直接获得了核一核散射参数无关的整体微观光学势.考虑到核.核散射去弹过程高级项的贡献和6Li的碎裂效应,在微观光学势的实部和虚部中引入了修正因子NR,N1.系统研究了入射粒子6Li与靶核12C,28Si,40Ca,58Ni,90Zr和208Pb散射的微观光学势,计算中虚部增强因子取N1≈3.0,而实部修正因子NR对于给定的碰撞系统几乎是一个常数.理论很好地再现了所有被研究靶核和入射能量的弹性散射实验数据.参数无关的微观理论对核.核散射,尤其是对不稳定核.核系统反应的描述是有价值的.     

与温度有关的核子光学势及平均自由程

本文运用有效的Skyrme相互作用在核物质和有限核中研究了核子在各种温度时的光学势及平均自由程.虽然由于零程Skyrme相互作用的局限性和Skyrme相互作用及核密度与核温度无关的假定,但计算结果在核温度T≤8MeV,能量从－30到60MeV范围内还是合理的.     

6Li与核弹性散射的微观光学势

从基本的Dirac-Brueckner-Hartree-Fock微观理论出发,得到同时包含实部和虚部的核子-核散射的微观光学势,并利用折叠模型直接获得了核-核散射参数无关的整体微观光学势.考虑到核-核散射去弹过程高级项的贡献和⁶Li的碎裂效应,在微观光学势的实部和虚部中引入了修正因子N_R,N_I.系统研究了入射粒子⁶Li与靶核¹²C,²⁸Si,关键词： 弹性散射 Dirac-Brueckner-Hartree-Fock方法 折叠模型 微观光学势     

核子相对论微观光学势、薛定谔等效势和平均自由程对核密度及温度的依赖关系

在Walecka模型的基础上,应用热动力学理论和Dirac-Bruckner-Hartree-Fock方法,研究了有限温度不同密度下核子相对论微观光学势及其相应的薛定谔等效势和平均自由程.计算结果表明,核子薛定谔等效势和平均自由程对核密度的依赖相当敏感,当核密度增大时对核密度的依赖变得更为敏感.     

相对论微观光学势中相互作用力程的效应

从关于相对论的核子-介子场理论的Walecka模型出发,利用由Walecka模型得到的二核子的相互作用势,对定域密度近似下的光学势进行折叠,来考虑相互作用力程在核——有限核的相对论微观光学势中的效应,并用所得到的光学势分析核子与有关核的弹性散射微分截面和有关自旋可观测量,与定域密度近似计算相比,本文的计算结果同实验值有更好的符合.     

与核密度及温度相关的核子相对论微观光学势

在Walecka模型、热场动力学和相对论Dirac-Bruckner-Hartree-Fock计算结果基础上,研究了在不同核密度和各种温度情况下的核子相对论微观光学势及其相应的薛定谔等效势和平均自由程,计算结果表明,对于不同的温度,核子的薛定谔等效势与平均自由程随核密度变化较为敏感,而核温度对核子的薛定谔等效势和平均自由程的影响随着核密度的增加变大.     

氘核的微观光学势

本文采用双粒子格林函数方法,在忽略双粒子间直接相互作用时,得到双粒子格林函数的一级、二级质量算符为各个单粒子质量算符的和.采用核物质近似和Skyrme有效相互作用得到的核子微观光学势,用折叠公式计算了氘核的微观光学势.用所得到的学光势计算了氘核的弹性散射角分布和反应截面,与现有的一些实验数据进行了比较,发现反应截面能较好地符合实验,而弹性散射角分布符合实验较差.为了改进理论,又研究了双粒子间极化图对氘核微观光学势虚部的贡献.     

核内核子-核子弹性散射截面

通过对标量、矢量介子场引入动量-密度相关的耦合常数,能够同时重现核物质饱和态性质、能量依赖的相对论光学势以及核内核子平均自由程的实验结果.并用这套耦合常数计算了核内核子-核子弹性散射截面,结果表明,在某些能量区域密度依赖很明显而必须加以考虑.     

相对论微观光学势的自洽计算

本文以Walecka模型及非线性σ模型自洽计算了¹⁶O、⁴⁰Ca的相对论微观光学势.得到的标量势和矢量势符号相反,大小约为几百MeV,与核子的质量可以相比拟.为了与非相对论光学势比较,给出了Schrodinger等价势.这个等价势在很大的能量范围(E=200MeV以下)内适用,相对论计算自然地得到较强的能量相关的自旋-轨道耦合势,与唯象分析一致.本文用洽计算的实部势及最低级的虚部势计算了核子-核散射微分截面及极化率,得到与实验较好的符合.非线性σ模型给出合理的核的不可压缩系数,从而考虑了核的表面效应,改善了计算的光学势.     

6Li与核弹性散射的微观光学势

从基本的Dirac-Brueckner-Hartree-Fock微观理论出发，得到同时包含实部和虚部的核子-核散射的微观光学势，并利用折叠模型直接获得了核-核散射参数无关的整体微观光学势.考虑到核-核散射去弹过程高级项的贡献和⁶Li的碎裂效应，在微观光学势的实部和虚部中引入了修正因子N_R，N_I.系统研究了入射粒子⁶Li与靶核¹²C，²⁸Si，相似文献   

核子相对论微观光学势、薛定谔等效势和平均自由程对核密度及温度的依赖关系

在Ｗａｌｅｃｋａ模型的基础上，应用热动力学理论和ＤｉｒａｃＢｒｕｃｋｎｅｒＨａｒｔｒｅｅＦｏｃｋ方法，研究了有限温度不同密度下核子相对论微观光学势及其相应的薛定谔等效势和平均自由程计算结果表明，核子薛定谔等效势和平均自由程对核密度的依赖相当敏感，当核密度增大时对核密度的依赖变得更为敏感     

自洽半经典方法与有限温度微观光学势 Ⅱ.虚部

以自洽半经典方法及定域密度近似为基础,计算并讨论了不同温度和能量下微观核子-核光学势的虚部.通过和以前工作的比较,强调了采用温度有关核密度的必要性.     

自洽半经典方法与有限温度微观光学势 II虚部

以自洽半经典方法及定域密度近似为基础,计算并讨论了不同温度和能量下微观核子-核光学势的虚部.通过和以前工作的比较,强调了采用温度有关核密度的必要性.